Cтраница 3
В бесконечном кавитационном течении свободная граница имеет по крайней мере столько точек перегиба, сколько раз ускорение на ней обращается в нуль. [31]
В этом установившемся движении свободная граница жидкости L служит одновременно и линией тока и линией постоянного давления. [32]
Рассмотрим алгоритм явного выделения свободной границы. [33]
Вследствие этого линии тока вблизи свободной границы не искривляются, частицы потока не подвергаются действию центробежных сил и поток вблизи свободной границы расширяется до давления окружающей среды. При равенстве статических давлений не возникает сила со стороны внешней среды, способствующая внедрению частиц извне и эжекция при этом уменьшается. Как видно, они имеют вогнутую форму, что свидетельствует о расширении потока и последующем его торможении в конце поворотного участка. Такое течение в рассматриваемом сопле приводит к снижению коэффициента эжекции, и следовательно, тяги, что будет показано ниже по результатам экспериментов. [34]
В исследуемом сопле формирование свободной границы потока, в отличие от кольцевых сопел, зависит не только от давления окружающей среды, но и от геометрических параметров. Например, от радиуса поворотной части, ширины полуограниченного канала, формы критического сечения, которые сильно влияют на условия расширения потока и при некоторых соотношениях могут играть определяющую роль. [35]
Существование волн, распространяющихся вдоль плоской свободной границы упругого полупространства, было в 1885 г. математически показано Рэлеем [23], почему эти волны и называются рэле-вскими. Основная особенность рэлеевских волн состоит в том, что с возрастанием глубины амплитуда их быстро падает по экспоненциальному закону. [36]
Он установил, что вдоль плоской свободной границы полубесконечного упругого тела может распространяться гармоническая волна. Амплитуды компонент вектора перемещений в этой волне экспоненциально убывают с увеличением расстояния в глубь полупространства. Такая волна называется поверхностной волной Рэлея. [37]
Это означает, что свободную границу при М 1 может пересекать только четное число линий ветвления отображения в плоскость р ( 3; в точке пересечения кривизна линии тока обращается в нуль. [38]
В случае падения на свободную границу полупространства сдвиговой SV-волны ситуация существенно меняется. [39]
В момент tK на свободной границе о 0, а в точке разрушения Ози OQTK - Расчеты показывают, что на небольших расстояниях от свободной границы зависимость о от х близка к линейной. [40]
Рассмотрим неустойчивость тела со свободной границей при сжатии. [41]
Пусть перемычка, образованная свободной границей тела и перпендикулярным к ней полубесконечным разрезом, также свободным от внешних нагрузок, растягивается на бесконечности силой Р в условиях плоской деформации. [42]
Круглая струя жидкости с осесимметричными свободными границами представляет собой исторический и уникальный пример безвихревого течения, поле скоростей которого было точно описано с помощью аналитических функций. В других случаях, в том числе и в случае осесимметричных трехмерных течений, не существует формул, аналогичных полученным в двумерной теории. Важный вклад в строгую математическую теорию трехмерных струй и каверн внесли Рябушинский [62], Гилбарг [29], Серрин [72, 73], Гарабедян, Леви и Шеффер [23] и др. Однако практический расчет осесимметричных свободных струйных течений по-прежнему основан на разнообразных приближенных методах. К ним относятся, например, два метода расчета полей течения и сил с помощью замены каверны телом, близким по форме к телу Рэн-кина, определяемому методами распределения источников - стоков [59, 89], а также релаксационные [53, 77] и электролитические [67] методы расчета осесимметричных течений. Гарабедян [22] предложил итерационный метод аппроксимации функции тока и использовал его для расчета поля кавитационного течения и сопротивления круглого диска по модели Рябушинского. В случае кавитационных течений для трехмерных аналогов двумерных тел получаются другие формы каверн. Однако распределения скоростей ( и следовательно, давления) на смоченной части эллипсов и сфероидов подобны. Поэтому для тел с затупленной носовой частью лобовое сопротивление определяется с достаточной точностью. Наоборот, результаты для клина и конуса с одинаковым углом при вершине различны. [43]
Рассмотрим течения, имеющие одну свободную границу, U-образную неподвижную границу, составленную из двух вертикальных и одной горизонтальной пластин, причем эти течения не имеют критических точек, за исключением двух углов. [44]
Линии стенки, продолжающиеся в свободную границу струи, представляют собой линии тока. [45]