Cтраница 2
Большая часть сведений относительно этих соляных куполов связана с разведочными работами геологов-нефтяников, поскольку опыт показал, что самые верхние нефтеносные пласты техасских нефтяных месторождений могут быть достигнуты на меньшей глубине вблизи цилиндрических границ соляных куполов. [16]
Цилиндрическая граница диэлектрического стержня или провода ( без идеализации проводника) линии Губо также может быть охарактеризована поверхностным импедансом. [17]
Пуассона) нужно знать функцию Грина G ( х, х), удовлетворяющую соответствующим граничным условиям. Часто эти условия задаются на координатных поверхностях какой-либо системы координат, в которой переменные разделяются, например на сферической или цилиндрической границе. [18]
Для вывода этих соотношений способом, аналогичным предложенному в § 1 и 2 данной главы, необходимо детальное решение довольно сложной задачи об отражении плоских волн от цилиндрической границы. [19]
Высокие частоты вращения снаряда в этих условиях приводят к тому, что на осевое движение промывочной жидкости накладывается вращательное движение. Поток приобретает спиральный характер: угол спирали тем меньше, чем выше частота вращения. При этом развиваются центробежные силы, активное воздействие которых ( при вращении внутренней цилиндрической границы) увеличивает гидродинамические потери давления, а консервативное ( при вращении внешней границы) - уменьшает их. [20]
Приведены основные системы координат, дано представление решений волновых уравнений в этих системах и изложены основные свойства специальных функций, входящих в решения. Рассмотрен метод разделения переменных и различные его обобщения посредством применения теорем сложения специальных функций. Получено представление решения волнового уравнения в виде ряда с разделенными переменными для цилиндра произвольного односвязного поперечного сечения, определяемого конформно отображающей функцией и для цилиндра многосвязного поперечного сечения. Изложен метод возмущения формы границы для тел с некруговыми цилиндрическими границами и тел, близких к сферическим. Для нестационарных задач изложен метод сведения их к интегральному уравнению Вольтерра после неполного разделения переменных. Дан краткий анализ других методов. [21]
Расчеты проведены при тех же условиях, которые принимались для линейного потока в отношении внутренней границы гс. Приводится решение для постоянного давления. Это решение дает изменение суммарного расхода во времени через цилиндрическую границу г гс при мгновенном изменении давления на этой границе, причем в дальнейшем это давление поддерживается неизменным. Приводится также решение для постоянного расхода. Это решение дает изменение давления во времени на границе гс при мгновенном изменении расхода через эту границу, причем в дальнейшем этот расход поддерживается неизменным. Кроме того, имеются также решения для ограниченного пласта и для случая, когда на внешней границе гк поддерживается начальное давление. Для того чтобы результаты расчетов можно было использовать независимо от размеров залежи и свойств жидкости и породы, они приведены к безразмерному виду. [22]
Напряженное и деформированное состояния, представляемые частным интегралом (80.8), требуют не только заданного распределения температуры, но также и определенных поверхностных нагрузок, которые могут быть вычислены посредством выражения (80.4) и условий равновесия на границе. Для полного решения задачи требуется лишь определить распределение дополнительных напряжений, обусловленных равными и прямо противоположными нагрузками на границе, что представляет собой задачу теории упругости при заданных нагрузках на границе. Тот факт, что тело нагрето, не играет роли до тех пор, пока упругие постоянные остаются неизменными. Интегралы типа (80.8) были использованы Борхард - том1) при общем анализе теории термоупругости и при решении некоторых частных задач в случае несимметричных распределений температуры в теле со сферическими или цилиндрическими границами. [23]
В главах 7 - 9 развита теория и рассмотрено большое количество конкретных случаев дифракции волн в многосвязных телах с круговыми цилиндрическими и сферическими границами раздела. Исследованы задачи для двух полостей и бесконечного ряда полостей, двух включений и бесконечного ряда включений из другого материала. Определена динамическая напряженность эксцентричного цилиндра и эксцентричной сферы. Выяснены специфические особенности дифракционных полей, вызванных взаимодействием отражающих поверхностей для многосвязных тел периодической и непериодической структур. Существенное внимание уделено выявлению аномалий Вуда для упругого тела со сферическими и круговыми цилиндрическими границами. Исследованы дифракционные поля и напряженное состояние полупространства с круговыми и эллиптическими цилиндрическими и сферическими полостями. Рассмотрены задачи дифракции волн сдвига на круговых цилиндрах в четвертьпростран-стве и в слое. Приведено большое число числовых результатов, характеризующих особенности дифракционных полей в многосвязных телах. [24]