Cтраница 2
При создании трехмерной теории линейной вязкоупругости обычно принято рассматривать отдельно вязкоупругое поведение в условиях так называемого чистого сдвига и чистого расширения. Таким образом, эффекты искажения формы и изменения величины объема изучаются независимо и затем их описания комбинируются, чтобы построить общую теорию. Математически это обеспечивается разложением тензоров напряжений и деформаций на их девиаторную и шаровую части, для каждой из которых затем пишутся определяющие соотношения вязкоупругости. [16]
Вернемся снова к уравнению линейной вязкоупругости ( 6.3 - 8) и поставим следующий вопрос: каковы напряжения в случае виско-зиметрического течения с их xz, v2 0 и v3 О. [17]
Это все относится к линейной вязкоупругости и, кроме того, к одномерной деформации. [18]
При переходе к трехмерной теории линейной вязкоупругости эффекты формоизменения и изменения объема изучают независимо. [19]
Это есть прямое следствие теории линейной вязкоупругости. [20]
Исходя из общих уравнений теории линейной вязкоупругости, равновесная податливость может быть также выражена непосредственно через экспериментально измеряемые характеристики системы: функцию релаксации ф ( t) или компоненты динамического модуля. [21]
При переходе к трехмерной теории линейной вязкоупругости эффекты формоизменения и изменения объема изучают независимо. [22]
Отсюда следует, что задача линейной вязкоупругости в изображениях совпадает с соответствующей задачей для упругого тела. Модуль объемной деформации в решении сохраняется. [23]
Отсюда следует, что задача линейной вязкоупругости в изображениях совпадает с соответствующей задачей для упругого тела. Модуль объемного сжатия в решении сохраняется. [24]
Кроме того, работы по линейной вязкоупругости могут дать полезные указания относительно возможных интересных направлений исследований. [26]
То есть в условиях применимости теории линейной вязкоупругости реологические свойства жидкости в установившемся течении подчиняются закону Ньютона, а твердого тела в условиях равновесной деформации - закону Гука. Таким образом, феноменологическое описание свойств реальных материалов основано на представлении о трех идеализированных средах: вязких, при деформации которых вся внешняя работа диссипирует; упругих, у которых вся произведенная работа внешних сил запасается; линейных вязкоупругих, когда работа внешних сил частично диссипирует и частично запасется. В зависимости от конкретных особенностей релаксационных свойств линейных вязкоупругих сред соотношения между диссипирующей и запасаемой работой могут быть различными, но соотношение между напряжениями или скоростями деформации должно оставаться линейным. [27]
Одной из причин выхода за пределы линейной вязкоупругости при снятии кривых напряжение - деформация является изменение объема при деформации. Ряд авторов [3, 4] рассмотрели зависимость такой характерной точки на кривой напряжение - деформация как предел текучести и установили ее связь с критическим изменением объема при деформации. [28]
Ниже рассматриваются явления, описываемые теорией линейной вязкоупругости. [29]
Как показал Хазанович [52], уравнение линейной вязкоупругости (3.44) может быть получено из статистической теории необратимых процессов. [30]