Гайтлера

Cтраница 2

Из работ Лондона и Гайтлера следует, что валентные связи между атомами осуществляются одиночными, неспаренными электронами. Количество валентных связей, которое может образовать данный атом, определяется количеством неспаренных электронов атома. [16]

В качестве приближенного метода Гайтлер и Лондон использовали метод возмущений, в котором взаимодействие электронов воспринимается как некоторое возмущение. Как мы уже упоминали ранее, в разд. I, этот метод дает выражение для энергии, состоящее из определенных интегралов. [17]

Более подробное обсуждение эффекта Комптона приведено в кн. Гайтлера [180], Джоча и Релиха [205] и Швебера [358] Заметим, что нерелятивистский предел комптоновского рассеяния обычно называется томсоновским рассеянием и что в результате первого расчета сечения релятивистского фотон-электронного рассеяния была получена формула Клейна - Нишины. Эти вопросы обсуждаются в цитированных работах. [18]

Дирака, а Г ( Е) и U ( Е) по Гайтлеру - Ма выражаются через матричные элементы операторов Я и G. [19]

Выраж: ение (95.16) сводится при этом, как и должно быть, к формуле Бете - Гайтлера (94.3), отвечающей борновскому приближению. [20]

Выражение ( 95 16) сводится при этом, как и должно быть, к формуле Бете - Гайтлера ( 94 3), отвечающей борцовскому приближению. [21]

Вселенной model of the Universe - вязкого течения viscous flow model газово-капельная - ( ядра) gas-liquid model - Гайтлера - Лондона - Гейзенберга Heit-ler - London-Heisenberg model - галактики model of the galaxy гауссова - стат. [22]

То обстоятельство, что, используя при вычислении da волновые функции протона, определяемые обобщенным принципом Гюйгенса, мы получаем в области больших энергий и малых углов рассеяния правильную формулу Бете - Гайтлера, связано с тем, что излучение фотона происходит вдали от ядра, где волновые функции практически могут быть заменены своими асимптотическими представлениями. [23]

Можно применить вариационный принцип ( разд. Гайтлера - Лондона и функции метода молекулярных орбиталей. [24]

Если энергетический спектр частиц, создающих тормозное излучение, изменяется непрерывно, то ионизационные потери энергии носят дискретный характер. Выражение Бете - Гайтлера не учитывает уменьшения удельных потерь энергии в результате поляризации среды, а также потерь энергии на возбуждение плазменных колебаний в твердых телах. Поляризация среды происходит под действием поля движущихся частиц и ограничивает их взаимодействие с более удаленными атомами. [25]

Итак, образование молекулы из атомов водорода возможно только в синглетном спиновом состоянии. На основе теории возмущений Гайтлер и Лондон получили для R0 значение 1 51ао 0 80 А. [26]

Развитие Гайтлером и Румером теории Гайтлера - Лондона. В работах Гайтлера и Румера [491] и Гайтлера [489, 490] ( см. также работу Борна [130]) вышеизложенные элементарные соображения были перенесены на многоатомные молекулы. Формула для энергий молекулярного состояния будет простой только тогда, когда получается лишь одно состояние данной мультиплетности. [27]

Поскольку точное решение уравнения Шредингера для более сложных молекул, чем Н2, невозможно, возникли различные приближенные методы расчета волновой функции, а следовательно, распределения электронной плотности в молекуле. В развитии первой теории особая заслуга принадлежит Гайтлеру и Лондону, Слетеру и Полингу, в развитии второй теории - Малликену и Хунду. [28]

Распределение электронной плотности в системе из двух атомов водорода. о - с противоположными и б - с параллельными спинами электронов. [29]

Поскольку точное решение уравнения Шредингера для атомно-молекулярных систем невозможно, возникли различные приближенные методы расчета волновой функции, а следовательно, распределения электронной плотности в молекуле. В развитии первого метода особая заслуга принадлежит Гайтлеру и Лондону. Развитие второго метода связано в основном с именами Малликена и Хунда. [30]

Страницы: 1 2 3