Конвективное горение
Cтраница 3
В соответствии с общей схемой развития взрыва ( рис. 44) конвективное горение переходит в низкоскоростной режим взрывчатого превращения ( НСР), который в большинстве случаев предшествует возникновению нормальной детонации. На рис. 66 представлена фотография перехода горения в детонацию для случая, когда развитие взрыва проходит через основные стадии: конвективное горение - низкоскоростной режим - детонация. [31]
Следовательно, вся совокупность приведенных данных свидетельствует о том, что фронт конвективного горения не является одномерным и искривлен. [32]
При поджигании заряда мощного ВВ у закрытого конца в прочной оболочке участок конвективного горения является незначительным по длине. [33]
Характерной особенностью перехода горения в детонацию низкоплотных ВВ является возникновение детонации впереди фронта конвективного горения. Данный результат является одним из основных аргументов в пользу применимости к пористым ВВ газового механизма перехода горения в детонацию. [34]
С помощью этой модели оказалось возможным исследовать экспериментально все последовательные стадии возникновения и развития конвективного горения. [35]
В главе V рассмотрены основные стадии развития взрыва вплоть до возникновения детонации, в частности конвективное горение, возникающее в результате нарушения устойчивости. [36]
Третий - взрывной режим перехода горения в детонацию - реализуется, когда в процессе ускорения конвективного горения интенсивность волн сжатия скелета возрастает настолько, что частицы на ее фронте разогреваются до температуры воспламенения. Образовавшийся вторичный очаг горения ( точка Е на линии 1 на рис. 5.4.3) приводит к формированию еще двух фронтов горения: возвратной, или ретонационной волны, распространяющейся по разогретому, уплотненному веществу, навстречу первоначальному фронту конвективного горения ( точка М - точка встречи волн) и нестационарной детонационной волны, распространяющейся направо по невозмущенной среде. Взрывной переход горения в детонацию во взрывчатых веществах экспериментально зафиксирован в работах А. Ф. Беляева и др. ( 1973); Н. В. Ащепкова, В. В. Стеиьгача ( 1974) и R. Этот экспериментальный факт подтверждается результатами расчетов. В области высоких пористостей ( аь 3 0 5) сопротивление трения слабо влияет на процесс, и при уменьшении аь преддетонационпое расстояние LD уменьшается за счет увеличения тепловыделения. [37]
Третий - взрывной режим перехода горения в детонацию - реализуется, когда в процессе ускорения конвективного горения интенсивность волн сжатия скелета возрастает настолько, что частицы на ее фронте разогреваются до температуры воспламенения. Образовавшийся вторичный очаг горения ( точка Е на линии 1 на рис. 5.4.3) приводит к формированию еще двух фронтов горения: возвратной, или детонационной волны, распространяющейся по разогретому, уплотненному веществу, навстречу первоначальному фронту конвективного горения ( точка М - точка встречи волн) и нестационарной детонационной волны, распространяющейся направо по невозмущенной среде. Этот режим имеет место при высоких Q0 и Ts. Взрывной переход горения в детонацию во взрывчатых веществах экспериментально зафиксирован в работах А. Ф. Беляева и др. ( 1973); Н. В. Ащепкова, В. В. Стеньгача ( 1974) и R. Этот экспериментальный факт подтверждается результатами расчетов. В области высоких пористостей ( аь 3 0 5) сопротивление трения слабо влияет на процесс, и при уменьшении аь преддетонационпоо расстояние LD уменьшается за счет увеличения тепловыделения. В области низких пористостей при уменьшении аь сопротивление трения увеличивается, что усиливает толкающее действие продуктов реакции на скелет. Скорость звука в скелете Сь при уменьшении аъ также увеличивается. Поэтому волна сжатия в скелете достигает интенсивности, достаточной для образования вторичного очага горения на больших расстояниях, что приводит к возрастанию преддетонационного расстояния. [38]
В этом случае переход горения в детонацию происходит в основном по схеме: послойное горение - конвективное горение - нормальная детонация. В прочных оболочках низкоскоростной режим, как правило, отсутствует или является малопротяженным. [39]
В В неоднородность), а также возможность взаимодействия между порами имеют существенное значение пред распространении конвективного горения. Данные представления подтверждаются дополнительно следующими экспериментальными результатами. Были проведены опыты [32], в которых дном заряда служила тонкая бумага. При конвективном горении бумага обжигается неравномерно в отдельных точках, в то время как при устойчивом горении обжиг был равномерным. [40]
Таким образом, на начальном этапе формируется двухфронтовая конфигурация, состоящая из волны сжатия скелета и поддерживающего ее фронта конвективного горения. На рис. 5.4.3 представлены - диаграммы этих фронтов. [42]
Исследование возникновения и развития конвективного горения в неупорядоченных пористых системах затруднено ввиду того, что, как будет показано ниже, фронт конвективного горения не является плоским. Поэтому оптические методы, фиксирующие свечение на боковой поверхности заряда, в случае непрозрачных ( твердых) ВВ не дают достаточно полной и объективной картины развития процесса. [43]
 |
Распределение температуры Т ( х в канале открытой поры при воспламенении ( смесевой порох, р 1 атм, do 4 мм. [44] |
Малое расстояние / гм от поверхности до высокотемпературной газовой зоны существенно облегчает не только нарушение устойчивого горения ( см. § 15), но и развитие конвективного горения по порам. [45]
Страницы: 1 2 3 4