Двукратное вырождение

Cтраница 3

Для ионов с нечетным числом электронов ( полуцелые значения /) кристаллическое поле снимает вырождение настолько, что остается только необходимое двукратное вырождение, обязанное теореме Крамерса, так что уровни состоят из ( / - - llz) дублетов. [31]

Вдоль направления [111] снова имеются: зона однократного вырождения % ( А - - 2В - 2С) k и зона двукратного вырождения % ( А 2В - 2С) kx для каждого уровня. [32]

Ниже мы покажем, что Ф Ф Ф [ уравнение ( 21.58 а) ], и, таким образом, наличие двукратного вырождения будет доказано. При введении в гамильтониан в качестве возмущения слагаемых, искажающих вид энергетической поверхности, синглеты А и Л2 разделяются, тогда как дублеты Гз, естественно, остаются вырожденными. [33]

Так как имеются две собственные функции, соответствующие одному и тому же значению энергии молекулы водорода, то при относительно больших междуатомных расстояниях система характеризуется наличием двукратного вырождения. [34]

Далее, если взаимодействуют две одинаковые молекулы, причем одна из них находится в основном ( 4 %), а другая - в возбужденном ( WBn) состоянии, то в нулевом приближении наряду с функцией Ч7А047В той же самой энергии будет отвечать и W WBO, так что появляется двукратное вырождение для каждого из таких состояний. [35]

Отметим, что в нулевом поле имеются два дважды вырожденных состояния с разностью энергий 2 ( D2 3 - Е2) 1 / 2, которая и характеризует расщепление в нулевом поле. Двукратное вырождение снимается только при наложении магнитного поля. [36]

Формула (19.15) показывает, что при учете квадрупольного расщепления ядерных уровней их ( 21 1) - кратное вырождение частично снимается. Остается только двукратное вырождение, так как (19.15) содержит лишь квадрат га /, и следовательно, состояния с га /, равными по модулю, но противоположными по знаку, остаются вырожденными. [37]

Из формулы ( 67 14) следует, что релятивистские эффекты при учете членов порядка ( и / с) 2 приводят к расщеплению п2 - кратно вырожденного уровня нерелятивистской теории Шредин-гера для частицы без спина. Такое двукратное вырождение энергетических уровней сохраняется и при точном решении уравнения Дирака ( см. § 68) в кулоновском поле. В связи с тем, что при учете спина электрона появляется новая степень свободы, общее число энергетических состояний, соответствующих одному главному квантовому числу п, равно 2 2, что в два раза превышает число состояний частицы без спина. [38]

Кроме того, он вырожден по магнитному квантовому числу ( по ориентации орбитального момента) и по спину частиц. Имеется и дополнительное двукратное вырождение, связанное с использованием симметричных и антисимметричных волновых функций. Эти выводы справедливы, конечно, и для других уровней энергии гелия. [39]

Вычисленная с помощью МК-моделирования намагниченность М трехмерной модели Изинга в зависимости от отношения температур ( Т / Т для различных размеров L решетки. На вставке к рисунку приведена зависимость времени расчета одного МК-шага от размера решетки. МК-моделирование осуществлялось в течение 1000 МК-шагов, - и усреднение проводилось по 500 последним шагам. [40]

Заметим, что на рис. 4.5 намагниченность построена в абсолютных единицах. Это сделано из-за двукратного вырождения намагниченности в термодинамическом пределе. [41]

Линейная молекула ССЬ. [42]

Группа симметрии DOOV является прямым произведением Ci CooV группы инверсии и группы С аса, которая содержит непрерывную группу вращений вокруг оси молекулы и отражения в плоскостях, проходящих через ось молекулы. Это приводит к двукратному вырождению частоты колебаний, нарушающих прямолинейность молекулы: колебания в двух взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ось молекулы, одинаковы. С группы симметрии, состоящей из двух элементов: единичного и инверсии г относительно положения атома углерода. [43]

Поскольку общее решение ур-ния ( 67) определяется двумя константами, можно положить с 0 и тем самым избежать физически неприемлемого экспоненциально растущего при х - - оо решения. Однако уровни энергии [ в отличие от двукратного вырождения в области ( I) ] невырожденные. Это связано с необходимостью определ. Однако, в отличие от классич. Это и обусловливает возможность подбарьерпых переходов в случаях, когда барьер имеет конечную ширину. Точным волновым аналогом движения частиц в области ( II) является полное внутреннее отражений света на границе двух сред. [44]

Для каждого из атомных термов, из которых возникают молекулярные термы, последние называются четными ( обозначаются индексом g) при S; 2я и нечетными ( обозначаются индексом а) при 2 It 2я 1 где п - целое число. Расщепление термов на положительные и отрицательные соответствует двукратному вырождению соответствующих уровней, так как энергия, отвечающая состояниям с i и ф, в данном случае одинакова. [45]

Страницы: 1 2 3 4