Гольдбергер

Cтраница 3

Примеры, приведенные в табл. IX.1, иллюстрируют разнообразие путей передачи энергии и многообразие исследованных химических систем. Обзоры химических реакций в электрических разрядах, опубликованные Канаяном и Маргрейвом [63], Гольдбергером [64], Джолли и др. [65], содержат данные, относящиеся к самым различным химическим системам. Этот раздел ограничивается рассмотрением реакций фтора в электрических разрядах. [31]

Левинджер [105] произвел расчеты для реакции ( у, р), предполагая, что волновая функция ядра-мишени является произведением волновой функции двух нуклонов, расположенных очень близко друг к другу, на множитель, зависящий от координат остальных нуклонов. В этом отношении его вычисления связаны с вычислениями Хайдмана, о которых мы упоминали в связи с теорией реакций ( п, d) Чу - Гольдбергера. Они связаны также с работой Тамора [106] по захвату я - - мезонов и испусканию протонов, сопровождающему этот захват. В работе Тамора были использованы двухнуклонная и - частичная модели. Сравнения с экспериментом свидетельствуют в пользу последней. Работа Левинджера показывает хорошее согласие с измерениями Левинталя и Силвермена по ядерному фотоэффекту, а также с измерениями Кека, которые в свою очередь находятся в хорошем согласии с данными Левинталя и Силвермена. Общий метод Левинджера соответствует, по его собственному выражению, квазидейтронной модели. [32]

В § 10.3 вычисляется перпендикулярный магнитному полю дрейф центров орбит. Ток намагничивания и поляризационный ток поперек магнитного поля получены в § 10.4. Сложение этих токов с током дрейфа дает полный поперечный ток, совпадающий с током, полученным в приближении Чу - Гольдбергера - Лоу. [33]

В некотором смысле осталось или возникло утверждение, что фейнмановские графики можно писать для любых объектов. Ни и-мезон, ни нуклон не элементарны, но если нуклоны находятся на большом расстоянии друг от друга, то они будут обмениваться одним тс-мезоном, и это можно вычислить, просто используя старые графики Фейнмана с иТУ - константой, полученной из дисперсионных соотношений Гольдбергера. [34]

Обрывая, как и в первом случае, бесконечную цепочку уравнений, решаем полученную конечную систему. Примером такого подхода является рассмотренный в гл. Чу, Гольдбергера и Лоу, в котором непосредственно используются уравнения для моментов функции распределения. [35]

В 1945 г. Крэль и сотрудники [753] нашли; что крысы, получающие диету с недостаточным содержанием никотиновой кислоты, растут нормально, когда к их рациону добавляется триптофан. Представляют интерес ранние исследования Гольдбергера и Таннера [769] о целебном действии триптофана при заболевании пеллагрой. Весьма вероятно, что описанное Гольдбергером клиническое действие триптофана обусловлено превращением его в никотиновую кислоту. [36]

Движение частицы в сходящихся силовых линиях. В точке Т, в которой угол 9 равен нулю, происходит отражение частицы. [37]

Разумеется, что магнитное отражение может произойти только в достаточно сильном поле. Использование, например, приближения Чу - Гольдбергера - Лоу приводит к неправильному выводу об отражении или прохождении сразу всей жидкости в целом. [38]

С ростом времени свободного пробега роль столкновений уменьшается и магнитогидродинамическое приближение становится неприменимым. Если столкновениями можно пренебречь полностью, мы имеем другую систему уравнений, которая выводится для сильных магнитных молей в пренебрежении тепловым потоком. Эта система уравнений была получена Чу, Гольдбергером и Лоу [1] и известна под названием уравнений ЧГЛ или системы двойных адиабатических уравнений с анизотропным давлением. [39]

Полученное ими импульсное распределение протонов отличается от распределения Ферми прежде всего не по величине ширины, а по наличию больших импульсов, заметно выходящих за плоский участок распределения. Распределение же Ферми резко обрывается при энергии Ферми. Для рассеяния на угол 25 при энергии - 30 Мэв Чу и Гольдбергер получили сечение в - 2 раза меньшее, чем наблюдалось на опыте, но при больших энергиях согласие с экспериментальными данными оказалось довольно хорошим. Более точные расчеты для реакции подхвата ( п, d) при высоких энергиях были выполнены Хайдманом [100] и позднее Бракнером, Иденом и Френсисом [101], которые получили по существу тот же результат. Последние авторы отметили, кроме того, что распределение импульсов, определенное из эксперимента методом Чу - Гольдбергера, противоречит распределению импульсов в модели независимых частиц. [40]

