Вычисление - интенсивность - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Третий закон Вселенной. Существует два типа грязи: темная, которая пристает к светлым объектам и светлая, которая пристает к темным объектам. Законы Мерфи (еще...)

Вычисление - интенсивность

Cтраница 1


Вычисление интенсивностей этих линий сводится к вычислению поправок в матрице дипольного момента, что в свою очередь требует определения поправок к волновым функциям стационарных состояний.  [1]

Вычисление интенсивности потока и состава газа, выводимого из скруббера с водой, производится следующим образом.  [2]

Вычисление интенсивностей линий иллюстрируется в табл. 15 данными для ртутной лампы высокого давления на 200 Вт. Рассчитанные значения 7 относятся к решеточному монохроматору со светосилой 0 13 при полуширине полосы 10 нм.  [3]

Вычисление интенсивности ультразвука по формуле ( 9) справедливо лишь при чисто волновом сопротивлении среды. Сложная структура ультразвукового поля, в особенности в кавитирующей жидкости, связана с изменением, реакции среды на излучаемые колебания. В этих условиях необходимо учитывать механическое сопротивление нагрузки ZM, при этом акустическая мощность определится как [3] W & iAzZw, где А - амплитуда колебаний источника ультразвука. Однако определение механического сопротивления ZM связано с большими трудностями. Поэтому более простыми и надежными являются способы прямого измерения удельной акустической мощности.  [4]

При вычислении интенсивности линий принималось, что углерод и сера водородоподобны.  [5]

При вычислении интенсивности изнашивания в частных случаях необходимо знать закономерности изменения касательных напряжений тшах, проскальзывания Smai в зависимости от параметров, определяющих эксплуатацию шины в этих условиях.  [6]

Правда, при вычислении интенсивности излучения при суммировании по sf этот аргумент исчезает ( см. (20.45)), и в квазиквантовом приближении мы получаем классический результат. Однако эта отдача со стороны излучаемого фотона сказывается в том, что центр круговой траектории начинает испытывать случайные скачки, что приводит к росту величины 2, т.е. к квантовому возбуждению радиальных бетатронных колебаний.  [7]

Рассмотрим вопрос о вычислении интенсивности тепловых забросов. Для этого необходимо прежде всего учесть, что поскольку распределение по энергиям в с - и и-зонах неравновесных носителей не отличается от распределения равновесных и они, по существу, неразличимы), то характер, например, рекомбинационных процессов для тех и других одинаков. Тр в (22.1), (22.2), одинаковы для равновесных и неравновесных носителей в зоне. Средняя вероятность теплового заброса электрона из ловушки в озону ( или дырки в f - зону) также одинакова для равновесных и неравновесных электронов ( дырок), ибо микроскопическая картина взаимодействия тепловых флуктуации с одним электроном ( дыркой), разумеется, не зависит от того, с каким зарядом ( равновесным или неравновесным) происходит это взаимодействие. Эти соображения позволяют при рассмотрении статистики переходов неравновесных носителей использовать коэффициенты ( характеризующие средние вероятности единичных микропроцессов, например fn и fp) полученные из рассмотрения равновесных переходов.  [8]

9 Схема отвода раскаленных газов, образующихся при пожаре. Когда массовый расход М через вентиляционный люк будет равен массовому притоку от факела пожара, к слою припотолоч-ного дыма, тогда высота этого слоя установится на уровне у. [9]

Типичным приложением формулы (11.13) является вычисление интенсивности удаления дыма, которая потребуется, чтобы избежать задым-ленности помещений с большим скоплением людей, таких как торговые центры.  [10]

11 Фотография неискаженного объекта. [11]

Предназначение четвертой подпрограммы сводится к вычислению интенсивности оптического изображения.  [12]

Полный анализ явления ДЭЯР, включающий вычисление интенсивности сигнала, очень сложен. Он зависит от относительной важности переходов, индуцируемых релаксационными процессами ( включая и те, которые опущены на фиг. Здесь мы несколько продвинемся в анализе явления, сделав упрощающие предположения о том, что электронные и ядерные переходы полностью насыщены, и оставив только наиболее важные процессы релаксации. Эта ситуация иллюстрируется на фиг. Это означает, что все три уровня, между которыми индуцируются эти два перехода, приобретают одинаковые заселенности. Это изменение нельзя просто использовать, чтобы отыскать, насколько изменится сигнал ЭПР, так как в предельном случае полного насыщения, которое мы предполагаем для простоты, этот сигнал, очевидно, равен нулю вследствие равенства засе-ленностей двух состояний Ц - / 2, 0 и - / 2, 1) на фиг. Практически нелегко и даже нежелательно достигать полного насыщения. Должен быть использован такой уровень мощности, который заметно уменьшает разность заселенностей этих двух состояний, но еще позволяет наблюдать достаточно сильный сигнал ЭПР. Этот сигнал будет значительно изменяться по величине, когда внешнее высокочастотное поле будет насыщать ядерный переход.  [13]

Проделанные расчеты показали, что точность вычисления интенсивностей должна быть, особенно на первых порах, значительно ниже точности вычисления частот колебаний. Интенсивности полос поглощения зависят от квадратов производных от дипольного момента молекулы по нормальным координатам и, следовательно, для основных колебаний определяются квадратами и попарными произведениями электрооптических параметров. Поэтому даже незначительные неточности в их задании могут привести к заметному расхождению с экспериментом. Сильная зависимость интенсивностей от форм колебаний предъявляет особые требования к качеству вычисления последних.  [14]

Измерение абсолютной интенсивности излучения для ряда пламен и вычисление интенсивности из больцмановского распределения в соответствии с температурой пламени показывают, что в некоторых случаях измеренная интенсивность на много порядков превышает интенсивность равновесного излучения, представляя собой практически чистую хемилюминесценцию.  [15]



Страницы:      1    2    3    4