Cтраница 1
Вырожденный электронный газ обладает своеобразной особенностью - он становится тем более идеальным, чем больше его плотность. В этом легко убедиться следующим образом. [1]
Вырожденный электронный газ, образующий компенсирующий фон, поляризуется вследствие неоднородности распределения ионного заряда. Вокруг каждого иона образуется электронное облако, что модифицирует ион-ионный потенциал. [2]
Вырожденный электронный газ обладает своеобразной особенностью - он становится тем более идеальным, чем больше его плотность. В этом легко убедиться следующим образом. [3]
Парамагнетизм вырожденного электронного газа носит название парамагнетизма Паули. [4]
Теперь рассмотрим вырожденный электронный газ в магнитном поле и определим его магнитную восприимчивость. Таким газом является, например, газ электронов проводимости в металлах. [5]
Рассмотрим вначале сильно вырожденный электронный газ. [6]
Рассмотрим поведение вырожденного электронного газа, помещенного в магнитное поле. Оказывается, что в такой системе проявляются два основных эффекта. Один из них связан с наличием у электронов спина, а второй - с квантованием орбитального движения электрона в магнитном поле. [7]
Таким образом, вырожденный электронный газ не ведет себя аналогично обычному газу и, в частности, его вклад в теплоемкость нельзя рассчитывать простым применением к нему теоремы о равнораспределении энергии по степеням свободы. [8]
Качественно обсуждается поведение вырожденного электронного газа при изменениях температуры. [9]
В уравнение состояния вырожденного электронного газа не входит температура, так как Е0 не зависит от температуры. [10]
Физически малая теплоемкость вырожденного электронного газа объясняется характером заполнения квантовых состояний электронами. Из кривой на рис. 41.6 следует, что все состояния, кроме тех, которые расположены на хвосте функции распределения в интервале шириной kT, заняты. Электроны, находящиеся в глубинных ячейках; не могут принимать теплоту при нагревании - им нельзя перейти в более высокие энергетические состояния - все эти состояния заняты. Поэтому в теплоемкости могут участвовать только те электроны, которые расположены на хвосте функции / заполнения ячеек. Вблизи от этих заполненных ячеек имеются свободные, куда электроны при нагревании могут перейти. [11]
Качественно обсуждается поведение вырожденного электронного газа при изменениях температуры. [12]
Поясните, почему теплоемкость вырожденного электронного газа пропорциональна температуре, в то время как теплоемкость классического газа от температуры не зависит. [13]
Как видим, теплоемкость вырожденного электронного газа в металлах значительно меньше теплоемкости невырожденного одноатомного газа. [14]
Эти соотношения относятся к идеальному, однородному, вырожденному электронному газу. [15]