Генерация - излучение
Cтраница 1
Генерация излучения на вращательных переходах при оптической накачке молекул получена сейчас в диапазоне длин волн примерно от 30 до 2000 мкм. Этот спектральный диапазон был слабо освоен квантовой электроникой до появления в 1970 г. первого ДИК-лазера [3] на фторметане с оптической накачкой, положившего начало быстрому развитию исследований лазеров такого типа. Постоянно растущий интерес к ДИК-лазерам основан на желании реализовать большие потенциальные возможности этих источников узкополосного и мощного субмиллиметрового и миллиметрового излучения в исследовании плотной высокотемпературной плазмы ( термоядерный синтез), в спектроскопии и радиоспектроскопии, в атмосферных, биологических, метрологических и других исследованиях. [1]
 |
Импульсный рубиновый лазер. а - схема. б - энергетически. уровйн. [2] |
Генерация излучения продолжается до тех пор, пока заселенности уровней 1 и 2 не сравняются. [3]
 |
Импульсный рубиновый лазер. а - схема. б - энергетически. уровйи. [4] |
Генерация излучения продолжается до тех пор, пока заселенности уровней / и 2 не сравняются. [5]
Для генерации излучения в невидимой области спектра применяют излучатели с температурой порядка сотен градусов. Так как такие излучатели не излучают видимый свет, их называют темными. Темными излучателями могут быть металлические ленты, спирали и трубки, смонтированные в рефлекторах. Промышленные темные излучатели выпускают двух типов. [6]
При генерации излучения в пазотроне был также обнаружен эффект увеличения частоты генерации в течение импульса тока, инжектируемого в пространство взаимодействия. Это явление иллюстрирует рис. 4.23 б, на котором показана осциллограмма измеренной частоты генерации пазотрона со спиральной замедляющей системой при ускоряющем напряжении 70 кВ при заполнении пространства взаимодействия ксеноном с давлением 2 10 - 5 Тор. [7]
Возможность генерации излучения в этой схеме определяется благоприятным сочетанием скоростей различных релаксационных процессов, характерных для рабочих уровней. Нижний рабочий уровень 10 0 и исходный для накачки уровень 02 0 благодаря ферми-резонансу ( взаимодействие колебательных уровней близкой энергии и подходящей симметрии, в результате которого уровни отталкиваются друг от друга и приобретают смешанный характер; в данном случае смешаны фундаментальное валентное полносимметричное колебание и обертон дважды вырожденного деформационного колебания молекулы С02) сильно взаимодействуют друг с другом. Па, сравнимое с временем релаксации вращательных уровней. Кроме того, молекулы в состояниях 10 0 и 02 0 эффективно теряют энергию возбуждения при столкновениях с менее колебательно-возбужденными и невозбужденными молекулами. Верхний же рабочий уровень 00 1 релаксирует значительно медленнее, т 0 4 с - Па. Поэтому под действием импульсной достаточно интенсивной резонансной оптической накачки в полосе 02 0 - 00 1, скорость которой, однако, не превосходит скоростей быстрых полезных процессов вращательной и колебательной релаксаций, а длительность импульса ти удовлетворяет условию ТаСтиСт, в системе возникает инверсия заселенностей некоторых колебательно-вращательных уровней для переходов в полосе 00 1 - 10 0, причем, благодаря быстрым релаксационным процессам, заселенности уровней 10 0 и 02 0 поддерживаются близкими к своим равновесным значениям. [8]
Эффективность генерации излучения в результате удвоения частоты в нелинейных кристаллах в режиме синхронизма определяется максимальной мощностью накачки и преобразованного излучения, которую может выдержать кристалл [238] а также величиной х ф, определяющей нелинейную поляризацию в направлении синхронизма. [9]
Поскольку акты генерации излучения отдельными квантовыми осцилляторами являются событиями случайными, то при среднем количестве фотонов, излучаемых с 1 см2 поверхности в 1 с времени, всегда имеют место флюктуации. В соответствии с современной квантовой теорией излучения генерация отдельных фотонов большой совокупностью квантовых осцилляторов происходит в соответствии со статистикой Бозе - Эйнштейна. [10]
Во всех случаях генерация перестраиваемого излучения и гармоник связана с использованием нелинейности оптических сред. Ниже будут рассмотрены нелинейные особенности диэлектрической восприимчивости и их применение в ПДС. [11]
Поскольку модуляция процесса генерации излучения в таких источниках связана обычно со значительными трудностями, то возникла необходимость изыскания эффективных методов модуляции луча на выходе источника с частотой поднесущей порядка 1010 гц. Именно эти причины привлекли первоначально внимание к возможностям использования для этой цели полупроводниковых материалов. Несмотря на то что полупроводниковые системы пока оказались менее эффективными, чем электрооптические и ультразвуковые, знакомство с принципами их работы представляет интерес в связи с возможностью их использования в смежных диапазонах, а также в связи с тенденцией использования оптического диапазона в твердых схемах и вычислительной технике. [12]
 |
Воздух становится проводником электрического тока, если его ионизировать. [13] |
Чем объясняется возможность генерации излучения лазером сразу на нескольких модах резонатора. [14]
Как и сечения генерации поляризационного излучения они пренебрежимо малы с интегральным сечением неупругого взаимодействия, достигающим единиц мегабарн. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5