Искажение - волна
Cтраница 1
Искажение волн и ряд других нелинейных явлений зависит от нелинейных свойств среды. Эти свойства были бы известны, если бы было известно точное уравнение состояния среды. В большинстве случаев такое уравнение неизвестно. В нелинейной акустике часто предполагается, что уравнение состояния среды можно представить в виде Р Р ( Р) sb гДе s - энтропия. [1]
Искажение волн конечной амплитуды, рассмотренное ранее в этой главе, может быть представлено ( при излучении монохроматической волны) как появление и рост в процессе распространения высокочастотных гармоник. Поскольку поглощение в жидкостях и газах - со2, то качественно совершенно очевидно, что нелинейное искажение должно сопровождаться увеличением поглощения. Следует ожидать, что коэффициент поглощения волны конечной амплитуды зависит от ее спектрального состава, а поскольку последний может меняться по мере распространения волны, то меняется в пространстве и коэффициент поглощения. Поэтому в отличие от поглощения волн малой амплитуды, для которых коэффициент поглощения ао постоянен, в случае волн конечной амплитуды, как будет видно из дальнейшего, коэффициент поглощения зависит от координат, и в дальнейшем, говоря о коэффициенте поглощения, мы будем иметь в виду дифференциальный коэффициент. [2]
Следовательно, искажение волны определяется изменением амплитуды основной гармоники и появлением третьей гармоники. [3]
При постоянной концентрации метилцеллюлозы искажение волны уменьшается с увеличением степени полимеризации. В области концентраций от 0 01 до 0 02 % обнаруживается наиболее сильная зависимость способности к подавлению максимума от молекулярного веса. При концентрации выше 0 03 % искажение волны уже не зависит от молекулярного веса. По площади под соответствующими волнами можно вычислить концентрации, при которых подавляющее вещество достигает половины своей максимальной эффективности. Кривая зависимости концентраций, при которых подавляющее вещество достигает половины максимальной эффективности, от степени полимеризации ( рис. 175) может быть использована для определения молекулярного веса образцов метилцеллюлозы. [5]
Рассмотренная в этом параграфе теория искажения волн в релаксирующих средах существенно основывалась на том, что дисперсия в среде мала и, как следствие этого, релаксационное поглощение на длину волны мало. Это позволяло считать, что отклонение процессов от равновесных мало, п пользоваться линейным уравнением реакции среды на внешнее воздействие. Это обстоятельство органически не следует из теории релаксапии, хотя экспериментальные результаты показывают, что в тех жидкостях, где эти результаты могут быть объяснены на основе релаксационной теории, и дисперсия скорости мала и релаксационное поглощение на длину волны мало. [6]
Метод измерения нелинейного параметра по искажению волны обычно заключается в измерении в бегущей волне скорости нарастания в пространстве второй гармоники. [7]
 |
Форма волны в релаксиру-ющей среде при от 1 и малых параметрах ц. [8] |
Этот результат очевиден, так как искажение волны связано с появлением высокочастотных гармоник, которые попадают в область релаксации. [9]
Большой интерес в измерительной технике представляет расчет искажения волны, которое вносится жестким цилиндром. [10]
При движении электромагнитной волны по линии без искажений волны напряжения и тока уменьшаются по амплитуде, но формы волн напряжения в конце и начале линии подобны; точно так же подобны формы волн тока в начале и конце линии. [11]
Матрица A k ( %) описывает распространяющиеся без искажения волны, а Ak ( S -) - экспоненциально изменяющееся у концов участка поле. [12]
Как амплитудная, так и фазовая дисперсия приводит к постепенному искажению волн. Природа искажений, вызываемых тем и другим видом дисперсии, не обязательно должна быть одинаковой. Рассмотрим систему координат, движущуюся с единичной ( безразмерной) скоростью. [13]
Говоря о влиянии дифракции, заметим, что наличие ограниченной апертуры приведет к такому искажению волны от точечного источника, как если бы эта волна создавалась объектом, в котором вместо светящейся точки представлена картина дифракции Фрауигофера от нее на зрачке Р ( х, у), расположенном на расстоянии z2 от точки. [14]
 |
Вольткулоновая характеристика ( а и искажение положительной ( б и отрицательной ( в волн на линии 110 кв по опытным данным А. К - Потужного и С. М. Фертика. [15] |
Страницы: 1 2 3 4