Конвективное горение

Cтраница 4

Общая схема перехода го - реходных явлений, ПОЗВОЛИЛИ уСТЭ - рения твердых ВВ в детонацию r. J. [46]

На основе существующих представлений переход горения твердых ВВ в детонацию можно представить общей упрощенной схемой ( рис. 44), которая включает следующие стадии: I - устойчивое послойное горение; II - конвективное горение; III - - низкоскоростной ( 800 - 3500 м / сек) режим взрывчатого превращения; IV - стационарная, нормальная детонация. Каждая из стадий различается механизмом передачи тепла и возбуждения реакции. Основной формой передачи тепла при послойном горении является молекулярная теплопроводность, при конвективном горений - вынужденная конвекция. Низкоскоростной режим возбуждается волнами сжатия, детонация - ударной волной. В общем случае развитие процесса является ускоренным. [47]

В случае открытого конца применяли [14] схему замурованного заряда ( см. рис. 2) и исследуемое пористое ВВ поджигали через слой сплошного ( газонепроницаемого) вещества при давлении р рс так, что сразу возникало конвективное горение. [48]

Вдали от критических условий и при использовании длинных зарядов скорость конвективного горения возрастает по мере распространения, и процесс ускоряется. Ускоряющийся режим конвективного горения характеризуется глубокими пульсациями ( см. рис. 59, а), что свидетельствует о сильном искривлении фронта воспламенения. [49]

Рассмотрим характер распространения конвективного горения при сжигании заряда в условиях возрастающего давления и схемы замурованного заряда. В этих условиях развитие конвективного горения обычно нестационарное. Затухание процесса связано с поджатием газообразных продуктов горения, опередивших фронт воспламенения, у закрытого донного конца. [50]

Описанная в § 2 теория конвективного горения аэровзвесей справедлива до тех пор, пока скорости движения газа существенно дозвуковые, и движущийся за счет выделения продуктов горения газ не успевает вовлечь частицы топлива в движение. Для анализа дальнейшего развития процесса необходимо использование полной системы уравнений (5.3.1) для дву. Рассмотрим плоское одномерное нестационарное движение монодпсперсной аэровзвеси. Таким образом, при х хй в начальный момент задается контактный разрыв ( без возмущения давления), слева от которого частицы горят. [51]

Описанная в § 2 теория конвективного горения аэровзвесей справедлива до тех пор, пока скорости движения газа существенно дозвуковые, и движущийся за счет выделения продуктов горения газ не успевает вовлечь частицы топлива в движение. Для анализа дальнейшего развития процесса необходимо использование полной системы уравнений (5.3.1) для двухскоростного движения горючей аэровзвеси. Рассмотрим плоское одномерное нестационарное движение монодисперсной аэровзвеси. Пусть в начальный момент времени на участке 0 х х0 у закрытого конца неограниченного объема повышается температура газа до Т % и частиц до TS. Таким образом, при х х в начальный момент задается контактный разрыв ( без возмущения давления), слева от которого частицы горят. [52]

После нарушения устойчивого горения возникает режим конвективного горения, при котором внутренняя поверхность пор воспламеняется проникающими в поры газообразными продуктами горения, со скоростями, превышающими скорость послойного горения в десятки и сотни раз. Прежде чем излагать основные результаты изучения конвективного горения пористых систем, рассмотрим существующие представления о механизме воспламенения твердых ВВ и порохов. [53]

В зависимости от-условий эксперимента и прежде всего от соотношения между газоприходом и газоотводом наблюдаются различные режимы распространения. Как правило, процесс носит нестационарный характер: скорость конвективного горения возрастает или уменьшается по длине заряда. Однако если сжигание проводится на атмосфере или в бомбе Кроуфорда ( при заполнении пор инертным газом), то конвективное горение пористых зарядов с глухим дном происходит с практически постоянной по длине заряда скоростью ( см. рис. 59, в), наблюдается полная аналогия с воспламенением глухой единичной поры. Этот режим, который целесообразно назвать квазистационарным, исследовался наиболее подробно. [54]

Система уравнений реагирующей газовзвеси (5.1.1) на начальной стадии развития конвективного горения, когда скорости газа существенно дозвуковые, сильно упрощается. [55]

Страницы: 1 2 3 4