Cтраница 2
Вычисление энергии связи дырки снова приводит к задаче о водородоподобном атоме, только теперь вокруг отрицательно заряженного ядра движется положительно заряженная дырка. Роль ядра играет примесный атом вместе с захваченным дополнительным электроном. Этот дополнительный электрон превращается в жгут, образующий связь между атомами, и потому область его движения не превышает межатомного расстояния. В то же время дырка связана с примесным атомом гораздо слабее. Нужно только принимать во внимание, что эффективная масса дырки, которую следует использовать в этом случае, вообще говоря, отличается от эффективной массы электрона. Как правило, она также значительно меньше, чем масса свободного электрона, так что дырочный водородоподобный атом тоже имеет размеры порядка десятков ангстрем, а энергию связи порядка нескольких сотых электрон-вольта. [16]
Вычисление энергии основного состояния по формуле ( 5) эквивалентно решению соответствующей системы уравнений Хартри - Фока. [17]
Вычисление энергий решеток ионных соединений имеет очень большое значение, так как в общем нет прямого способа их экспериментального определения, хотя эти величины можно получить из некоторых опытных данных с использованием цикла Борна - Габе-ра, который обсуждается ниже. Например, теплота парообразования NaCl не дает энергию решетки, так как вплоть до самых высоких температур, при которых можно делать точные измерения, газовая фаза состоит из молекул NaCl ( или ионных пар), и до настоящего времени не удалось добиться точного определения теплоты диссоциации NaCl ( г) на Na ( r) и СГ ( г), так как NaCl ( г) обычно диссоциирует также и на атомы. [18]
Вычисление энергии молекулы вблизи полярной поверхности при тех допущениях, которые сделаны в первой части доклада Я. [19]
Вычисление энергии трехчастичных взаимодействий второго порядка менаду атомами инертных газов, как мы уже видели, представляет значительные трудности. В случае кристаллов галогени-дов щелочных металлов эта задача является еще более трудной, так как вводится дополнительный параметр у, в результате чего уравнения становятся еще более сложными. [20]
Вычисление энергии трехчастичных взаимодействий второго порядка между атомами инертных газов, как мы уже видели, представляет значительные трудности. В случае кристаллов галогени-дов щелочных металлов эта задача является еще более трудной, так как вводится дополнительный параметр у, в результате чего уравнения становятся еще более сложными. [21]
Вычисление энергии электростатического взаимодействия электронов незаполненных оболочек представляет собой весьма сложную задачу. Обычно основной интерес представляет расчет термов основной и первых возбужденных конфигураций. Эти две конфигурации были подробно рассмотрены выше. [22]
Обсудим вычисление энергии как функции межатомного расстояния двух атомов с замкнутыми электронными оболочками. Этот расчет можно прямо применить к атомам в разреженном газе и - учтя дополнительно электростатическую энергию - к ионным кристаллам. [23]
Сложнее вычисление энергии ускорений; применение формулы (11.9) требует знания ускорения центра инерции обруча и углового ускорения. [24]
Задача вычисления энергии U была удовлетворительно разрешена лишь для ионных решеток. Последующие более точные расчеты Бор на и сотрудников ( 1932) с учетом квантово-механических поправок мало изменили первоначальные результаты. [25]
Задача вычисления энергии решетки U удовлетворительно разрешена лишь для ионных решеток. [26]
Результаты вычисления энергии кристаллической решетки с помощью закона Гесса по циклу Борна - Габера в ряде случаев не совпадают с результатами вычислений по формуле Капустин-ского ( - 8569 13 и - 7429 167 кДж / моль соответственно), что объясняется главным образом неопределенностью экстраполяции многих величин до абсолютного нуля в циклическом процессе, а также предположением о чисто ионном механизме связи в решетке гипса, что упрощает реальную картину. [27]
Результат вычислений энергии первого порядка трехчастичных взаимодействий, проведенных для объяснения стабильности кристаллов инертных газов, оказался отрицательным в том смысле, что из этих вычислений следовала большая стабильность решетки с плотной гексагональной упаковкой, что противоречит эксперименту. Следует, однако, заметить, что кристаллы инертных газов удерживаются посредством вандерваальсовых взаимодействий второго порядка. Поэтому трехчастичные компоненты вандерваальсовых сил могут играть существенную роль в проблеме стабильности кристаллов. [28]
При вычислении энергии и теплоемкости с помощью сумм по состояниям в классической статистике была сформулирована, казалось бы, довольно общая теорема равнораспределения, которая тем не менее противоречила многим опытным данным. [29]
При вычислении энергии мы пользовались законом всемирного тяготения, по которому сила тяготения тела обратно пропорциональна квадрату расстояния до него. В соответствии с общей теорией относительности, закон Ньютона перестает быть верным на малых расстояниях от тела. [30]