Глауэрта

Cтраница 3

В частности, нельзя получить аналог соотношения Прандтля - Глауэрта ( 29) предыдущей главы, позволявшего по распределению коэффициента давления сро на поверхности данного тела в потоке несжимаемой жидкости непосредственно судить о распределении того же коэффициента ср в дозвуковом потоке газа. [31]

Экспериментальные зависимости коэффициента сопротивления. [32]

Соотношение ( 84) справедливо при дозвуковых, околозвуковых и сверхзвуковых скоростях. Как частный случай из него получается правило Прандтля - Глауэрта, справедливое при тех значениях скоростей, где могут применяться линеаризированные уравнения. [33]

В частности, нельзя получить аналог соотношения Прандтля - Глауэрта ( 29) предыдущей главы, позволявшего по распределению коэффициента давления ср0 на поверхности данного тела в потоке несжимаемой жидкости непосредственно судить о распределении того же коэффициента ср в дозвуковом потоке газа. [34]

В частности, нельзя получить аналог соотношения Прандтля - Глауэрта ( 29) предыдущей главы, позволявшего по распределению коэффициента давления ср0 на поверхности данного тела в потоке несжимаемой жидкости непосредственно судить о распределении того же коэффициента Ср в дозвуковом потоке газа. [35]

Обтекание профиля при наличии на профиле местной скорости звука в книге не рассматривается. Изложим в этом параграфе простейшую теорию ( Прандтля - Глауэрта) обтекания тонкого профиля при малом угле атаки и числах Мсо, меньших Мкр. [36]

В практических расчетах полезнее располагать связью между Мкр и коэффициентом давления ср0т при обтекании того же профиля несжимаемой жидкостью, так как последняя величина легко рассчитывается методами, изложенными в предыдущей главе, или определяется продувками в трубах малых скоростей. Пользоваться для пересчета срт вср0т изложенным выше правилом Прандтля - Глауэрта или начальным приближением по Христиановичу было бы мало оправданным, так как срт относится к числу Моо Мкр, при приближении к которому предыдущие приемы становятся все более и более неточными. [37]

В практических расчетах полезнее располагать связью между МКр и коэффициентом давления ср07П при обтекании, того же профиля несжимаемой жидкостью, так как последняя величина легко рассчитывается методами, изложенными в предыдущей главе, или определяется продувками в трубах малых скоростей. Пользоваться для пересчета срт ъ срот изложенным выше правилом Прандтля - Глауэрта или начальным приближением по Христиа-новичу было бы мало оправданным, так как срт относится к числу М МКр при приближении к которому предыдущие приемы становятся все более и более неточными. [38]

В практических расчетах полезнее располагать связью между Мкр и коэффициентом давления срот при обтекании того же профиля несжимаемой жидкостью, так как последняя величина легко рассчитывается методами, изложенными в предыдущей главе, или определяется продувками в трубах малых скоростей. Пользоваться для пересчета срт в срот изложенным выше правилом Прандтля - Глауэрта или начальным приближением по Христиановичу было бы мало оправданным, так как срт относится к числу Моо МКр, при приближении к которому предыдущие приемы становятся все более и более неточными. [39]

Теоретические основы сверхзвуковых течений, подробно изложенные Карманом, не должны заслонять основные проблемы в этой области. Следует надеяться, что подобно тому, как известная статья Прандтля вызвала теоретические исследования Мунка, Глауэрта и многих других, так идеи, приведенные в этом докладе, вызовут подобное же развитие сверхзвуковой теории. Докладчик отметил, что инженер в настоящее время должен иметь такое же представление об обстоятельствах, связанных со сверхзвуковым полетом, каким он обладает в области дозвуковых скоростей. [40]

Лэйтона и Кармана - Ченя показывает, что при приближении М к единице поправка Лэйтона возрастает значительно быстрее, чем поправка в формуле Кармана - Ченя. При относительно небольших ср и не слишком близких к единице значениях Моо формула Лэйтона дает лучшее совпадение с опытом, чем формула Прандтля - Глауэрта, и близка к формуле Кармана - Ченя. [41]

Если бы число Маха на границе вязкого подслоя и в основном пограничном слое было постоянным, то в случае сжимаемого потока давление можно было бы получить из выражения ( 15) с помощью преобразования Прандтля - Глауэрта. В то же время Лайтхилл [ 3, уравнение ( 4) ] показал, что градиент давления р х для сжимаемого потока с учетом касательного напряжения удовлетворяет частному правилу Прандтля - Глауэрта, причем соответствующее число Маха берется в каждой точке на внешней границе вязкого подслоя. [42]

Необходимо особо подчеркнуть, что работы в области аэродинамики крылового профиля не только имеют большое значение для авиации, но являются основополагающими и для современного турбомашиностроения. В этой связи следует отметить большой вклад в рассматриваемую проблему учеников и последователей Н. Е. Жуковского и С. А. Чаплыгина: В. В. Голубева, Н. Е. Кочина, А. А. До-родницина, М. В. Келдыша, М. А. Лаврентьева, Л. И. Седова, С. Г. Нужина, К. К. Федяевского, А. И. Некрасова, а также зарубежных ученых Прандтля, Глауэрта, Мизеса. [43]

Вскоре по первому из указанных направлений были получены существенные результаты. При создании новых скоростных профилей с высокими критическими числами Маха весьма важную роль сыграла простейшая теория Прандтля - Глауэрта. Горский провели большую серию экспериментальных исследований по обтеканию профилей околозвуковыми скоростями потока. [44]

Кармана - Ченя, поправочные слагаемые в знаменателе в формуле Прандтля - Глауэрта. Сравнение формул Лэйтона и Кармана - Ченя показывает, что при приближении Мсо к единице поправка Лэйтона возрастает значительно быстрее, чем поправка в формуле Кармана - Ченя. При относительно небольших ср и не слишком близких к единице значениях Мсо формула Лэйтона дает лучшее совпадение с опытом, чем формула Прандтля - Глауэрта, и близка к формуле Кармана - Ченя. [45]

Страницы: 1 2 3