Cтраница 2
В массивных ферромагнитных образцах реализуются, как известно, доменные границы Блоха. В тонких же пленках был обнаружен новый тип доменных границ - границы Нееля, а также границы смешанного блоховско-неелевского типа. [16]
В реальной пластинке ВаТЮ3 чаще, однако, представлены УСР-ныс доменные границы, да к тому же, как правило, с преобладанием одной компоненты над другой. Такова, например, реальная доменная структура, приведенная на рис. 25, полученном при оптических наблюдениях в поляризованном свете. Пластинки с направлением РСП, лежащим в их плоскости, называют а-доу. Пластинки с направлением РСП, перпендикулярным их плоскости, называют с-домен-ными. Часто часть доменов, занимающих меньшую площадь в а-доменном кристалле, имеет клинообразную форму. [17]
К доменным границам, перпендикулярным таким плоскостям ( табл. 5.2), относятся 180 -ные доменные границы как первой, так и второй групп. Если падающая на доменную границу поперечная волна будет связана с Et ф 0 или Dn ф 0, то она будет испытывать отражение и преломление на доменной границе, причем трансформации в другую моду не происходит, но возникают неоднородные электростатические волны, распространяющиеся вдоль доменной границы. [18]
Как видно из результатов главы 2, кроме некоторого интервала вблизи точки Кюри Тс, доменные границы в сегнетоэлектриках везде остаются узкими с шириной всего в нескольких постоянных элементарной ячейки. Очевидно, что для таких границ использование результатов континуального рассмотрения, где сама функциональная зависимость ( например, зависимость (1.27) или (1.26) главы 2), описывающая изменение вектора поляризации в границе, может в пределе просто попасть на межатомный промежуток, для серьезных численных оценок неприемлемо. В этом случае необходимо микроскопическое рассмотрение, опирающееся на детали конкретной структуры и особенности взаимодействий в том или ином материале. [19]
Предложен метод для нахождения энергетического спектра электронов проводимости в ферромагнитных металлах, содержащих в себе доменные границы. [20]
Даже если в отсутствие внешнего магнитного ноля частица обнаруживает одиодомегшые свойства, при наложении магнитного поля в neii могу г образоваться доменные границы. [21]
С другой стороны, если кристаллические зерна ферритов представляют собой чрезвычайно малые частицы, размеры которых меньше ширины доменной границы, то доменные границы уже не могут проходить внутри этих частиц, вследствие чего намагничивание протекает путем вращения векторов намагниченности. [22]
Му ( q) o вычисляется только с гамильтонианом электронной спин-системы, то формула (9.10) дает энергию, поглощаемую самой этой системой, включая и доменные границы. Если же указанную функцию вычислять с гамильтонианом, учитывающим еще и сверхтонкое взаимодействие, то в (9.10) можно выделить магнитно-ядерный вклад, пропорциональный резонансной восприимчивости какого-либо ядра ( см. гл. Сама же функция Грина 2 у ( q) 3 My ( q) как функция частоты со имеет полюса двух типов: вблизи частот собственных колебаний электронной подсистемы и благодаря наличию сверхтонкого взаимодействия - вблизи частоты ЯМР. [23]
Таким образом, практически для всех п 2 для обоих типов граничных конфигураций здесь Zn - Z и, значит, во всем указанном температурном интервале доменные границы в этих кристаллах являются узкими. [24]
У некоторых магнитномягких ферритов ( в частности, марганец-цинковых, содержащих в своем составе двухвалентные ионы железа и имеющих включения, примеси и другие дефекты решетки) под влиянием намагничивающего и размагничивающего полей доменные границы перемещаются, проходя через участки с меньшим количеством дефектов. [25]
Часто в области кристалла, имеющей одно из ориентационных состояний, могут существовать тонкие клинообразные домены двух других состояний, образованных как 60 -ными, так и 120 -ными стенками, Иногда в кристаллах РЬз ( Р04) 2 встречаются зигзагообразные доменные границы, которые можно представить как совокупность 60 -или 120 -ных клиньев и которые обычно возникают при наличии локализованных неоднородных механических напряжений. [26]
По оценкам, например, для Fe Aw 108 - г 109 с 1, s 105 см / с и длина волны ультразвука X 2irq - 1 оказьюается порядка 10 - 3 - 1СГ4 см, что больше толщины ДГ да 10 - 5 - г - 10 - 6 см. Однако чем менее анизотропен материал, т.е. чем меньше Ж1а, тем толще доменные границы, и длина звуковой волны может оказаться сравнимой с толщиной ДГ. [27]
По мере повышения температуры доменная картина заметно изменяется - расширяются отдельные полосы и образовываются группы доменов ( рис. 1, б, и в), имеющие противоположную намагниченность. При этом доменные границы разрыхляются, становятся бугристыми, и контрастность доменной картины резко снижается, а при температуре 561 К становится едва различимой. [28]
Уместно также отметить работу [33], в которой рассчитан магнонный спектр ферромагнетика с периодической доменной структурой, когда рассматривались только длинноволновые магноны, для которых можно пренебречь влиянием обменных взаимодействий. Кроме того, доменные границы считались жестко закрепленными, и, естественно, ветвь внутригранич-ных возбуждений, связанная с трансляциями ДГ, выпала из рассмотрения. В рамках этих приближений было показано, что с доменными границами могут быть связаны еще две ветви магнонов, являющиеся аналогом приповерхностных колебаний на границе раздела различных сред. Как и для внутриграничных магнонов ( или wмагнонов) их волновой вектор имеет компоненты, только параллельные плоскости доменной границы. [29]
В поликристаллах существенна лишь проекция внешнего радиочастотного поля на направление электронной намагниченности в домене. В результате на разные доменные границы действует различное переменное поле. [30]