Cтраница 1
Гиперповерхности текучести (6.73) и (6.53) применимы к однослойным и двухслойным оболочкам. Гиперповерхности текучести (4.33) и (4.34) предполагают однослойное сечение оболочки. [1]
Гиперповерхности текучести (4.33) и (4.34) в самых неблагоприятных случаях имеют приемлемые отклонения от точной гиперповерхности и поэтому могут считаться универсальными. Постановка задач в связи с (4.33) и (4.34) может быть двоякой: во-первых, при помощи этих выражений можно определять границы решений ( используя максимальное и минимальное значения id в конкретных случаях); во-вторых, считая при каком-либо значении / 4 гиперповерхность текучести точной, можно найти соответствующее решение. В дальнейшем во всех случаях будем считать, что имеет место ассоциированный закон течения при используемом виде гиперповерхности текучести. Вопрос о механической интерпретации условий (4.33) и (4.34) в расчетах является несущественным. [2]
Гиперповерхности текучести для оболочек относятся к плоскому напряженному состоянию, поэтому их можно распространить на стержни произвольного сечения. Рассмотрим металлические изотропные стержни сплошного и несплошного сечения. [3]
Вывод уравнений гиперповерхности текучести в обобщенных напряжениях (4.10) является самостоятельной и в большинстве случаев сложной задачей, причем решение ее может влиять на решение задач для конструкций. [4]
Таким образом, для негладких гиперповерхностей текучести здесь представлено полное решение. [5]
При определении верхней границы несущей способности используется гиперповерхность текучести (6.53), описанная относительно точной. [6]
Уравнения (6.46) с присоединенным к ним уравнением гладкой гиперповерхности текучести являются статически неопределимыми. [7]
Для значения fcf 0 92 или А-2 0 96 гиперповерхность текучести (5.19) будет частично находиться внутри точной, частично - вне точной гиперповерхности текучести, причем эти гиперповерхности будут относительно близки. [8]
Однако соотношения (4.25) в дальнейшем не привлекаются; для построения гиперповерхности текучести в общем виде достаточно зависимостей (4.23) и (4.24); обобщенные скорости деформации будут определяться ассоциированным законом течения. Выражения (4.23) и (4.24) точны для оболочек с идеальным сечением, имеют малую погрешность для оболочек с двухслойным сечением и могут рассматриваться как приближенные для оболочек со сплошным однослойным сечением. [9]
Очевидно, что для этого необходимо показать, что для используемой гиперповерхности текучести, которая при fc2 1.09 объемлет точную, для ребра п п2 п по - ле скоростей перемещений является кинематически до - пу стимым. Это означает, что при использовании гиперпо верхности текучести (6.72) необходимо найти полное ре шение. [10]
В связи с этим необходимо построение приемлемых по точности и простоте приближенных гиперповерхностей текучести. [11]
Уравнения (6.55) являются статически неопределимыми, если их решать совместно с уравнением гладкой гиперповерхности текучести. [12]
Для значения fcf 0 92 или А-2 0 96 гиперповерхность текучести (5.19) будет частично находиться внутри точной, частично - вне точной гиперповерхности текучести, причем эти гиперповерхности будут относительно близки. [13]
В настоящем параграфе приводится решение задачи о пластическом деформировании и несущей способности пологих оболочек вращения с шарнирно опертым и защемленным краями, которое для принятой гиперповерхности текучести является полным решением. [14]
Гиперповерхности текучести (6.73) и (6.53) применимы к однослойным и двухслойным оболочкам. Гиперповерхности текучести (4.33) и (4.34) предполагают однослойное сечение оболочки. [15]