Граница - проводник
Cтраница 3
Как отмечалось в разд. При i - 1 точка инверсии тока оказывается на границе проводника. Это означает, что малейшее увеличение температуры при / t / с приведет к непрерывному выделению тепла в образце, и в отсутствие теплоотвода ( v 0) лента перейдет в нормальное состояние. [31]
Линии плотности тока и линии магнитной индукции совпадают, если граничные условия в соответствующих полях аналогичны друг другу. Однако линии электрического тока в большей степени ограничены и приблизительно параллельны границам проводников, по которым протекает ток. [32]
Это например, задачи о равновесном профиле электронов в атомной ячейке [123] и на границе проводника [162], о профиле плазмы вблизи заряженной стенки, о равновесном профиле свободных зарядов вблизи макроскопической частицы конденсированной дисперсной фазы ( пылевая плазма), о пространственном распределении электронов и ионов в сильноточном разряде ( Z-пинче) [163] и многие другие. Общее для всех этих задач - представление о локальном термодинамическом равновесии ( ЛТР) и, соответственно, локальном уравнении состояния ( УPC), связывающем локальные температуру, давление и плотность с локальными химическими потенциалами всех сортов частиц. Хорошо известны два варианта такого приближения: приближение Пуассона Больцмана для невырожденных частиц и приближение Томаса Ферми для вырожденных. [33]
Задача, как и предыдущая, решается методом изображений. Потенциал на поверхности цилиндра удовлетворяет граничному условию д ( р / дп 0, вытекающему из условия отсутствия на границе проводника и изолятора нормальной компоненты плотности тока. [34]
Поле в вакууме создается зарядом и его изображением, движущимися навстречу друг другу с равными постоянными скоростями. Когда частица пересекает границу проводника, ее заряд мгновенно экранируется свободными электронами проводника, что эквивалентно внезапной остановке заряда и его изображения в одной и той же точке на границе проводника. [35]
Внутри проводника заряды разных знаков должны быть взаимно нейтрализованы. В самом деле, оставшиеся внутри проводника избыточные заряды какого-либо знака под действием отталкивания между одноименными зарядами перемещались бы до тех пор, пока все они не оказались бы на границе проводника и не распределились на ней должным образом. Следовательно, если достигается стационарное состояние, то избыточные заряды располагаются на границе WV проводника в виде бесконечно тонкого электрического слоя. [36]
Внутри проводника заряды разных знаков должны быть взаимно нейтрализованы. В самом деле, оставшиеся внутри проводника избыточные заряды какого-либо знака под действием отталкивания между одноименными зарядами перемещались бы до тех пор, пока все они не оказались бы на границе проводника и не распределились на ней должным образом. Следовательно, если достигается стационарное состояние, то избыточные заряды располагаются на границе FV проводника в виде бесконечно тонкого электрического слоя. [37]
 |
Линии напряженности и сечения эквипотенциальных поверхностей поля двух разноименных точечных зарядов. [38] |
Мы рассмотрели простейший случай: точечный заряд вблизи бесконечной плоской поверхности проводника, и сумели просто угадать решение - заменили поле индуцированных зарядов полем фиктивного точечного заряда-изображения, расположенного по другую сторону границы проводника. [39]
Величина е, которую, впрочем, согласно введенной Герцем терминологии можно было бы обозначить как плотность истинного электричества, является фактически в первой из рассмотренных здесь механических моделей Максвелла излишком промежуточных частиц в единице объема по сравнению с нормальным состоянием. Эта величина должна быть равна нулю в идеальных изоляторах, так как в них центры промежуточных частиц вообще неподвижны, но также и в диэлектрических неполяризуемых проводниках, так как в них тела ячеек не могут быть деформированы. В проводящих диэлектриках или на границе проводника и непроводника) центры промежуточных частиц могут, напротив, в результате деформации тел ячеек уплотниться. Напряжения этой деформации тогда производят электростатические силы. [40]
Константа С определяется граничными условиями. Например, мы можем потребовать обращения в нуль S - компоненты, а следовательно, и ф1 на границе цилиндрического проводника, скажем, при г R. Однако в таком решении на границе проводника B z и В отличны от нуля, так что его следует интерпретировать как колебания в проводящем теле с учетом эффекта Холла, окруженного проводником с бесконечной проводимостью, по которому могли бы течь поверхностные токи. Если проводник граничит с вакуумом, то, как было показано в [1], наличие поверхностных токов приводит к конечному декременту затухания волн даже при те - сю. [41]
Внутри проводника заряды разных знаков должны быть взаимно нейтрализованы. В самом деле, оставшиеся внутри проводника избыточные заряды какого-либо знака под действием отталкивания между одноименными зарядами перемещались бы до тех пор, пока все они не оказались бы на границе проводника и не распределились на ней должным образом. Следовательно, если достигается стационарное состояние, то избыточные заряды располагаются на границе WV проводника в виде бесконечно тонкого электрического слоя. [42]
Внутри проводника заряды разных знаков должны быть взаимно нейтрализованы. В самом деле, оставшиеся внутри проводника избыточные заряды какого-либо знака под действием отталкивания между одноименными зарядами перемещались бы до тех пор, пока все они не оказались бы на границе проводника и не распределились на ней должным образом. Следовательно, если достигается стационарное состояние, то избыточные заряды располагаются на границе FV проводника в виде бесконечно тонкого электрического слоя. [43]
Пусть для простоты столько же свободных зарядов за единицу времени протекает через большее сечение. Более строго нужно рассматривать рассеяние электронов на тепловых колебаниях, разнообразных дефектах решетки и границах проводника. [44]
Такие функции называются гармоническими; из них нужно выбрать те, которые удовлетворяют граничным условиям задачи. Поэтому целесообразно создать возможно больший запас гармонических функций, различные сочетания которых, а часто и каждая в отдельности, могут соответствовать задачам, имеющим важное практическое значение. Наиболее простые частные решения уравнения Лапласа можно получить, предположив, что потенциал Ф зависит только от одной координаты. Такое предположение означает, что трехмерное уравнение Лапласа в частных производных распадается в некоторых системах координат на три одномерных дифференциальных уравнения, каждое из которых равно нулю. При этом можно руководствоваться первым следствием из теоремы единственности: электростатическое поле между двумя равнопо-тенциальными поверхностями и гармоническая функция, описывающая это поле, не изменяется, если эти поверхности сделать границами проводников, которым сообщены соответствующие потенциалы. [45]
Страницы: 1 2 3 4