Cтраница 2
В случае убывающего с г профиля плотности п ( г) можно добиться, чтобы геликоны малой амплитуды были локализованы по радиусу и не обладали сильным затуханием из-за поверхностных токов, однако такие решения не входят в класс волн с независящей от амплитуды частотой. [16]
Следует отметить, что возникновение рассеянных геликонов в результате геликон-фотонного взаимодействия невозможно, так как частота геликонов много меньше частоты фотонов. [17]
Но тогда из уравнения (3.2) выпадет член с плотностью, и мы опять придем к нелокализованным по г геликонам. [18]
Важнейшие месторождения расположены в области скалистого карстового ландшафта, которая простирается от Коринфского залива через Гиону к Парнасу и Геликону. [19]
Таким образом, при спадающем с г профиле плотности в однородном магнитном поле существуют линейные по амплитуде локализованные по г геликоны. Однако, их нелинейный аналог не относится к рассмотренному нами выше классу нелинейных геликонов, хотя бы потому, что коэффициенты слагаемых в уравнении (3.8), имеющих ту же структуру, что и в (3.2), зависят от координат. Поэтому рассмотренные волны не входят в класс геликонов, частота и фазовая скорость которых не зависят от амплитуды. [20]
Соотношение (3.4) есть не что иное, как дисперсиннное уравнение для фазовой скорости геликонов, второе слагаемое в (3.4) соответствует просто сносу геликонов с дрейфовой скоростью электронов. [21]
В биполярной плазме при точном равенстве концентраций электронов и дырок геликоны отсутствуют ( вклад электронов компенсируется вкладом дырок, вращающихся навстречу), поэтому геликоны не распространяются в полуметаллах и нек-рых металлах. [22]
Невзаимный эффект в нем достигается за счет того, что помещенный в продольное магнитное поле полупроводник имеет различные свойства для двух СВЧ волн круговой поляризации: геликона и антигеликона. [23]
После этого обыватели города Киева и других округов стали не только наполнять наши Horrea Apollinea детьми своими, как муравьями, в большем числе, чем прежде при наших предшественниках, но и величать наше училище Геликоном, Пар-нассом и хвалиться им. [24]
Как известно, в замагниченной плазме в интервале частот между циклотронной ионной и циклотронной электронной, а также в металлах и полупроводниках, помещенных в сильное магнитное поле, возможно распространение медленных электромагнитных волн - свистов или геликонов. Обычно эти волны имеют сравнительно малую амплитуду и могут быть описаны в линейном приближении. Однако более интересными с общей точки зрения нелинейных волновых процессов в сплошных средах кажутся волны конечной амплитуды. Они могут представлять и практический интерес. [25]
Уравнение для фо, которое мы не будем здесь приводить ( оно легко получается из (2.16) подстановкой (3.1)) позволяет при заданных n, VQ и константах Л, С, D, L найти о, а затем, согласно (3.1), и Хе, т - е - о - Тем самым определяется самый общий вид полей В ( г, В ( г), обладающих той особенностью, что в них возможно распространение волн типа геликонов любой амплитуды, и при этом сами усредненные по азимуту значения В, В остаются прежними. Другими словами, частота геликонов в таких полях не зависит от их амплитуды. Соответственно, только в классе решений (3.1) частота волн не зависит от их амплитуды. [26]
Nh) определяется холловским (9.23), а в скомпенсированных ( Ne Nh) - поляризационным (9.24) дрейфовым движением. Спектр геликонов и магнитоплазменных воли нетрудно вывести из уравнения (9.21) и выражения для тока j INe d, полагая проводимость ara вдоль поля Н бесконечной. [27]
Рассмотрены безынерционные колебания электронов проводника или плазмы в сильном магнитном поле с произвольной амплитудой, обладающие винтовой симметрией. Показано, что обычные геликоны представляют собой частный случай класса решений с частотой, не зависящей от амплитуды. [28]
Теспий, город в Беотии, к зап. Фив, на горе Геликон ( славившийся культом Муз и Амура) С, РМ. [29]
Разумеется, в общем виде уравнение (2.16) совершенно недоступно для аналитического решения, поэтому представляет интерес рассмотреть некоторые более простые частные случаи. К ним относятся собственно геликоны в продольном магнитном поле, а также задачи о протекании тока в идеальном проводнике с учетом эффекта Холла. [30]