Границы - применимость - уравнение
Cтраница 1
Границы применимости уравнений Максвелла определяются тем, что временные и пространственные масштабы изменений векторов поля должны быть велики по сравнению с межатомными расстояниями и периодом атомных процессов. Теория Максвелла является макроскопической теорией электродинамики и электромагнитной теорией света. [1]
Определены границы применимости уравнения ( 1), величина поверхности контакта фаз в пенном слое, возникающем на провальных дырчатых тарелках, и распределение концентраций в газе и жидкости по высоте колонны с провальными тарелками. [2]
Разумеется, границы применимости уравнения ( 4 - 23) при таком элементарном подходе к вопросу остаются скрытыми. Вот почему этот простой вывод уравнения не рекомендуется. [3]
Разумеется, границы применимости уравнения ( 4 - 9) при таком элементарном подходе к вопросу остаются скрытыми. Поэтому прибегать к указанному простому обобщению уравнения, относящегося к твердому телу, не рекомендуется. [4]
Знание этой величины позволяет определить границы применимости уравнения ( IV-23), которое дает максимально возможную высоту единицы переноса для полностью стабилизированного потока. [5]
На примере развития учения о газах мы знаем границы применимости уравнения Менделеева-Клапейрона. Все реальные газы по мере уплотнения обнаруживают возрастающие отклонения от идеальности. При сближении молекул газа начинают проявляться молекулярные силы. При дальнейшем повышении плотности или при повышении температуры начинают сказываться собственные объемы молекул. Этот фактор ведет к повышению внешнего давления. [6]
Критериальное уравнение ( 8) необходимо привести к расчетному виду путем обработки опытных данных, установив при этом границы применимости уравнения. [7]
Таким образом, для инертных, или благородных газов уравнение Клапейрона - Менделеева применимо при комнатной температуре, для паров многих органических веществ - при температуре выше 500 К, для паров металлов - при более высокой температуре. Разумеется, что приведенные выше границы применимости уравнения состояния идеальных газов имеют качественный характер и, следовательно, допустимы отклонения. [8]
Таким образом, для так называемых благородных газов уравнение Клапейрона - Менделеева применимо при комнатной температуре, для паров многих органических веществ - при температурах выше 500 К, для паров металлов - при более высоких температурах. Разумеется, что приведенные выше границы применимости уравнения состояния идеальных газов носят качественный характер и, следовательно, допустимы отклонения. [9]
 |
Иллюстраций 11. Библ. 36 назв. [10] |
На основе суперпозиционного приближения построена теория как плотной, так и диффузной части двойного электрического слоя. Рассмотрено влияние собственного объема ионов и парных корреляций на структуру диффузий части двойного слоя и определены границы применимости уравнения Пуассона - Больцмана. Получена изотерма специфической адсорбции в плотной части двойного слоя. Проведено детальное сопоставление этой изотермы с экспериментом. [11]
 |
Иллюстраций 11. Библ. 36 назв. [12] |
На основе суперпозициоиного приближения построена теория как плотной, так и диффузной части двойного электрического слоя. Рассмотрено влияние собственного объема ионов и парных корреляций на структуру диффузий части двойного слоя и определены границы применимости уравнения Пуассона - Больцмана. Получена изотерма специфической адсорбции в плотной части двойного слоя. Проведено детальное сопоставление этой изотермы с экспериментом. [13]
 |
Иллюстраций 11. Библ. 36 назв. [14] |
На основе суперпозиционного приближения построена теория как плотной, так и диффузной части двойного электрического слоя. Рассмотрено влияние собственного объема ионов и парных корреляций на структуру диффузий части двойного слоя и определены границы применимости уравнения Пуассона - Больцмана. Получена изотерма специфической адсорбции в плотной части двойного слоя. Проведено детальное сопоставление этой изотермы с экспериментом. [15]
Страницы: 1 2