Cтраница 1
Галер-кина дает значение минимальных критических скоростей флаттера с точностью, достаточной для практических расчетов. Жесткое защемление оболочки ведет к увеличению критической скорости флаттера и соответствующего ей числа волн упругой поверхности оболочки в окружном направлении. [1]
Галер-кина, иллюстрирует следующий пример. Пусть область 12, в к-рой ищется решение задачи ( 1), ( 2), есть многоугольник. Область Q разбивается на малые треугольники ( конечные элементы) так, чтобы любые два треугольника либо вовсе не содержали общих точек, либо имели одну общую вершину, либо одну общую сторону. JIl ( Q) выбирается пространство S / ( Q) кусочно линейных, линейных над каждым треугольником, непрерывных и обращающихся в нуль на 3Q функций. В качестве базиса 5Л ( Й) можно взять совокупность таких элементов ( fi S Q), к-рые отличны от нуля лишь в одном узле. Характерной особенностью этого базиса является то, что у каждого его элемента носитель минимален и образован объединением всех треугольников с общей вершиной в том узле, где данный базисный элемент отличен от нуля. [2]
Ритца и Галер-кина, методами носледоват. Считая изменение амплитуды А и фазы в колебаний медленным, заменяют мгновенное значение скорости этого изменения средним за период. [3]
О методе Бубнова - Галер-кина в нелинейной теории колебаний вязко-упругих оболочек. [4]
Решение по методу Бубнова - Галер-кина ищем в форме ряда по функциям с неопределенными коэффициентами, удовлетворяющими граничным условиям задачи и некоторому вариационному уравнению. [5]
Для решения задачи воспользуемся методом Бубнова - Галер-кина. [6]
Общие решения основных уравнений теории упругости - Галер-кина, Папковича, Нейбера и др. ( см. [ 77, гл. [7]
В результате решения задачи методом Бубнова - Галер-кина мы получили ту же величину для параметра аи, что и ранее при решении задачи методом Ритца. [8]
В результате решения задачи методом Бубнова - Галер-кина мы получили ту же величину для параметра аИ, что и ранее при решении задачи методом Ритца. [9]
Оценим теперь скорость сходимости приближений Бубнова - Галер-кина. [10]
Уравнения (17.343) - это уравнения метода Бубнова - Галер-кина. На самом деле используется не бесконечное число членов в сумме, а ограниченное количество ( п) этих членов; тогда формула (17.343) дает систему конечного порядка и решение методом Бубнова - Галеркина является приближенным, дающим верхнюю оценку для искомой величины. Если решается задача о свободных колебаниях, то / 0 и система уравнений (17.343) относительно коэффициентов а / однородна, вследствие чего ее определитель для получения нетривиального ( ненулевого) решения должен быть равен нулю. Составленное таким образом условие нетривиальности решения системы (17.343) представляет собой частотное уравнение, корнями которого являются собственные частоты. [11]
Оказывается, и в этом случае можно воспользоваться полученными результатами применения метода Бубнова - Галер-кина. [12]
Наряду с вариационным методом может эффективно использоваться применительно к уравнению (3.4) метод Бубнова - Галер-кина. [13]
Перейдем к рассмотрению вопроса о влиянии погрешности-вычислении на устойчивость методов Ритца и Бубнова - Галер-кина. [14]
Перейдем к рассмотрению вопроса о влиянии погрешности вычислений на устойчивость методов Ритца и Бубнова - Галер-кина. [15]