Cтраница 2
Рассмотрим сферу радиусом г в потоке множества частиц с поперечным градиентом скорости ди / ду, с концентрацией п и массой т и примем скорость и равной нулю в центральной плоскости сферы. Относительная скорость, как показано на фиг. [16]
В общем случае течение вязкого газа вдоль твердой поверхности характеризуется наличием поперечного градиента скорости. Для преодоления сил внутреннего трения между слоями затрачивается работа, которая преобразуется в тепло. [17]
В работах [37, 38] экспериментально изучалась деформация гибкого волокна в потоке с поперечным градиентом скорости. В работе [3] было показано, что для волокон с малой гибкостью константа орбиты ( см. формулу ( 21)) имеет тенденцию медленно изменяться, приближаясь к нулю или бесконечности. [18]
В выражении ( 7 - 88) верхний знак берется при отрицательном поперечном градиенте скорости, а нижний - при положительном. [19]
В полосе шириной В0 между указанными двумя вертикальными плоскостями течение протекает при повышенных поперечных градиентах скорости. Вследствие повышенного трения происходит быстрое выравнивание скоростных полей. Восходящий поток интенсивно расширяется и в сечении / / / практически равномерно заполняет все сечение топки. Сравнивая область течения в топке над горелками с областью в топке с встречно-лобовым расположением горелок ( рис. 20 - 6 и 30 - 7), видим, что заполнение топки лучше и более равномерно, а средняя скорость значительно меньше. Соответственно нисходящий поток и вихри в холодной воронке слабее, менее опущены вниз, скорости в них меньше, и они более плавно омывают скаты холодной воронки. [20]
При повышенных скоростях истечения и высоких температурах окружающих топочных газов в струях устанавливаются большие поперечные градиенты скоростей и температур, усиливающие теплопередачу и, следовательно, увеличивающие скорость распространения воспламенения. Это также способствует уменьшению длины зоны воспламенения и расположению ядра горения в центре топки на уровне горелок. [21]
Вид последнего слагаемого в уравнении (1.1) определяется пропорциональностью напряжения вязкого трения атр значению поперечного градиента скорости dw / dn согласно закону вязкого трения для ньютоновских жидкостей атр i ( dw / dn), в котором направление п перпендикулярно векторам скорости жидкости и силы трения. [22]
В частности, в случае движения одного слоя жидкости вдоль другого при наличии поперечного градиента скорости появляются возмущения, приводящие при достаточно больших числах Re к возникновению турбулентности. Граница раздела между ними неустойчива. В этой области возникает вихревое движение, превращающее первоначально равномерное движение в хаотическое. Вдоль по течению область распространения хаотического движения расширяется. [23]
Другой эффект, который обычно обесценивает допущение поршневой модели, связан с существованием поперечного градиента скорости, возникающего вследствие вязкостного торможения у стенки трубы. В пустой трубе в условиях ламинарного течения наблюдается параболический профиль скорости, но в трубках с неподвижным слоем ( так как скорость газа уменьшается до нуля у поверхности частиц) влияние заполнения выражается в сглаживании профиля скорости по сечению трубы. Таким образом, распределение скоростей по диаметру трубы показывает хорошее приближение к поршневому режиму при условии, что диаметр трубы по меньшей мере в 30 раз превышает диаметр частиц. [24]
На этом участке может происходить некоторая ориентация макромолекул и их агрегатов в поле поперечного градиента скорости. [25]
К 0 приводится к выражению Эйнштейна [32, 33] для суспензии сфер в потоке с поперечным градиентом скорости. [26]
Пограничным слоем называют область течения вязкой теплопроводной жидкости, характеризующуюся малой толщиной и большим поперечным градиентом скорости и температуры. Такая область возникает у поверхности тела, вдоль которой движется жидкость с температурой, отличающейся от температуры поверхности. [27]
Частица мала по сравнению с наименьшей длиной волны турбулентности; движением частицы, вызванным поперечным градиентом скорости, можно пренебречь. [28]
Динамической вязкостью называется сопротивление, возникающее на единице площади трущихся слоев жидкости при поперечном градиенте скорости, равном единице. [29]
В вязком слое у поверхности тела отличен от нуля rot v, так как имеется поперечный градиент скорости. Вдали от пристеночного слоя, в объеме, где роль вязкости невелика, rot v затухает весьма медленно согласно теореме о сохранении циркуляции. [30]