Диффузия - тепловой нейтрон
Cтраница 1
Диффузия тепловых нейтронов характеризуется диффузионной длиной Ld и средним временем жизни т теплового нейтрона. Диффузионная длина равна среднему расстоянию между точками, где нейтрон стал тепловым и где он был поглощен ядром атома. Величина Ld в зависимости от водородосодержания пород изменяется от 2 - 3 см для воды, нефти и высокопористых водонасыщенных пород до 10 - 12 см для плотных малопористых пород. Величина т зависит от способности среды поглощать тепловые нейтроны, определяемой количеством и сечением захвата ядер. [1]
При диффузии тепловых нейтронов происходит, во-первых, переток их из области с большей плотностью тепловых нейтронов в область с меньшей плотностью, благодаря чему плотность тепловых нейтронов стремится выравняться в пространстве, во-вторых - поглощение тепловых нейтронов ядрами атомов окружающей среды. [2]
О - - коэффициент диффузии тепловых нейтронов, тс - время их жизни по отношению к захвату и q - плотность источников тепловых нейгронов. [3]
Подсчитать время жизни и длину диффузии тепловых нейтронов в графите, если альбедо равно 0 93, а наиболее вероятная скорость тепловых нейтронов 2 2 105 см / сек. [4]
Следующая за замедлением фаза движения нейтронов называется диффузией тепловых нейтронов. При диффузии тепловой нейтрон движется в среде без изменения своей средней энергии, пока не будет поглощен ядром одного из атомов среды. [5]
Параметры D2 и S 2) представляют собой коэффициент диффузии тепловых нейтронов и сечение поглощения для тепловых нейтронов в активной зоне соответственно. Источник в уравнении для тепловых нейтронов ( 8.141 6) взят равным числу нейтронов, замедляющихся из быстрой группы, за вычетом количества потерянных нейтронов из-за поглощения в процессе замедления. Положим, что рс - доля нейтронов быстрой группы, достигающих тепловых энергий ( в активной зоне) в процессе замедления, и предположим, что рс определяется вероятностью нейтрону избежать резонансного захвата в активной зоне. Следует заметить, что такой выбор несколько произволен, поскольку сечение 2д пока еще не определено. Таким образом, примем это определение как удобное и оставим за собой возможность для подходящего определения величины SjJ при конкретизации слагаемого / S cpj, дающего источники тепловых нейтронов. [6]
Уравнение (8.70) строго справедливо ( в пределах ограничений теории диффузии тепловых нейтронов), если выбрано правильно ядро для рассматриваемой системы. В общем G ( г; г) зависит от поперечных сечений реакторных материалов при больших энергиях и геометрии среды. [7]
 |
Выедание потока как функция энергии нейтронов. [8] |
Пусть имеется бесконечная плоская гетерогенная система типа, показанного на рис. 10.3. Раньше мы рассмотрели диффузию тепловых нейтронов в этой системе в предположении однородного источника тепловых нейтронов в замедлителе; теперь рассмотрим замедление нейтронов. [9]
Предположим что вместо закона Гаусса для описания процесса замедления мы применим диффузионные формулы, аналогичные формулам диффузии тепловых нейтронов. Тогда диффузионная задача даст для случая точечного источника решение в виде экспоненты определенного типа, применимое к замедлению в водрродсо-держащих веществах. [10]
В ИННК определяют диффузионные параметры среды: т - время жизни тепловых нейтронов и D - коэффициент диффузии тепловых нейтронов. [11]
Примем для водород-содержащих центров ( маленькие сферы или кубики, погруженныев урановую массу) размер, промежуточный между длиной диффузии теплового нейтрона до его захвата водородом и свободным пробегом нейтрона с энергией, соответствующей резонансной области урана. При этих условиях нейтроны, достигающие этой энергетической области, будут чаще сталкиваться с водородными ядрами и реже с урановыми, чем в гомогенной среде. После нескольких столкновений нейтроны достигнут энергии, которая будет ниже опасной области. [12]
Для того чтобы рассчитать размеры реактора, необходимо определить значения двух диффузионных длин L и Lp где L - средняя длина диффузии тепловых нейтронов, a L / - средняя длина замедления быстрых нейтронов. Согласно теории, изложенной в гл. [13]
ТВЭЛ в начальный момент переходного процесса; / о - модифицированная функция Бесселя первого рода нулевого порядка; к - величина, обратная длине диффузии тепловых нейтронов; v - реактивность реактора; р - доля запаздывающих нейтронов; о - среднее время жизни нейтронов. [14]
 |
Плоский реактор с бесконечным отражателем. [15] |
Страницы: 1 2 3