Cтраница 3
Размеры вязкой области убывают с уменьшением молекулярной вязкости быстрее, чем размеры всего турбулентного пограничного слоя. [31]
Чем отличаются по физическому смыслу коэффициенты турбулентной и молекулярной вязкости в потоке воздуха. [32]
Торп и Роджер [13] нашли, что молекулярная вязкость и работа молекулярной вязкости являются аддитивными свойствами. Динамическая вязкость в гомологических рядах также является аддитивной величиной, но ее зависимость от числа углеродных атомов выражена менее отчетливо. Аддитивность этой величины хорошо соблюдается у высших членов рядов и обычно не выполняется у первых нескольких членов. [33]
Увеличение влияния инерционных сил и уменьшение влияния молекулярной вязкости характерны для перехода от ламинарного режима движения к турбулентному и коэффициент трения А зависит от Re в степени меньше 1, причем чем меньше степень у Re, тем больше турбулентность потока ( см, рис. 7, участок ВС и рис. 6, участок. [34]
Таким образом, в этой схеме влияние молекулярной вязкости на распределение скорости и другие параметры потока осуществляется через ламинарный подслой. [35]
В ламинарном подслое характер течения зависит от молекулярной вязкости. Под влиянием вязкости между частица ми жидкости, а также между жидкостью и поверхностью обтекаемого тела действуют касательные i ллы. С удалением от стенки действие этих сил уменьшается, но увелпчпнаегся действие касательных напряжений, вызванных турбулентным перемешиванием частил жидкости под влиянием пульсационного движения. Внутри очень тонкого слоя происходит-переход от ламинарного течения к полностью турбулентному течению, где вязкое напряжение очень мало по сравнению с турбулентным напряжением. В области перехода от ламинарного течения па стенке к турбулентному течению во внешней части слоя вязкое напряжение соизмеримо с турбулентным напряжением. Здесь происходит усиленный приток кинетической энергии турбулентных пульсаций скорости, отбираемой от осредпенного течения, л превращение ее в тепло вследствие диссипации. [36]
Силы межмолекулярного сцепления воздушных частиц определяют его молекулярную вязкость и обусловливают появление касательных напряжений в потоке. Кроме этого, в воздухе постоянно имеют место нормальные напряжения. [37]
Закон вязкого трения (1.13) при постоянном значении коэффициента молекулярной вязкости ц справедлив для очень широкого класса так называемых ньютоновских жидкостей, к которым относятся все газы, пары и их смеси, а также большинство чистых капельных жидкостей и их смесей с не слишком большой молекулярной массой. Существует, однако, немало таких жидкостей ( обычно с вязкостью, значительно превышающей вязкость воды), для которых простая прямая зависимость касательного напряжения трения сттр между соседними слоями жидкости от поперечного градиента скорости dw / dn, соответствующая равенству (1.13), не соблюдается. [38]
Прежде всего предположим, что физические постоянные среды: молекулярная вязкость щ и плотность р в уравнениях ( 37 1) - ( 37 3) отнесены к некоторой средней температуре по сечению и поэтому их можно считать не зависящими от температуры и радиальной координаты. [39]
При малых числах Рейнольдса сопротивление движению потока определяются силами молекулярной вязкости, при больших - турбулентным перемешиванием. В первом случае режим течения называется ламинарным, во втором - турбулентным. Промышленные трубопроводы, как правило, работают в турбулентном режиме. [40]
С S v, эта величина должна зависеть от молекулярной вязкости. [41]
В зоне, называемой вязким подслоем, преобладает механизм молекулярной вязкости, а турбулентные возмущения ( пульсации) скорости резко затухают по мере приближения к стенке. [42]
При малых числах Рейнольдса сопротивление движению потока определяются силами молекулярной вязкости, при больших - турбулентным перемешиванием. В первом случае режим течения называется ламинарным, во втором - турбулентным. Промышленные трубопроводы, как правило, работают в турбулентном режиме. [43]
Модель эффективно вязких турбулентных течений представляет предельную ситуацию, когда молекулярная вязкость v может быть отброшена. [44]
Уравнение (11.87) справедливо в той части пристенной области, где молекулярная вязкость намного меньше турбулентной вязкости и где величиной v можно пренебречь. [45]