Cтраница 3
Одномерные неустановившиеся движения совершенного газа с сильными ударными волнами / / Докл. [31]
Там лее для совершенного газа с к 1.4 в плоскости V a построены кривые A ( V o cr) 0 и обнаружено, что в зависимости от V o это уравнение ( относительно а) имеет от одного до трех корней. Кроме того, оно выполняется в тривиальном случае а оо, где OL - угол Маха. [32]
Расчеты выполнялись для совершенного газа с ж 1.4. На рис. 1 и 2 для М - 0.1 нанесены границы области устойчивости в плоскости Хх ПРИ разных [ /, т.е. сечения плоскостями U - const поверхности, ограничивающей область устойчивости в пространстве U-XX Значения U - даны цифрами около кривых. Течение устойчиво при х и х 1 отвечающих точкам внутри соответствующих многоугольников. Аналогичным образом на рис. 3 и 4 границы областей устойчивости при U - 1.1 нанесены для разных значений М, которые тоже даны цифрами около кривых. Как видно из рассмотрения рис. 1 - 4, и в околозвуковом и в квазицилиндрическом приближениях размеры области устойчивости при фиксированном М по мере приближения [ / к единице увеличиваются. [33]
Рассмотрим сначала случай совершенного газа. [34]
При изотермическом расширении совершенного газа в трубе, как следует из вида функции v ( p) ( формула (3.19)), предела увеличения скорости нет: итах оо. [35]
Вопрос об энтропии совершенного газа рассматривается в гл. [36]
Рассмотрим равновесие смеси совершенных газов. [37]
При изучении свойств совершенных газов мы можем рационально установить строгое количественное понятие о температуре, введя так называемую газовую шкалу температуры. [38]
Одномерные неустановившиеся движения совершенного газа с сильными ударными волнами / / Докл. [39]
Рассмотрим установившееся течение вязкого совершенного газа с постоянной температурой в цилиндрической трубе. [40]
Изотермический процесс в совершенном газе - пример частного случая, в котором выполняется предположение баротропии. [41]
Очевидно, что для совершенных газов это отношение не зависит ни от давления, ни от температуры. [42]
Рассмотрим установившийся одномерный поток совершенного газа ( постоянные удельные теплоемкости), который из однородного состояния 1 на бесконечности вверх по потоку переходит через ударную волну в однородное состояние 2 на бесконечности вниз по потоку. Предположим, что уравнения Навье - Стокса и соотношение Стокса между продольной и касательной вязко-стями таковы, что с практической точки зрения результаты точнее всего описывают одноатомный газ. [43]
Используя УРС (3.1.4) для совершенного газа, можно увидеть, что полученные формулы для приближенного решения задачи Римана отличаются от оригинального метода Роу. [44]
Два плоских безвихревых течения совершенного газа, имеющих одну и ту же картину линий тока, являются, динамически подобными. [45]