Цилиндрическая граница

Cтраница 1

Цилиндрическая граница этой области и часть плоской границы, соответствующая а х Ь, находится под нулевым потенциалом. [1]

Цилиндрическая граница этой области и часть плоской границы, соответствующая я х Ь, находится под нулевым потенциалом. [2]

Главные радиусы кривизны цилиндрической границы на рис. 2.5 равны R и оо. [3]

Нетрудно видеть, что влияние цилиндрической границы сводится к влиянию верхнего крыла биплана А В на нижнее крыло АВ. [4]

Дифракция электромагнитной иолиы на прозрачном диэлектрическом клипе с небольшим поглощением. а - система координат. 6 - поперечное сечение диэлектрического клина со сглаженной кромкой ( модель. [5]

Задача дифракции электромагнитных волн на диэлектрическом теле с цилиндрическими границами может быть сведена к решению системы четырех интегральных уравнений Фредголъма II рода относительно трансформант Фурье но координате z ( рис. 39) плотностей эквивалентных электрических и магнитных токов. [6]

Так, Файон и Хаппель [23] экспериментально исследовали влияние цилиндрической границы на сферическую частицу, взвешенную в потоке вязкой жидкости. Измерялись как перепад давлений, вызванный обтеканием жидкостью сферы, так и сопротивление самой сферы. [7]

Представленный ниже анализ на базе изложенного расчета выполнен для цилиндрических границ проточной части ( г - г 2 и-г 1 -), поэтому формулы (XI.40) - (XI.42), записанные для цилиндрических поверхностей тока, остаются справедливыми при вычислениях у корня и периферии ступени. [8]

Рассматриваемое в настоящей работе движение не является закрепленным на своей внешней цилиндрической границе. [9]

Полученное выше выражение для обратного расстояния можно попользовать для решения задач при наличии в системе цилиндрических границ, допу-скающих распространение электрического поля до бесконечности. В таких Задачах разложение в ряд по функциям Бесселя невозможно, поскольку, как нетрудно видеть из асимптотических представлений § ЗОе, интегралы п § ЗОз обращаются в бесконечность при аоо. Решение в этих случаях получается обычно в виде определенного интеграла, численную величину которого можно найти графически. [10]

Изложим метод возмущение формы границы в применении его к задачам дифракции упругих волн для тел с некруговыми цилиндрическими границами. [11]

В ее основу положено численное решение системы уравнений электромагнитного поля ( Максвелла) в асимметричной неоднородной среде с цилиндрической границей раздела неоднородности, полученное методом интегральных преобразований Фурье-Бесселя для произвольно ориентированных диполь-ных источников поля. [12]

Они, в частности, встречаются в задачах о периодическом тепловом потоке и медленном периодическом движении вязкой жидкости при наличии цилиндрических границ. Свойства этих функций легко вывести из свойств функций 1п ( х) и К. [13]

Наиболее сложные картины движения, содержащие многочисленные дислокации и границы между системами валов с различной ориентацией, наблюдаются в процессе установления при естественном возбуждении конвекции в слоях с цилиндрической границей. Процесс установления стационарного состояния оказывается весьма длительным. Следует отметить, однако, что с помощью искусственно накладываемого граничного возмущения в эксперименте удается сформировать регулярное движение в виде системы концентрических валов. При не слишком большом отношении радиуса цилиндра к высоте осесимметричная структура сохраняется после снятия граничного возмущения. [14]

Стадии образования соляных куполов встречающегося в Германии типа ( по Зейдлю. [15]

Страницы: 1 2