Cтраница 4
Действительно, выше было отмечено, что размагничивающее поле ограничивает размер домена. По мере увеличения напряженности внешнего поля все в большей степени нейтрализуется действие размагничивающего поля доменов, вектор Js которых составляет с Н наименьший угол. Под действием обменных сил к ним начинают пристраиваться магнитные моменты стенок и доменов с менее благоприятной ориентацией векторов намагниченности. Доменные границы смещаются, объемы доменов с благоприятной ориентацией Js растут за счет менее выгодно ориентированных доменов. [46]
Этот принцип реализован на практике во многрх высококачественных высококоэрцитивных материалах. Правда, при переходе от одной однодоменной частицы к их большому количеству приходится учитывать магнитостатиче-ское взаимодействие частиц друг с друго. При этом доменные границы проходят по прослойкам немагнитной фазы, граница зерен и дефектам кристаллической решетки, а перемагничивание осуществляется путем смещения этих границ. [47]
Следует заметить, что для создания стабильного магнитного состояния вместо постоянного поля с равным успехом может быть использовано переменное поле. Даже в области температур, в которой среднее значение временной постоянной процесса стабилизации несколько меньше периода намагничивающего поля, возникает прямоугольная петля гистерезиса без предварительной обработки образца магнитным полем [ Ю ]) На другую возможность возникновения прямоугольной петли гистерезиса в переменном поле обратили внимание Поулз и Брезе Ван Грепоу [01] ( см. стр. Если амплитуда намппшппгающото ноля достигает лишь такой величины. Такие стабилизированные доменные границы не могут смещаться при обращении направления поля, что п обусловливает прямоугольную форму петли гистерезиса. [48]
При изменении намагниченности материала доменные границы смещаются. Если намагниченность доменов совпадает с направлением внешнего поля или близка к нему, домены растут, если яге их намагниченность сильно отличается от направления внешнего поля - сокращаются в размерах. Движению доменных границ препятствуют границы зерен, включения, дислокации и др. дефекты решетки. С повышением т-ры доменные границы расширяются и вблизи Кюри точки исчезают. [49]
Обычно сегнетоэлектрики не являются однородно поляризованными, а состоят из доменов - областей с различными направлениями поляризации. В результате суммарный электрический дипольный момент образца практически отсутствует. Зависимость поляризации от напряженности электрического поля нелинейна и имеет вид петли гистерезиса. В реальных кристаллах доменные границы обычно закреплены на дефектах, и необходимы сильные электрические поля для их перемещения по образцу. В сильном поле образец становится однодоменным и после выключения поля в течение длительного времени остается поляризованным. Резкое изменение поляризации образца под действием электрического поля за счет смещения доменных границ обусловливает большую величину диэлектрической проницаемости многодоменного образца. [50]
Предположим, что имеется размагниченный образец. Такому состоянию соответствует некоторая доменная структура, характеризуемая определенным пространственным расположением доменов и доменных границ. Если предпосылки для возникновения наведенной анизотропии выполнены, то благодаря образованию локального упорядочения доменная структура оказывается стабилизированной. В общем случае стабилизация затрагивает как сами домены, так и доменные границы. Как мы увидим, оба явления могут оказать влияние на процессы намагничивания в образце. [51]