Искажение - волна
Cтраница 2
В настоящее время еще не разработана методика, дающая возможность одновременного учета влияния стримерной короны, сопротивления земли и других факторов на искажение волны. [16]
 |
Переходный процесс в обмотке генератора с заземленной нейтралью. [17] |
В обмотках вращающихся машин, естественно, емкостная связь между отдельными катушками, уложенными в разных пазах статора, практически отсутствует, благодаря чему искажение волны при ее распространении вдоль обмотки не оказывается чрезмерно большим. [18]
 |
Варианты системы со сжатым воздухом. [19] |
Когда воздушному выключателю приходится отключать сравнительно небольшие токи 0 5 - 2 кА, то при подходе тока к нулю вследствие высокой отключающей способности дугога-сительной системы, не зависящей от отключаемого тока, происходит искажение волны тока. [20]
Ввиду успеха Д - дырочной модели при описании упругого рассеяния пионов на ядрах естественно подходить к механизму ДП, рассматривая сначала последовательный процесс, определяемый Д - резонансами, проиллюстрированный на рис. 7.29. Примеры полных расчетов в Д - дырочной модели, которые используют этот механизм и включают искажение пионных волн, показаны на рис. 7.30. Их результаты демонстрируют характерную дифракционную структуру угловых распределений и воспроизводят величины сечений вперед. Однако систематически наблюдается, что процессы ДП с образованием аналоговых состояний имеют угловые распределения, максимумы которых сдвинуты к углам, меньшим тех, что предсказываются дифракционными моделями. Типичным примером является случай 180 на рис. 7.30. Это указывает на необходимость привлекать интерференцию дифракционной амплитуды с другой амплитудой сопоставимой величины. [21]
Нели-вейное искажение волн ( изменение формы профиля волны конечной амплитуды) происходит из-за того, что к скорости распространения волны добавляется скорость смещения частиц, а также из-за того, что локальная скорость звука в разных точках волны различна. Это приводит к тому, что сжатия движутся быстрее, чем разрежения; если волна имела первоначально синусоидальную форму, то постепенно передние фронты ее становятся все более и более крутыми. При некоторых условиях, рассмотренных далее, возможно образование чрезвычайно узкого фронта волны, который может рассматриваться как слабый разрыв; место образования разрыва, таким образом, можно считать периодическим источником слабых разрывов. Такая волна со слабыми разрывами на каждой длине волны, занимающими весь фронт, иногда называется пилообразной. В спектральных терминах искажение волны может быть интерпретировано как появление, рост и взаимодействие в процессе распространения гармонических составляющих ( обертонов) волны. [22]
Возвращаясь к классическим представлениям, можно сказать, что в средах без дисперсии и с одной скоростью распространения звука возможно взаимодействие, приводящее к нарастающим волнам комбинационных частот, только волн, распространяющихся в одном направлении. Искажение волны конечной амплитуды, которое может рассматриваться как самодействие, возможно, вообще говоря, только в среде без дисперсии. В среде с диспер - сией, когда фазовая скорость одной из взаимодействующих волн, или гармоник, появляющихся в процессе распространения монохроматической волны, отличается от фазовой скорости другой волны, процесс взаимодействия становится сложнее, нелинейные искажения могут не нарастать во времени или в пространстве, или, точнее говоря, нарастают, но ограниченно, затем начинают убывать, затем снова нарастают и убывают. Как будет видно из дальнейшего, в классической интерпретации это связано с тем, что вынуждающая сила, ответственная за появление гармоник ( для второй гармоники вынуждающая сила вызывается первой гармоникой), имеет фазовую скорость, отличающуюся от фазовой скорости вынуждаемого процесса. [23]
В последней работе показано, что максимум углового распределения, как это уже было упомянуто, смещается в область больших углов. Феноменологический учет искажения волны, вызванного взаимодействием дейтрона и протона с ядром в реакции ( d, p), в этой работе не производился. Работа Гранта является продолжением его предшествующей работы 1223 ], в которой сечение реакции представлялось в виде суммы трех членов, обусловленных вкладами реакций с образованием составного ядра, чистого срыва и их интерференции. Взаимодействие с составным ядром Грант учитывал в основном введением некоторых параметров, аналогичных приведенным ширинам; предполагалось также, что протоны в реакции ( d, p) рассеиваются на ядерной потенциальной яме. В последней работе Гранта показано, что при учете кулоновских эффектов в реакциях Be ( d, п) В10 и Be9 ( d, p) Be10 можно использовать меньший радиус ядра ( а4 25 - 10 - 13 см), чем при интерпретации экспериментальных данных с помощью теорий типа Батиа и др. Этот результат, видимо, имеет важное значение, так как в теориях указанного типа для согласия с экспериментом нужны большие радиусы, чем при других методах. Хотя работа Гранта не столь обширна, как работа Тобокмана ( так, в ней менее полно рассматривается искажение ядром-мишенью волновой функции), она содержит ценные аналитические выражения для искаженной кулоновским полем волновой функции. В связи с необходимостью антисимметризации волновой функции Грант допустил, что в реакции ( d, п) вылетающий нейтрон может принадлежать и ядру-мишени. Это предположение ( правда, не столь определенно) было сделано уже в работе Феер-берна [224], который, пренебрегая кулоновским полем, но учитывая требования антисимметризации, рассчитал угловое распределение в реакциях Н2 ( d, p) Н3 и Н2 ( d, п) Не3 и получил хорошее согласие с экспериментом. В этой работе предполагается, что протон бомбардируемого ядра t может подхватывать какой-либо нейтрон п2 из образования, которое впоследствии будет конечным ядром /, оставляя временно совокупность нуклонов / - п2; падающий нейтрон пг затем захватывается ядром / - л2 с образованием конечного ядра f; пара же нуклонов р 2 вылетает как дейтрон. [24]
Так как сплав VII обладает высокой степенью неравномерности деформации, можно предположить, что время действия импульса в каждой точке не достаточно для оптимальных условий деформирования материала по глубине и процесс деформирования металла впадин волн отстает от деформирования металла гребней, что приводит к срывам гребней, образованию пустот и завихрений по линии соединения. В этом случае величина искажений волн может быть уменьшена понижением скорости точек встречи, то есть скорости детонации. [25]
Так как сплав VII обладает высокой степенью неравномерности деформации, можно предположить, что время действия им - пульса в каждой точке не достаточно для оптимальных условий деформирования материала по глубине и процесс деформирования металла впадин волн отстает от деформирования металла гребней, что приводит к срывам гребней, образованию пустот и завихрений по линии соединения. В этом случае величина искажений волн может быть уменьшена понижением скорости точек встречи, то есть скорости детонации. [26]
Голограмма сфокусированного изображения фактически эквивалентна голограмме фазового фронта после аберратора. Поэтому в результате прохождения через нее искажения предметной волны, связанные с наличием аберратора, компенсировались и в первом порядке дифракции наблюдалась неискаженная предметная волна. [27]
Как указывают авторы, наличие в растворе Си, Pb, As, Sn, Bi в соотношениях к урану, равных 1: 1, не оказывает влияния на его определение. Присутствие Sb и V в тех же соотношениях вызывает некоторое искажение волны урана. Но особенно мешает при определении урана молибден, который необходимо отделить. [28]
Со спектр, точки зрения искажение формы волны означает нарастание в ее спектре высших гармонич. Их амплитуда вначале нарастает, достигает максимума в области наиб, искажения волны при х ж L и затем убывает вновь, В области, где б ss Я, волна становится снова синусоидальной. [30]
Страницы: 1 2 3 4