Генерация - лазер
Cтраница 1
Генерация лазера на рубине может осуществляться как в импульсном, так и в непрерывном режиме. Остальная часть энергии накачки переходит в тепловую и должна быть эффективно рассеяна. Именно поэтому монокристаллы рубина, обладающие большой теплопроводностью, широко применяют в лазерной технике. [1]
 |
Генерация продольных мод ОКТ ( 1 - K ( v. 2 - K ( v а - при однородном уширении линии. б - при наличии неоднородного уширения ( AvHAvAvj. [2] |
Генерация лазера возникает, когда усиление в активной среде достигает уровня потерь. [3]
Одномодовая и одночастотная генерация лазеров на АИГ-Nd реализуется достаточно редко. На практике чаще применяют лазеры с линейным резонатором. Спектр их излучения обычно содержит несколько частот ( продольных мод) даже при генерации на одной поперечной моде. Кроме того, применяют лазеры, излучение которых содержит несколько ( иногда много) поперечных мод. По сравнению с уравнениями одно-модового одночастотного лазера они являются более сложными я поэтому их аналитический анализ возможен лишь в редких частных случаях. [4]
Режим генерации лазера с модуляцией добротности отличается большой глубиной и крутыми фронтами модуляции потерь. За счет этого генерируемые импульсы могут становиться короче к мощнее и частотой их следования легко управлять. [5]
Длина волны генерации лазера не должна изменяться более чем на 10 - 4 - 10 - 5 % для того, чтобы при проведении ряда измерений лазер оставался настроенным на центр пика поглощения. Для этого требуется современная технология; существует мнение, что сканирование по всему пику поглощения должно давать более надежные результаты, чем метод установки стационарной длины волны. Хотя и можно добиться плавного сканирования по длине волны, при конструировании сканирующей системы нужно убедиться в том, что интенсивность пучка даже в пределах узких интервалов длин волн изменяется не слишком сильно. При наличии в резонаторе лазера сильной обратной связи даже небольшие несовершенства ее компонентов ( зеркал) способны вызвать большие изменения интенсивности ( включая потерю генерации) в пределах узких интервалов длин волн. Эти изменения непредсказуемы и могут варьироваться при замене компонентов. В большинстве случаев флуктуации интенсивности легче всего компенсировать двухлучевым методом, так как относительный дробовой шум для пучка высокой интенсивности пренебрежимо мал. [6]
Стационарный режим генерации лазера является одним из простейших, что позволяет использовать полученные выше уравнения для исследования влияния на характеристики излучения лазера схемы энергетических уровней активного элемента, неоднородного характера поля в резонаторе и неоднородного спектрального уширения активной среды. [7]
Перспективы расширения спектра генерации лазеров в ИК - и субмиллиметровой области излучения связывают с использованием оптической лазерной накачки для получения инверсии между самыми различными уровнями молекул. [8]
Однако даже в случае генерации лазера на основной моде в контур рабочей линии усиления попадает, как правило, большое число частот. Для того, чтобы улучшить монохроматичность излучения, необходимо проводить селекцию продольных мод, что представляет задачу гораздо более сложную. В настоящее время разработан целый ряд способов селекции продольных мод. Целесообразность применения каждого из них определяется конкретными свойствами лазерной среды и требованиями, предъявляемыми к спектральному составу генерации. Все существующие методы основаны на создании таких условий, когда минимальными потерями будут обладать моды, частоты которых располагаются в узком спектральном интервале. Эти моды будут присутствовать в спектре генерации, остальные же будут подавляться из-за недостатка усиления. [9]
Рассмотрим сначала пороговое условие генерации лазера. При этом из уравнения (5.186) следует, что для того, чтобы величина q была положительной, должно выполняться условие VaBN 1 / тс. [10]
Поскольку спектральные ширины линий генераций используемых лазеров могут быть очень узкими, то можно подобрать условия, когда будут возбуждаться атомы одного какого-либо элемента, оставляя атомы другого элемента невозбужденными. [11]
Вид уравнений, описывающих генерацию лазера, существенно зависит от спектрального состава и поперечного распределения поля излучения. [12]
 |
Пример электромагнитной волны с временем когерентности, примерно равным т0. [13] |
По этой причине ширина линии генерации лазера обычно намного уже ( на три или больше порядка величины) ширины линии пассивного перехода, наблюдаемого в спектре спонтанного испускания. [14]
Отмеченная высокая чувствительность стационарного режима генерации лазера к малым вариациям потерь используется для измерения весьма малых величин этих вариаций. [15]
Страницы: 1 2 3 4