Cтраница 1
Гейрингер, а также возможны разрывы касательных к харатеристикам компонент скоростей перемещения. [1]
Гейрингер ( Geiringer) и Прагер ( 1934 г.) считают, что условие текучести Сен-Венана в некоторых случаях, например для начинающегося течения малоуглеродистой стали, дает наилучшее описание процесса, и только при развитом пластическом течении от него следует отказаться. Однако я полагаю, что с теоретической точки зрения ясно, что условие текучести Мизеса-Генки много лучше условия текучести Сен-Венана. [2]
Соотношения Гейрингер означают не что иное, как отсутствие удлинения вдоль линий максимального касательного напряжения и справедливы для любого изотропного несжимаемого материала. [3]
Книга Фрейденталя и Гейрингер является ценным дополнением к существующей на русском языке многочисленной литературе по пластичности, поскольку она насыщена большим фактическим материалом и с некоторых позиций подводит итог современному состоянию вопроса. [4]
Эти соотношения, найденные Гейрингер, называются уравнениями для скоростей вдоль линий скольжения. [5]
Уравнения, по существу эквивалентные этим уравнениям, обсуждались Гейрингер ( Advances, стр. [6]
Вторая часть книги, посвященная идеально пластическому телу, изложена Хильдой Гейрингер. Вначале в ней выводятся основные уравнения, характеризующие поведение трехмерного идеально пластического тела при различных законах текучести. [7]
Соотношения (3.7) имеют место вдоль характеристик и являются непосредственным обобщением соотношений Гейрингер [4] в теории идеально пластических тел. [8]
В системе прямоугольных координат s, S линии Г построены в работе Гейрингер ( G е 1 г i n g e r H. [9]
Основной курс Мизеса Wahrscheinlichkeitsrechnung появился в 1931 г. Обновленный вариант ( изданный и дополненный Хильдой Гейрингер) опубликован в 1964 г. под названием Mathematical theory of probability and statistics, New York, Academic Press. Философские взгляды Мизеса получили наибольшую известность благодаря его более ранней книге, изданной в 1928 г. ( пересмотренное X. [10]
При плоской деформации ( 1 / Д7 0) соотношения (2.11) и (2.12) переходят в уравнения Гейрингер. [11]
Первая часть ( разделы А-D) написана А. М. Фрейден-талем, вторая ( разделы Е - Н) - Хильдой Гейрингер. [12]
К сороковым годам прошлого столетия плоская задача теории идеальной пластичности получила развитие в работах Сен-Венана, Леви, Прандтля, Генки, Гейрингер. [13]
Они представляют собой также уравнения непрерывности и устанавливают, что скорости линейных деформаций вдоль линий скольжения равны нулю. Гейрингер непосредственно следует, что в простых полях линий скольжения компоненты скоростей вдоль каждой из прямых линий скольжения постоянны. В центрированном поле эти скорости являются функциями только угла со. [14]
При в 0 уравнения (1.4) и (1.5) определяют ортогональные характеристики плоской деформации и соотношения Генки для поля напряжений. В случае плоской деформации продольная скорость течения w 0, и дифференциальные соотношения (1.11) для скоростей перемещений и и v выражают условие ортогональности характеристик в физической плоскости х: у и в плоскости годографа u, v в соответствии с уравнениями Гейрингер. [15]