Диффузия - тепловой нейтрон
Cтраница 2
Использование аналитического метода для рассмотрения процессов замедления и диффузии нейтронов в системах с отражателем затруднительно даже в случае чисто теплового реактора, для которого характерна в основном диффузия тепловых нейтронов. [16]
Перенос излучения в частотах спектральных линий обладает рядом особенностей, существенно отличающих эти проблемы от классических задач о монохроматическом рассеянии и эквивалентных им в математическом отношении проблем диффузии тепловых нейтронов. [17]
С помощью плутоний-бериллиевого источника нейтронов установили, что спектр второго импульса совпадает со спектром у-лучей от захвата нейтронов кадмием, а сдвиг второго импульса относительно первого равен времени замедления и диффузии тепловых нейтронов до захвата в кадмии. [18]
Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия; ядерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики ( рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра; ядерные реакции под действием различных заряженных частиц ( протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием - у-квантов; реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [19]
Если в (5.42) или (5.43) подставить М2 вместо L2, то во всех формулах, выражающих критические размеры, мы должны будем заменить L на М, а в остальном рассуждать так, как будто имела местб только одна диффузия тепловых нейтронов. [20]
При импульсном режиме работы нейтронного источника процессы замедления и диффузии нейтронов могут быть разделены во времени. Диффузия тепловых нейтронов происходит в интервале времени 102 - 104 мкс. [21]
 |
Определение длины диффузии. [22] |
Длину диффузии тепловых нейтронов для отдельных материалов можно определить экспериментально, измерив распределение потока по оси длинного прямоугольного параллелепипеда, на одном конце которого помещен источник тепловых ней-тронои. [23]
Нужно иметь р виду, что мощность поглощенной дезы в отдельных органах может оказаться более высокой, чем приведенная в табл. 2, например в костных тканях причиной такого повышения поглощенной дозы может быть большее содержание кальция. Кроме того, вследствие диффузии тепловых нейтронов действительные плотности потоков в ткани могут оказаться в 2 - 3 раза выше, чем плотность потока тепловых нейтронов, падающих на поверхность. [24]
Выше уже отмечалась роль упругого рассеяния при замедлении быстрых нейтронов, которое является одним из важнейших процессов, протекающих в ядерных реакторах. Своеобразным процессом упругого рассеяния является диффузия тепловых нейтронов. [25]
Следовательно, плотность тепловых нейтронов экспоненциально убывает с г. Такой экспоненциальный ход наблюдается всегда на опыте. Этот результат следует из теории диффузии тепловых нейтронов и не зависит от природы процесса замедления; он обусловлен тем, что большинство нейтронов замедляется на расстояниях меньших, чем расстояние, на котором мы производим измерения. [26]
Здесь будут рассмотрены только некоторые явления, имеющие прямое отношение к собственно ядерной физике. Это - элементы теории замедления быстрых нейтронов и диффузии тепловых нейтронов, взаимодействие с ядрами медленных нейтронов и бо-ровская теория ядерных реакций, методы нейтронной спектроскопии, рассеяние быстрых нейтронов ( применительно к определению радиусов ядер) и, наконец, физика деления ядер. [27]
Нейтрон-нейтронный каротаж основан на использовании закономерностей взаимодействия быстрых нейтронов внешнего источника с исследуемой горной породой. Основными процессами этого взаимодействия являются: а) упругое рассеяние на ядрах, сопровождающееся потерей энергии вплоть до величин, соответствующих состоянию теплового равновесия нейтронов с окружающей средой; б) поглощение нейтронов, сопровождающееся излучением гамма-квантов, заряженных элементарных частиц или вторичных нейтронов; в) диффузия тепловых нейтронов. [28]
В конце концов нейтроны больше не смогут передавать энергию ядрам замедлителя и придут в тепловое равновесие с ними. При температуре тяжелой воды около 20 С максвелловское распределение тепловых нейтронов имеет наиболее вероятную и среднюю скорости 2200 и 2500 м в секунду соответственно. Рассмотрим некоторые детали теории диффузии тепловых нейтронов в тяжелой воде. [29]
Первая из них - определение длины диффузии тепловых нейтронов в данном материале при условии, что известно распределение потока тепловых нейтронов в блоке этого материала. В § 5.5 6 эта задача уже была решена для более простого случая, причем предполагалось, что источник нейтронов тепловой. Эта задача представляет интерес для случаев, когда нет возможности использовать непосредственно тепловые колонны и в эксперименте приходится пользоваться источником быстрых нейтронов. [30]
Страницы: 1 2 3