Вычисление - поля
Cтраница 1
Вычисление полей, которые являются произвольными функциями нескольких пространственно-временных полей, конструируемыми с помощью набора элементарных функций и произвольных алгебраических и логических операций. [1]
Рассмотрим приемы вычисления полей, создаваемых системами точечных зарядов. Положим е1 и будем пользоваться абсолютной системой единиц. [2]
Еще более надежным и испытанным методом вычисления внутриатомных полей является метод Хартри. В этом случае при вычислении собственных функций отдельных электронов атома полагают, что на каждый из электронов действует потенциал, обусловленный ядром и всеми остальными электронами атома, распределенными в пространстве. Пренебрегают лишь обменными эффектами, обусловленными принципиальной неразличимостью электронов атома. Расчет ведется методом последовательных приближений. Сначала собственные функции электронов оценивают приближенно; например, их считают совпадающими с собственными функциями электронов водо-родоподобных атомов с экранированным зарядом ядра. Таким образом находят плотность заряда, распределенного в пространстве электронного облака, и вычисляют потенциал, обусловленный каждым электроном. После этого определяют собственные функции электронов атома, считая каждый из электронов движущимся в поле ядра и всех прочих электронов. Найденные таким образом, уточненные по сравнению с исходными, новые функции электронов атома служат основой для следующего этапа приближения. Этот процесс возобновляется несколько раз, так что окончательно получающиеся собственные функции индивидуальных электронов превосходят по точности функции, полученные любым другим приближенным методом, кроме метода Фока. Существенным достоинством описываемого метода является его применимость для вычисления собственных функций электронов независимо от степени возбужденности атома. [3]
Сечение 4 находилось на расстоянии 10 мм выше среза дымовой трубы и служило опорным при вычислениях полей концентраций примеси, вносимой дымовой трубой, по измерениям скорости и температуры потока. [4]
Подсистема подготовки данных поддерживает векторизацию и редактирование вводимых с дигитайзера или со сканера векторных данных ( линий, границ зон, изолиний, надписей, точек, пиктограмм и закрашенных областей), ввод и редактирование сеточных цифровых моделей, вычисление сеточных числовых моделей по изолиниям и по значениям, снятым в нерегулярной сетке, вычисление зональных сеточных полей с номинальными значениями по полигонам, составление подкаталогов событий, ввод знаний о графических объектах и полях, построение и анализ карт полей, преобразование форматов данных из формата ГЕО в текстовый формат и наоборот. [5]
В этом смысле система уравнений Максвелла является неполной. Для того чтобы можно было произвести вычисление полей, уравнения Максвелла нужно дополнить уравнениями, связывающими друг с другом величины D, j и Е, а также Н и В. [6]
В этом смысле система уравнений Максвелла является неполной. Для того чтобы можно было произвести вычисление полей, уравнения Максвелла нужно дополнить уравнениями, связывающими друг с другом величины D, ] и Е, а также Н и В. [7]
Поэтому расчет размерных цепей рассматриваемого вида сводится вычислению полей рассеяния. [8]
Влияние собственных полей пучка и электрического поля терма-лизованных электронов может учитываться дополнительным изменением импульса электрона в конце отрезка траектории в соответствии с решением релятивистского уравнения движения. При этом итерационный вычислительный процесс состоит из двух этапов: вычисление траектории в заданном поле и вычисление полей по рассчитанным траекториям. После необходимого для достижения заданной точности числа итераций формируется массив приращений внутренней энергии ячеек расчетного поля. [9]
Численное решение поставленной задачи осуществляется методом конечных элементов. Перемещения и присутствующую з уравнении (2.104) степень превращения а, а также температуру Т внутри каждого элемента аппроксимировали линейными функциями по координате г. Необходимость интегрирования по параметру а обусловливает особенность расчета полей напряжений, которая заключается в пошаговом вычислении полей деформаций и напряжений по параметру а на каждом временном слое. [10]
В идеале частицы с зарядом q вытягиваются полем со стенки ( скажем, при х 0), если величина qEx на поверхности достаточно положительна. Для ограниченного пространственным зарядом потока нормальное электрическое поле Ех должно равняться нулю. При вычислении полей, однако, Ех нельзя контролировать так, как, скажем, Еу: Ех скорее контролируется неявно, при помощи алгоритма инжекции. В простейшем случае вытягивание полем одного сорта частиц моделируется инжек-цией частицы заряда q в точке у на стенке, причем величина qa ( x 0, у), где а - поверхностная плотность заряда, должна быть положительной до и после инжекции. [11]
 |
Пульсация скорости в нагреваемой струе.| Изменение коэффициента-переноса и длины пути смешения в зоне смешения половинной струи ( 6т - толщина потери импульса струи. [12] |
Выше были рассмотрены теоретические трудности, связанные с расчетным определением свободных полей турбулентного потока. Разумеется, проектировщик не может ждать разрешения всех этих теоретических трудностей и должен использовать наиболее надежные имеющиеся данные для решения стоящих перед ним задач. Поэтому в следующем разделе будут рассмотрены некоторые методы вычисления полей свободного турбулентного потока, которые, по мнению авторов, достаточно надежны для многих задач проектирования. [13]
В предыдущем параграфе мы вычисляли электрическое и магнитное поля, исходя из трансформационных свойств потенциалов. Но, несмотря на приведенные ранее аргументы в пользу физического смысла и реальности потенциалов, поля все же важнее. Они тоже реальны, и для многих задач было бы удобно иметь способ вычисления полей в движущейся системе, если поля в некоторой покоящейся системе уже известны. Мы имеем законы преобразования для ср и А, по скольку Лд представляет собой четырехвектор. [14]
Одномерные коды даже с тремя компонентами скорости почти всегда легче для программирования и использования, а также требуют меньших вычислительных затрат, чем двух - и трехмерные. Существуют одномерные алгоритмы, которые обладают хорошими свойствами. Все это учтено в приведенном здесь электромагнитном коде, использующем простой и устойчивый метод вычисления полей. [15]
Страницы: 1 2