Cтраница 1
Граница проводника представляет собой неограниченную плоскость с выступом в виде полушария. [1]
На границе проводника ( г а) оба выражения совпадают. [2]
Такие процессы на границе проводников с растворами изучаются в электрохимии. [3]
Электрохимические реакции на границе проводников первого ( электроды) и второго ( электролиты) рода обусловлены невозможностью для легких носителей заряда - электронов - свободно передвигаться в электролитах. Сущность этих реакций заключается в обмене электронами между электролитом и электродами. Эти реакции носят название первичных электрохимических реакций; их продукты могут вступать в другие реакции и образовывать новые вещества. [4]
Если всюду на границах проводника задано значение потенциала V, а также заданы величина и местонахождение всех источников или стоков тока внутри него, то потенциал V однозначно определен во всех точках проводника. [5]
Скорость гЕ положительна для отступающей границы проводника, так как нормаль направлена внутрь последнего. [6]
Физически очевидно, что вдоль разных границ проводника проходят различные линии тока. [7]
Еп - нормальная к границе проводника компонента поля. [8]
В случае, когда границей проводника является бесконечная плоскость г / 0, проводник расположен со стороны отрицательных у и поверхностная плотность заряда равна а, потенциал на расстоянии у от плоскости равен УС - - 4яайу, где С - значение потенциала на самом проводнике. [9]
Для электрохимических процессов, протекающих на границе проводников первого и второго рода, естественно, применимы законы сохранения вещества и энергии. [10]
Предположим, например, что в интересующей нас задаче границы проводника представляют собой две неконцентричные и непересекающиеся окружности, или две пересекающиеся окружности, или же, наконец, две окружности одного типа и одну или две другого типа, пересекающиеся ортогонально. [11]
Так как ломаная линия на плоскости z, являющаяся границей проводника, есть линия равного потенциала, то ей на плоскости С соответствует одна из прямых, параллельных оси вещественных количеств. Если положить потенциал проводника равным нулю, то указанной ломаной линии соответствует ось вещественных количеств плоскости С. Пусть заряд проводника отрицателен. При этом в области на плоскости z, в которой рассматривается поле и которая ограничена ломаной линией, потенциал всюду положителен. Следовательно, этой области соответствует верхняя полуплоскость С. Итак, задача будет решена, если будет найдена функциональная зависимость между z и С, которая переводит ломаную линию, являющуюся границей сечения проводника на плоскости 2, в ось вещественных количеств плоскости С. [12]
В силу граничных условий тангенциальные компоненты электрического поля непрерывны на границе проводника. Поэтому можно сделать вывод, что соотношение (9.3) справедливо также и в области, непосредственно прилежащей к проволоке. Так как сопротивление проводника не содержится в левой части соотношения (9.3), то это соотношение, по-видимому, не зависит от присутствия проводника с током и представляет собой общий физический закон, связывающий электрическое поле в вакууме со скоростью изменения магнитного поля. [13]
В силу граничных условий тангенциальные компоненты электрического поля непрерывны на границе проводника. Поэтому можно сделать вывод, что соотношение (9.3) справедливо также и в области, непосредственно прилежащей. Так как сопротивление проводника не содержится в левой части соотношения (9.3), то это соотношение, по-видимому, не зависит от присутствия проводника с током и представляет собой общий физический закон, связывающий электрическое поле в вакууме со скоростью изменения магнитного поля. [14]
Если бы мы исходили из условий (5.13), (5.16), поле на границе проводника в вакууме должно было бы в точности обратиться в нуль. В действительности только условие (5.13) не допускает никакой модификации. Таким образом, нормальная компонента поля в вакууме у поверхности такого проводника равна нулю. К тангенциальной компоненте это не относится; просто из условия (5.15) следует некоторое распределение токов на поверхности проводника. В вакууме поле подходит к этой поверхности по касательной. [15]