Прямая вычисления
Cтраница 1
Прямые вычисления показывают, что Фа действительно ведет себя подобным образом. Следовательно, даже если а равно нулю, g vQ1 не исчезает. Аналогия с аномаль ной дивергенцией аксиального тока очевидна. [1]
Прямые вычисления показывают, что амплитуда (35.10) удовлетворяет всем перечисленным выше неравенствам. Более просто в этом можно убедиться из следующих рассуждений. [2]
Производя прямые вычисления, найдем, что составляющая Мх содержит компоненты, находящиеся в фазе и не в фазе с Нх. [3]
Прямые вычисления ППЭ стали возможны после разработки эффективных неэмпирич. Шредингера ( 2) для достаточно сложных хим. систем ( кон. [5]
 |
Прямые вычисления векторно-матричного рекуррентного выражения.| Вычисление среднего значения в программном модуле. [6] |
Прямые вычисления рекуррентных выражений в скалярном и векторно-матричном вариантах удобны в практическом использовании. Они могут быть использованы при решении широкого круга задач системного анализа, при исследовании детерминированных и стохастических систем. [7]
Приведенные нами прямые вычисления производящих функций допускают обобщение и на большее число измерений. [8]
Действительно, как показывают прямые вычисления, эти комбинации оказываются решениями уравнения Лапласа, при отсутствии объемных сил, и удовлетворяют уравнению Пуассона, если объемные силы присутствуют. [9]
Сейчас в кратком отступлении мы приведем прямые вычисления, обосновывающие хорошо известный факт, что изотропные предгеодезические инвариантны относительно глобально конформных преобразований. [10]
Если необходимо восстановить данные, которые отмечены закладкой, выполняйте прямые вычисления. [11]
Область плотностей промежуточных между твердым телом и идеальным газом характеризуется максимальной неопределенностью теоретических предсказаний, что не позволяет провести прямые вычисления изоэнтроп разгрузки в этих условиях. Поэтому для оценок энерговыделений, приводящих к фазовым переходам при адиабатическом расширении металлов, был использован энтропийный критерий [9], учитывающий условие изоэнтропичности течения в волне разгрузки. Наиболее подробные расчеты выполнены для Al, Ni, Cu, Pb [60], для которых имеются совершенные уравнения состояния [64] с переменной теплоемкостью, описывающие ударное сжатие сплошных и пористых образцов и имеющие высокотемпературные асимптотики идеального газа. Результаты этих расчетов показывают, что динамические методы генерации позволяют достичь высокоэнергетических состояний металлов в широком интервале параметров вблизи линии равновесия жидкость-пар. Видно, что увеличение исходной пористости мишеней при W const приводит к снижению ударного давления, но при этом растет энтропия, что позволяет, таким образом, расширить доступную для динамического эксперимента область параметров. Другим способом увеличения амплитудных энтропии ударного сжатия является применение новых генераторов ударных волн, использующих эффекты пространственной и градиентной кумуляции. [12]
Область плотностей, промежуточных между твердым телом и идеальным газом, характеризуется очень большой неопределенностью теоретических предсказаний, что не позволило провести прямые вычисления изэнтроп. Поэтому для оценок был использован энтропийный критерий [5], основанный на изэнтропичности течения в волне разгрузки. [13]
К сожалению, данные этих авторов по спектрам испускания даны в произвольных единицах интенсивности, а не в относительных квантовых интенсивностях, так что прямые вычисления величин т и Т для кривых чувствительности v и и невозможны. [14]
Если представить, что любая точка прилунения равновероятна, то шансы увидеть восходы - заходы Земли определяются отношением поверхности кольца к поверхности всей Луны. Прямые вычисления поверхности кольца очень громоздки, но мы можем вычислить ее косвенно, через другие данные, взятые из учебника астрономии. [15]
Страницы: 1 2