Молекулярная вязкость

Cтраница 1

Динамическая молекулярная вязкость зависит от температуры и давления. Зависимость от давления практически пренебрежима для жидкостей и мала или пренебрежимо мала для большинства газов и паров, пока давление не слишком велико. Эти различия во влиянии температуры являются следствием различия в молекулярном строении между жидкостями и газами. Можно считать, что в жидком состоянии имеется относительно стабильная решеточная структура, в пределах которой молекулы колеблются относительно положений равновесия. [1]

Величина молекулярной вязкости газа имеет большое значение для определения характера течения газа по трубопроводу в процессе его откачки и для расчета сопротивления трубопроводов откачке. [2]

При отсутствии молекулярной вязкости и случайных внешних сил возникает задача об эволюции заданного в начальный момент времени поля скоростей. [3]

Уменьшение влияния молекулярной вязкости на характер движения жидкости приводит к уменьшению степени при числе Re в уравнении ( 2 - 62) и переходу в режим тур б у-лентного движения, причем чем меньше степень при числе Re, тем интенсивнее развита турбулентность. [4]

Следует отличать истинную молекулярную вязкость растворителей, определяющую подвижность молекул красителя, от кажущейся структурной вязкости коллоидных растворов, в которых главная масса молекул красителя находится в жидком молекулярном растворителе, а меньшая - - адсорбирована мицеллами коллоида. [5]

Вблизи гладкой стенки молекулярная вязкость играет преобладающую роль в формировании профиля скорости. Пристеночный закон основан на предположении, что существует универсальная зависимость между распределением скорости около стенки, касательным напряжением на ней, а также плотностью и вязкостью жидкости. [6]

Утверждение, что молекулярная вязкость не зависит от размеров, означает следующее Если две поверхности, движущиеся одна относительно другой, разделены газом, давление которого настолько мало, что средняя длина свободного пути больше расстояния между ними, то обмен количеством движения не зависит от расстояния между ними. Например, вязкостный манометр Ленгмюра для измерения давлений представляет собой кварцевую нить, которую заставляют колебаться в газе. В области молекулярной вязкости быстрота демпфирования колебаний пропорциональна давлению и не зависит от расстояния между колеблющейся нитью и стенками. Зависимость молекулярной вязкости от формы поверхности означает, что, например, форма нити в манометре Ленгмюра влияет на быстроту демпфирования. Объяснение этого явления аналогично объясненпю молекулярной теплопроводности. Молекула газа, ударяясь о поверхность под углом, передает ей только некоторую часть F своей тангенциальной скорости. Если F 0, то молекула отражается с неизменной тангенциальной скоростью, и мы имеем случай зеркального отражения. Если F 1, то молекула теряет целиком свою начальную тангенциальную скорость, может покидать поверхность в любом произвольном направлении, и мы имеем случай полного диффузного отражения. Если F i, то молекула покидает поверхность по направлению, близкому к тому, по которому она пришла, что легко представить при пилообразной поверхности и при почти скользящем падении молекул на эту поверхность. Таким образом, в обычных условиях следует считать, что имеет место полное диффузное отражение молекул. В случае вязкостного манометра, действие которого резко зависит от условий передачи количества движения, такое предположение неправомочно. Как и при передаче тепла, грубая шероховатая поверхность более эффективна, чем гладкая. [7]

Чем меньше влияет молекулярная вязкость на характер движения жидкости, тем меньше степень при числе Re. Чем меньше степень при числе Re, тем интенсивнее развита турбулентность. [8]

В выражении для молекулярной вязкости числовой коэффициент имеет значение V3 - 1 / 2; следовательно, и коэффициент w должен иметь примерно такое же значение. [9]

Наличие существенного влияния молекулярной вязкости на процессы турбулентного переноса значительно усложняет изучение пристеночной турбулентности. [10]

Ау на коэффициент молекулярной вязкости v, то уравнения (4.3.13) будут точно описывать соответствующую задачу для ламинарного течения жидкости. [11]

В отличие от молекулярной вязкости, являющейся свойством жидкости, турбулентная вязкость - характеристика потока, так как она зависит от скорости жидкости и размеров канала. [12]

Капельные жидкости обладают высокой молекулярной вязкостью и малыми коэффициентами диффузионного переноса, поэтому значения диффузионных критериев Прандтля для них существенно больше единицы. Это означает, что подобие скоростных и концентрационных полей в потоках капельных жидкостей отсутствует и в тех зонах, где силы вязкого трения преобладают над инерционными ( например, вблизи твердых поверхностей), конвективный перенос целевого компонента может быть сравнимым или даже преобладающим по сравнению с диффузионным переносом вещества. [13]

Зависимости wxwy ( сплошная линия и ат / р ( пунктирная линия от безразмерного расстояния от стенки по высоте y / h. [14]

Вблизи же стенки превалирует молекулярная вязкость. Поэтому здесь должен быть слой жидкости, движущейся ламинарно. На течение в этом слое возмущающее воздействие оказывают турбулентные пульсации, проникающие из внешнего потока. В пристенном слое они затухают. Можно считать, что средние и пульсационные скорости в этом слое - величины одного порядка. Если принять, что в пристеночном слое скорость жидкости изменяется пропорционально расстоянию от стенки, т.е. wx:: y ( ниже это положение доказывается), то и w x a y, где а - коэффициент пропорциональности. [15]

Страницы: 1 2 3 4