Образование, роль и движение волновых пакетов описаны в гл. Бома [63]; более строгий, но вместе с тем и сложный подход к рассмотрению этого вопроса дан в кн. Гольдбергера и Ватсона [164], особенно в гл. [41]

Недавно мне пришлось обсуждать различные модели рождения тяжелых мезонов в протон-протонных столкновениях. Было ясно, что вблизи порога энергетическую зависимость сечения определяет протон-протонный виртуальный уровень - прямо по Мигдалу-Ватсону. Однако, как оказалось, многие авторы вычисляют и абсолютную величину эффекта взаимодействия в конечном состоянии ( FSI) через величину волновой функции в нуле, следуя предписанию из книги Гольдбергера и Ватсона. Как удалось выяснить, такое универсальное предписание для абсолютных величин FSI эффекта не верно. Однако у Мигдала и слова нет об универсальности абсолютной величины эффекта. На Западе взаимодействие в конечном состоянии в основном связывают с именем К. Работа Мигдала цитируется реже. Однако в книге Л.Д. Ландау и Е.М. Лившица Квантовая механика в связи с проблемой взаимодействия в конечном состоянии сказано, что излагаемые результаты были получены А.Б. Мигдалом ( 1950) и независимо К. Дело в том, что АБ действительно сделал работу раньше Ватсона и доложил ее на семинаре в Физпроблемах у Ландау. Но опубликовать ее тогда не смог - по-видимому, он тогда был сильно засекречен из-за участия в работах по военной тематике. [42]

Для реализации успешных процессов получения HCN и гЮ необходимо решить основную проблем - разработать методы, обеспечивающие большие скорости закалки и в то же время рекуперацию тепловой энергии реакционных газов. Предложено две схемы решения проблемы. В первой схеме, описанной сотрудниками Стэн-фордского исследовательского института [27], производится газодинамическая закалка путем расширения газа в сопле Лаваля и использование энергии в газовой турбине. Во второй схеме, которую предложили Гольдбергер и Оксли [39], закалка производится во взвешенном слое с температурой порядка 1000 К, обеспечивающем большие скорости закалки до этой величины и позволяющем также утилизировать энергию при достаточно высоких температурах. [43]

Квазигидродинамическое приближение Чу, Гильдбергера и Лоу справедливо только в том случае, если условия, в которых находится плазма, достаточно медленно изменяются в пространстве и времени. Во многих случаях эти условия могут быть легко выполнены. Однако вдоль силовых линий магнитного поля поток ограничивается только магнитным зеркалом и необходимо дальнейшее исследование вопроса. Вообще говоря, если отношение характерной длины к характерному времени сравнимо со скоростью частиц вдоль силовых линий магнитного поля и если продольные градиенты ( вдоль силовых линий) существенны, к результатам, полученным с помощью приближения Чу, Гольдбергера и Лоу, необходимо относиться очень осторожно. [44]

В приближении магнитной гидродинамики, когда столкновения обеспечивают скалярный характер давления, условия разрыва являются по сути дела законами сохранения массы, импульса и энергии. В приближении Чу, Гольдбергера и Лоу столкновения отсутствуют и имеется два давления - продольное и поперечное. Поэтому возникает необходимость в дополнительном условии - условии адиабатической инвариантности магнитного момента. У нас нет, очевидно, оснований считать, что при внезапных изменениях состояния системы эта величина сохраняется. Поэтому приближение Чу, Гольдбергера и Лоу неприменимо для переходов типа ударных волн, которые во всяком случае вполне могут оказаться неустойчивыми, и, следовательно, применение этого приближения возможно только к медленно меняющимся возмущениям с большой амплитудой. Такие процессы, как показано Ахиезером, Половиным и Цинцадзе [14], могут быть рассмотрены непосредственно и приводят обычно не к стационарным состояниям, а к неустановившимся переходам типа ударных волн или неустой-чивостям. [45]

Страницы: 1 2 3 4