Cтраница 2
Мао формула Лэйтона дает лучшее совпадение с опытом, чем формула Прандтля - Глауэрта, и близка к формуле Кармана - Ченя. [16]
У - М раз пользоваться для плоских сечений крыла в дозвуковом потоке обычным правилом Прандтля - Глауэрта. [17]
Таким образом, закон подобия, выраженный, например, формулой (22.6), содержит закон подобия Прандтля - Глауэрта и закон подобия Аккерета. [18]
В отличие от линеаризованного дозвукового течения, в котором, как это непосредственно следует из правила Прандтля - Глауэрта ( § 56), сопротивление профиля отсутствует, при сверхзвуковом обтекании сопротивление профиля отлично от нуля; оно носит наименование волнового. Возникновение этого сопротивления может быть физически объяснено той продольной несимметрией потока, которая отличает сверхзвуковой поток от дозвукового. [19]
В отличие от линеаризованного дозвукового течения, в котором, как это непосредственно следует из правила Прандтля - Глауэрта ( § 49), сопротивление профиля отсутствует, при сверхзвуковом обтекании сопротивление профиля отлично от нуля; оно носит наименование волнового. Возникновение этого сопротивления может быть физически объяснено той продольной несимметрией потока, которая отличает сверхзвуковой поток от дозвукового. [20]
Покажем, что, как и в случае плоских течений, в линейной теории обтекания тел вращения можно сформулировать законы подобия, аналогичные законам подобия Прандтля - Глауэрта и Аккерета. [21]
Это правило позволяет после изменения относительного удлинения крыла К в У 1 - ML раз пользоваться для плоских сечений крыла в дозвуковом потоке обычным правилом Прандтля - Глауэрта. [22]
Это правило позволяет после изменения относительного удлинения крыла Я, в У - ML раз пользоваться для плоских сечений крыла в дозвуковом потоке обычным правилом Прандтля - Глауэрта. [23]
Влияние сжимаемости при дозвуковом обтекании профилей проявляется в возрастании разрежений на верхней поверхности профиля - факт, который уже был отмечен при изложении теории малых возмущений Прандтля - Глауэрта. На рис. 115 показаны полученные экспериментально распределения давления по верхней поверхности некоторого крылового профиля при различных числах Моо набегающего потока. [24]
Влияние сжимаемости при дозвуковом обтекании профилей проявляется в возрастании разрежений на верхней поверхности профиля - факт, который уже был отмечен при изложении теории малых возмущений Прандтля - Глауэрта. [25]
Если бы число Маха на границе вязкого подслоя и в основном пограничном слое было постоянным, то в случае сжимаемого потока давление можно было бы получить из выражения ( 15) с помощью преобразования Прандтля - Глауэрта. В то же время Лайтхилл [ 3, уравнение ( 4) ] показал, что градиент давления р х для сжимаемого потока с учетом касательного напряжения удовлетворяет частному правилу Прандтля - Глауэрта, причем соответствующее число Маха берется в каждой точке на внешней границе вязкого подслоя. [26]
Это обстоятельство не дает возможности в случае околозвукового течения сравнивать обтекание данного профиля при различных числах Маха, или обтекание различных профилей одного и того же семейства при фиксированом числе MI, как это делалось, например, при применении формул Прандт-ля - Глауэрта в § 6 настоящей главы. [27]
Однако необходимо отметить, что этот метод эффективен только для крыльев простейшей формы в плане. Глауэрта - Трефтца приводит к большим и трудоемким вычислениям. [28]
Так как число Маха изменяется по диску, градиент подъемной силы также будет переменным. Поэтому множитель Прандтля - Глауэрта ( 1 - М2) - 1 / 2 должен войти в подынтегральные выражения, так что выполнить интегрирование аналитически уже не удается. [29]
Эти методы обобщают известный прием Прандтля - Глауэрта для расчета обтекания одиночного крылового профиля и основываются на предположении о малости возмущений, вносимых профилем в равномерный поток. [30]