Полное вырождение

Cтраница 4

Первоначальным импульсом, изменяющим условия в направлении развития слоевого скопления, может быть действие факторов сугубо аэродинамического характера, отмеченных ранее. Последние при газовыделении достаточной интенсивности вызывают накопление газа и появление объемных сил, действие которых усиливает процесс гашения турбулентности. Это ведет к дальнейшему накоплению газа и развитию объемных сил, могущему привести к полному вырождению турбулентности и сокращению до минимума процессов газопереноса. Таким образом, в развитом слоевом скоплении всегда действуют объемные силы, роль которых в формировании слоевого скопления велика, а в ряде случаев является решающей. [46]

Поля при Ф 0 уравнения (7.32) и (7.33) дают, как и слеДовало ожидать, две линейные ортогональные поляризации, ориентированные в плоскости падения ( р-компонент) и перпендикулярно плоскости падения ( s - компоиент) брюстеровских граней. При наложении на активную среду продольного магнитного поля и увеличении параметра Ф собственные поляризации резонатора, оставаясь линейными, разворачиваются навстречу друг другу. Собственные частоты остаются постоянными ( Ai2 - вещественны), потери более добротной моды увеличиваются, а менее добротной - уменьшаются. При некотором критическом значении Ф ФКр наступает полное вырождение собственных типов колебаний, когда их плоскости поляризации, частоты и потери совпадают. [47]

Границы области квазирегулярного движения при различных значениях числа Струхаля. [48]

Как показывают измерения, положение и размеры областей квазирегулярного ( колебательного), развитого турбулентного и промежуточного режимов движения зависят в первую очередь от значения числа Струхаля. Из графика видно, что с ростом числа Струхаля граничные кривые Уг ( х) смещаются к устью. При этом протяженность и ширина области квазирегулярных колебаний значительно умень - Етается. При достаточно больших значениях числа Струхаля ( практически при Sh0 l) происходит полное вырождение монохроматических колебаний непосредственно у среза сопла. [49]

Возможно наиболее важным примером ситуации, которую нельзя описать с помощью полуклассической теории ( рис. 1.4), является спонтанное излучение света. Заметим, что атом, изначально находящийся в возбужденном состоянии, так и останется возбужденным, поскольку, находясь в чистом квантовом состоянии, он не имеет дипольного момента, и, следовательно, никогда не начнет излучать. Эта ситуация соответствует неустойчивому равновесию, и атом остается в возбужденном состоянии в течение долгого, потенциально бесконечного, времени, если не будет флуктуации, запускающих процесс. Кроме того, хорошим примером физической задачи, объяснить которую возможно только учитывая влияние вакуума, является лэмбовский сдвиг. Как уже упоминалось, решение Дирака для атома водорода дает полное вырождение между 225 1 / 2 и 22jPi / 2 уровнями атома водорода. Однако при учете вакуумных флуктуации, как показано в разд. [50]

Начиная с этого момента, характер процесса изменяется. Конфигурация распределения этими изменениями не затрагивается. Это значит, что во всех сечениях устанавливаются подобные друг другу температурные профили, различающиеся только по абсолютной величине избыточных температур. Регулярное распределение после возникновения сохраняется на всем последующем протяжении трубы, вплоть до полного вырождения температурных неоднородностей. [51]

Протоколы управления логическими каналами созданы для передачи данных и установления интерфейсов с протоколами верхних уровней. Для транспортировки речевых и телевизионных сигналов они плохо приспособлены и требуют существенной переделки. Эта переделка касается прежде всего структуры кадра, его формата, упрощения процедур образования логического канала и реализации как MAC -, так и LLC-уровней аппаратным путем. Фактически применение на МАС-уровне средств, способных к передаче видеоинформации, приводит к почти полному вырождению LLC-уровня, что существенно усложняет вопросы стыковки станций со средствами, реализующими протоколы верхних уровней. В целом это требует создания новой элементной базы для селектирования видеоканалов с быстродействующими МАС-средствами и совершенствования аппаратных средств на МАС-уровне. [52]

При Т О оба выражения равны нулю. Теорема Нернста и все вытекающие из нее следствия получаются из обеих квантовых статистик без всяких дополнительных предположений. С физической точки зрения оно сводится к потере системой ее термодинамических свойств, связанных с наличием в фазовом пространстве свободных ячеек или мест в уже частично занятых ячейках. Если все ячейки заняты, то состояние системы может быть осуществлено только одним способом, всякая неопределенность исчезает, одно единственное состояние является состоянием вполне определенным, детерминированным, благодаря чему исчезает и возможность применения для исследования свойств вырожденной системы вероятностных представлений. Вырожденная система может иметь механические, электрические, магнитные, но не термодинамические свойства. Однако можно показать, что полное вырождение невозможно, абсолютный нуль недостижим. Частично вырожденными системами являются гелий при температурах ниже 2 19 К и сверхпроводники; изучение их свойств поэтому представляет большой интерес. [53]

Каждое квантовое состояние занимает в фазовом пространстве элементарную ячейку объемом / i3, где h - постоянная Планка. Если плотность мала, то места в фазовом пространстве хватает с избытком для всех электронов и принцип Паули не сказывается на свойствах плазмы. Но если плазму сжимать, то можно ее довести до состояния, когда все ячейки будут заняты. При дальнейшем сжатии электроны выжимаются в пространстве импульсов в ячейки с более высокой энергией. При очень сильном сжатии энергия и давление электронного газа возрастают независимо от его температуры. Термодинамические соотношения для предельного случая полного вырождения получаются очень просто. [54]

Страницы: 1 2 3 4