Cтраница 2
При данной ситуации следует внимательно изучать факторы, от которых в основном зависят потери в данной пленке. Во-первых, часто допускалось, что модели Геверса - Гартона применяются к пленкам по той причине, что последние обычно бывают аморфными. Однако ни один из авторов не отметил этого, так как им было хорошо известно, что потери в кристаллах также не зависят от частоты. Геверс и Гартон рассматривают неоднородность пленок как главную причину эффекта. Во-вторых, для объяснения потерь, не зависимых от частоты, была широко использована модель Юнга [3], согласно которой потери обусловлены экспоненциальным изменением удельной проводимости по толщине пленки. Имеющееся незначительное отклонение от экспоненциальной зависимости заставило Юнга отказаться от своего предположения [3] и допустить, что имеет место релаксационный процесс. Несмотря на это, хотя модель н была широко использована, однако она не годится для дальнейшего применения, так как не предсказывает эффектов в массивном образце н требует необычно большого градиента удельной проводимости по всей пленке. [16]
Основным источником непрерывного излучения для всей области выше 200 Л до сих пор остается лаймановский кон-тиниум. Он получается с помощью конденсатора емкостью в несколько мкф, заряженного до напряжения в несколько тысяч вольт, который периодически разряжается через капилляр диаметром около 1 мм. Рабочие величины емкости, напряжения и диаметр отверстия варьируются в различных экспериментальных установках, и если для заполнения апертуры спектрографа необходимо использовать большие диаметры капилляров, то напряжение и емкость должны быть соответственно увеличены. Гартон [16] описал удобную конструкцию разбирающейся трубки для работы с большим разрядным током, причем не нарушая юстировки капилляр можно легко заменять. [17]
Пригодность применения этой физической константы можно иллюстрировать тем, что из двух образцов нефтей, взятых из разных скважин одного и того же-месторождения, нефть, имеющая более низкий удельный вес, обычно более ценна, так как она содержит или большее количество бензина, или же меньшее количество тяжелого остатка. Применение удельных весов в качестве основного критерия защищалось главным образом работниками Горного бюро США, один из которых Смит [2, 6], предложил количественное использование этого принципа. Это предложение далее разработали Лэн и Гартон [7], которые составили схему ( см. табл. 2), основанную на удельном весе d sle фракций ст. кип. [18]
При данной ситуации следует внимательно изучать факторы, от которых в основном зависят потери в данной пленке. Во-первых, часто допускалось, что модели Геверса - Гартона применяются к пленкам по той причине, что последние обычно бывают аморфными. Однако ни один из авторов не отметил этого, так как им было хорошо известно, что потери в кристаллах также не зависят от частоты. Геверс и Гартон рассматривают неоднородность пленок как главную причину эффекта. Во-вторых, для объяснения потерь, не зависимых от частоты, была широко использована модель Юнга [3], согласно которой потери обусловлены экспоненциальным изменением удельной проводимости по толщине пленки. Имеющееся незначительное отклонение от экспоненциальной зависимости заставило Юнга отказаться от своего предположения [3] и допустить, что имеет место релаксационный процесс. Несмотря на это, хотя модель н была широко использована, однако она не годится для дальнейшего применения, так как не предсказывает эффектов в массивном образце н требует необычно большого градиента удельной проводимости по всей пленке. [19]
Совсем недавно Дункельманом [13] были исследованы катоды из никеля, сплава серебра и магния, тантала, окисленного никеля. Было установлено, что все они нечувствительны к солнечной радиации, проникающей через земную атмосферу, но обнаруживают некоторую чувствительность для области длин волн ниже 2800 А. Чувствительность увеличивается по мере уменьшения длины волны вплоть до 2000 А, где она уже ограничивается пропускаемостыо окружающей трубку атмосферы. Ожидалось, что наибольший эффект будет наблюдаться для более коротких волн; Гинтереггер и Ватанабэ [26] показали, что для вакуумного ультрафиолета фотоэлектрический выход платины, никеля ио вольфрама быстро возрастает в области от 1400 до 1216 А. Для обнаружения и определения паров воды по поглощению волны 1216 L ( а) Гартон, Уэбб, и Уилди [17] использовали фотоумножитель с вольфрамовым катодом и окном из фтористого лития. [20]
Если классифицировать нефти по их фракциям, то целесообразно применять для сравнения столько фракций, сколько окажется необходимым. Идея Лена и Гартона была развита Ван-Несом и Ван-Вестеном 139Ы, применявшими кривую истинных температур кипения для всей нефти в целом и последующий анализ каждой фракции с целью выяснения распределения углерода в нафтеновых, парафиновых и ароматических углеводородах. Эта система имеет ограниченное значение при характеристике нефтей по классам, но может быть весьма полезной, так как позволяет дифференцировать различные нефти. Однако она с успехом может быть использована для ключевых фракций по классификации Лена и Гартона. С чисто практической точки зрения переработка нефти имеет много общего с классификацией нефтей по удельному весу, содержанию серы, температуре застывания и по содержанию кокса в остаточных продуктах. Такая классификация позволяет получить приближенное представление о содержании бензина и содержании твердого парафина, а также о возможности получения смазочных масел и о путях переработки нефти. [21]
Чэб и Фридман [ 49Я ] определяли концентрацию водяного пара в воздухе по поглощению в полосе А, 1220 А линии водорода La ( 1216 А); молекулярный азот и молекулярный кислород почти прозрачны в этой области спектра. В качестве детектора использовался счетчик фотонов, чувствительный к очень узкой области спектра около 1216 А. По мнению авторов, эта методика применима для абсорбционных измерений следов молекулярного кислорода в редких газах, азоте и водороде. Гартон, Вэб, Уилди [ 4М ] определяли концентрацию воды в азоте, кислороде и углекислом газе. Абсорбционный сосуд был сделан с окошками из фтористого лития, излучение регистрировалось с помощью фотоумножителя с вольфрамовым катодом, который был чувствителен к излучению, начиная с 1400 А. Использовались две абсорбционные трубки длиной 1 и 42 см. Для повышения чувствительности применялись алюминиевые зеркала, благодаря которым свет проходил через кювету многократно. [22]