Генерация - излучение
Cтраница 2
Для повышения эффективности генерации излучения молекул углекислого газа в большинстве СО2 - лазеров используется газовая смесь с различным процентным содержанием диоксида углерода, азота и гелия. Доставка азота в рабочую газовую смесь способствует усилению генерации излучения, а гелий в основном интенсифицирует отвод теплоты во время генерации вследствие высоких теплоемкости и теплопроводности, понижая тем самым общую температуру рабочей смеси. [16]
 |
Лазер на парах меди в сборе - излучатель, блок питания и модулятор в одном блоке перед установкой в усилительную линейку ( Капенхерст, Великобритания. [17] |
В полупроводниковых лазерах для генерации излучения используются квантовые переходы между зоной проводимости и валентной зоной в полупроводниках. Энергетическая ширина запрещенной зоны в полупроводниках различных типов может изменяться от АЕ33 - и 2 10 - 3 - г - 3 эВ, что обуславливает получение генерации в диапазоне длин волн 0, 3 мкм Аген 40 мкм. [18]
 |
Селекция ча-стоты и се перестройка в дисперсионном резонаторе. / - контур линии усиления. 2 - кривая потерь, которая может сканировать по линии усиления. [19] |
Одним из важных условий генерации одно-частотного излучения является устранение продольной неоднородности поля ( стоячих волн) в активном элементе, осуществляемое, например, с помощью двух четвертьволновых пластинок или в кольцевом резонаторе с. Так как неодимовое стекло, обладает широкой неоднородно-уширенной линией, одного устранения неоднородности выжигания инверсии обычно оказывается недостаточно для реализации одночастотного режима работы. Как уже упоминалось, ширина спектра излучения в этом случае составляет 4 - 6 см 1, причем спектр имеет тонкую структуру на частоте меж-модовых биений. Для дальнейшего сужения спектра необходима его селекция, заключающаяся в искусственном введении потерь в узкой области частот ( рис. 5.16) с шириной меньше однородной ширины линии усиления, чтобы устранить рассмотренный ранее эффект вилки. Как правило, приходится применять несколько ( обычно 2 - 3) ступеней селекции с постепенно уменьшающимися полосами пропускания. [20]
Выражение (6.24) описывает сечение генерации упругого поляризационного излучения - случай, когда все изменение кинетической энергии сталкивающихся частиц уносится испускаемым фотоном. Однако имеется и другой канал - генерация неупругого поляризационного излучения, в котором одновременно с излучением происходит ионизация и возбуждение одной или обоих сталкивающихся частиц. При больших и основным является упругое поляризационное излучение. Вычисляемый с помощью (6.24) спектр излучения по порядку величины есть полный спектр, который может быть непосредственно измерен в эксперименте. [21]
 |
Давление, излучаемое кавита-ционным пузырьком в точках с координатой rlR о. [22] |
Захлопывание полостей связано с генерацией излучения звука в широком спектре частот. Спектральные характеристики кавитации обсуждаются ниже. [23]
 |
В пределах контура спектральной линии находится несколько собственных частот резонатора. [24] |
На этих частотах и возможна генерация излучения. Если в интервал AcDf попадает только одна собственная частота резонатора, то, казалось бы, лазер непрерывного действия должен генерировать строго монохроматический свет. [25]
На этих частотах и возможна генерация излучения. Если в интервал Асо1 попадает только одна собственная частота резонатора, то, казалось бы, лазер непрерывного действия должен генерировать строго монохроматический свет. [26]
 |
Энергетические уровни атомов гелия и неона. [27] |
Эти пучки возникают в результате генерации излучения гелий-неонового лазера. В его спектре присутствует только линия с длиной волны 632 8 нм. [28]
Для того чтобы стали возможными усиление и генерация излучения, недостаточно только подобрать систему, имеющую более двух энергетических уровней, необходимо в этой системе создать неравновесное распределение частиц между какими-либо двумя уровнями. Это достигается возбуждением системы внешним источником излучения. [29]
Главное в этой книге - изложение проблемы генерации излучения и ускорения частиц в турбулентной плазме. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5