Cтраница 2
Уравнение (13.68) получено в приближении диффузии излучения, поэтому оно относительно простое, так как в этом случае перенос энергии зависит только от условий в ближней окрестности данной точки и может быть выражен через градиенты параметров в точке. [16]
Уравнение (33.68) получено в приближении диффузии излучения, поэтому оно относительно простое, так как в этом случае перенос энергии зависит только от условий в ближней окрестности данной точки и может быть выражен через градиенты паря-метров в точке. [17]
Для простоты будем считать, что диффузия излучения происходит в одномерной среде. [18]
В настоящей главе решается ряд задач о диффузии излучения с перераспределением по частотам, причем основное внимание уделяется диффузии излучения в спектральной линии. В § 1 рассматривается рассеяние излучения в спектральной линии, происходящее в элементарном объеме. [19]
В обеих указанных работах предполагалось, что диффузия излучения происходит без изменения частоты. [20]
Главная особенность решения, получаемого в приближении диффузии излучения, заключается в том, что локальная интенсивность излучения зависит только от величины локальной интенсивности черного излучения и ее градиента. Приближение диффузии излучения существенно упрощает решение ряда задач теории переноса, если выполняются использованные при его выводе допущения. Наиболее жестким является предположение о том, что среда оптически толстая. Именно это условие ограничивает обычно применение данного метода. [21]
Важнейшим примером рассеяния света с перераспределением по частотам является диффузия излучения в спектральной линии. Вычисленные ранее ( в частности, в § 4 гл. VI) контуры линий поглощения в звездных спектрах при предположении о неизменности частоты диффундирующих квантов могут считаться верными лишь в первом приближении. [22]
Преимущества и недостатки каждого из этих способов решения задачи о диффузии излучения заключаются в следующем. Первый способ дает возможность определить поле излучения как вне, так и внутри среды при заданных источниках излучения. Второй способ позволяет найти лишь интенсивности излучения, выходящего из среды. Поэтому после определения вероятности выхода кванта из среды нахождение интенсивностем выходящего из среды излучения может быть произведено при любых источниках излучения. [23]
Возможно, указанные эффективные сечения завышены, так как не учтена диффузия излучения ртути. Также сверхтонкая структура спектральных линий кадмия и цинка и соударения с 63Ро атомами ртути не приняты во внимание. [24]
Возможно, указанные эффективные сечения завышены, так как не учтена диффузия излучения ртути. Также сверхтонкая структура спектральных линий кадмия и цинка и соударения с 63Р0 атомами ртути не приняты во внимание. [25]
При этом производится сравнение диффузии излучения с перераспределением по частотам с диффузией излучения без перераспределения по частотам. Полученные здесь результаты уогут быть применены к диффузии Ьа-квантов в газовых туманностях и межзвездной среде, а также к диффузии резонансного излучения в различных физических экспериментах. В последних параграфах решена задача о свечении среды бесконечно болыпоы оптической толщины, состоящей из плоскопараллельных слоев. [26]
В настоящей главе решается ряд задач о диффузии излучения с перераспределением по частотам, причем основное внимание уделяется диффузии излучения в спектральной линии. В § 1 рассматривается рассеяние излучения в спектральной линии, происходящее в элементарном объеме. [27]
Для рассматриваемого случая при дополнительном условии, что излучение в среде близко к изотропному, получено уравнение переноса в приближении диффузии излучения. Это уравнение аналогично уравнению теплопроводности. Получить решение уравнения переноса в приближении диффузии излучения относительно просто, например, с помощью метода конечных разностей, который успешно применяют при решении уравнений теплопроводности ( гл. [28]
Для рассматриваемого случая при дополнительном условии, что излучение в среде близко к изотропному, получено уравнение переноса в приближении диффузии излучения. Это уравнение аналогично уравнению теплопроводности. Получить решение уравнения переноса в приближении диффузии излучения относительно просто, например, с помощью метода конечных разностей, который успешно применяют при решении уравнений теплопроводности ( см. гл. [29]
Под интенсивностью линии / мы будем подразумевать величину, пропорциональную мощности излучения единицы объема, считая, что явления самопоглощения и диффузии излучения в пределах излучающего объема отсутствуют. На роль этих эффектов будет указано ниже. [30]