Cтраница 1
Калибровочная группа действует на поле Д ( х) при помощи тех же формул, что и без полей материи. [1]
Конечная калибровочная группа в d 4 получается в результате спонтанного нарушения G за счет ненулевых вакуумных ожиданий хиггсовских скалярных полей. [2]
Калибровочную группу Ли G будем считать простой. [3]
Найти калибровочную группу С редуцированной теории и, вычислив потенциал скалярных полей, построить действие редуцированной теории. [4]
Хотя рассматриваемые калибровочные группы были строго абе-левыми, они оказались более богатыми, чем калибровочная абелева группа классической электродинамики: общий случай соответствует 45-параметрической абелевой калибровочной группе. [5]
В случае калибровочной группы [ 7 ( 1) вектор-потенциалы Ац - это антиэрмитовы операторы в квантовой механике. [6]
Генераторы Xi калибровочной группы G удовлетворяют алгебре [ Xk, Xi ] ifkimXm, где структурные константы / Wm вещественны и полностью антисимметричны. [7]
Потребность в 45-параметрической абелевой калибровочной группе для динамики дефектов в отличие от 4-парамет-рической группы для электродинамики оказывается оправданной полученным выше соответствием между различными теориями ввиду того, что для динамики дефектов требуются три совместно действующих поля Ev и В и четыре поля Н и D, причем электродинамика обычно имеет дело с заданными формами f и S, в то время как динамика дефектов требует, чтобы соответствующие величины и и получались из образующих соотношений. [8]
Например, пусть калибровочная группа Q 517 ( 2), а поля т з ( ж) реализуют фундаментальное представление этой группы. [9]
В общем случае произвольной простой калибровочной группы доказательство формулы ( 13.1 1) более сложное, и мы не будем на нем останавливаться. Тот факт, что интеграл в (13.11) является топологической характеристикой отображения 53 - G, виден из результата следующей задачи. [10]
В общем случае произвольной простой калибровочной группы доказательство формулы (13.24) более сложное, и мы не будем на нем останавливаться. [11]
В силу инвариантности относительно локальной калибровочной группы перепараметризаций интеграл (1.2) содержит бесконечный фактор, который должен быть устранен выбором калибровочного сечения в пространстве всех метрик. [12]
Это позволяет рассмотреть калибровочную группу как группу GL ( 3) и, как следствие, изменение структурных элементов в ходе деформации обусловливает возникновение источников дефектов. Применение принципа локальной калибровочной инвариантности позволяет построить новый лагранжиан, из которого получается замкнутая система уравнений относительно источников и полей дефектов. Необходимо отметить, что исходный и новый лагранжианы описывают два разных состояния системы и что принцип локальной калибровочной инвариантности - не способ перехода из одного состояния в другое, а способ описания нового состояния с дефектами, состоящий в локализации пространственной симметрии. [13]
Рассмотрим модель с калибровочной группой SU ( 3), фермионами в фундаментальном представлении и скалярным полем в присоединенном ( действительном октетном) представлении. [14]
Рассмотрим теорию с компактной полупростой калибровочной группой G. Пусть в теории имеется хиггсовское поле ( р, преобразующееся по некоторому, вообще говоря, приводимому, представлению Т ( /) группы G. [15]