Cтраница 2
С хронологической точки зрения первая группа уравнений была получена, начиная с 1943 г., в большинстве случаев на основе результатов кипения с недогревом. [16]
Для тяжелых фотонов потенциалы входят явно в первую группу уравнений, и поэтому уравнения для векторных мезонов не обладают инвариантностью относительно калибровочных преобразовании мезониых потенциалов. [17]
При наличии среды, очевидно, изменится лишь первая группа уравнений Максвелла, содержащая плотности связанных зарядов и токов. Поэтому нам следует записать в ковариантной форме только уравнения связи между поляризованностью Р и намагниченностью М, с одной стороны, и плотностями связанных зарядов рсвяз и токов c другой. [18]
При наличии среды, очевидно, изменится лишь первая группа уравнений Максвелла, содержащая плотности связанных зарядов и токов. Поэтому нам следует записать в ковариантной форме только уравнения связи между поляризованностью Р и намагниченностью М, с одной стороны, и плотностями связанных зарядов рсвяз и токов ] связ-с другой. [19]
Эти уравнения с точностью до выбора единиц совпадают с первой группой уравнений Максвелла. [20]
Мы видим, что уравнения распадаются на две группы: первая группа уравнений (13.10.2) описывает движение центра тяжести G, вторая группа (13.10.3) - изменение ориентации тела. Этот факт составляет содержание классической теоремы о независимости параллельных переносов и вращений. [21]
Результат раздела II первой главы является, таким образом, совершенно общим и вытекающим непосредственно из первой группы уравнений Гамильтона. [22]
Таково требование, налагаемое на производящую функцию Vr Выражения новых переменных Qs через старые qt, pit найденные из первой группы уравнений ( 6), должны быть подставлены во вторую группу этих уравнений. [23]
Уравнения ( 32) - ( 34а) сводятся к уравнениям ( 36) - ( 38), если фигурирующие в первой группе уравнений члены с dr / dt пренебрежимо малы в сравнении с потоками массы. [24]
В дополнение предположим, что диссипативные процессы представлены вязкими членами rj ( 92v7 / cbc2), где г / const 0, причем в левой части первой группы уравнений (7.6.1) они входят со знаком минус. [25]
Следовательно, если данные Коши удовлетворяют (51.6) и (51.7), то они удовлетворяют им и в окрестности 5 и эти уравнения служат только для определения данных Коши, в то время как первая группа уравнений поля (51.5) служит для определения изменения потенциалов во времени. [26]
Следовательно, если данные Коши удовлетворяют (39.6) и (39.7), то они удовлетворяют им и в окрестности S и эти уравнения служат только для определения данных Коши, в то время как первая группа уравнений поля (39.5) служит для определения изменения потенциалов во времени. [27]
С учетом вышеупомянутых ограничений приведем перечень уравнений / Первая группа уравнений теплообмена подобна уравнениям Мартинелли для перепада давления. [28]
Максвелла для электромагнитного поля в вакууме при наличии заданных зарядов и токов. Уравнения, содержащие источники р и j, обычно называют первой группой уравнений Максвелла, а уравнения, не содержащие р и j, - второй группой. [29]
Однако между этими двумя группами дифференциальных уравнений имеется принципиальная разница. Если из второй системы уравнений путем интегрирования их можно найти значение у, так как при заданной нагрузке q величины Q и М известны, то из первой группы уравнений (30.31) величину б найти нельзя, так как при заданной внешней нагрузке величина тш сама неизвестна. [30]