Cтраница 1
Давление плазмы заметно падает лишь за время разлета - R / v - r, где R - характерный нач. [1]
Давление плазмы р 2nkT, где и - плотность заряженных частиц, так что нормальные ( напр. [2]
Если давление плазмы много меньше давления магнитного поля, то к неустойчивости приводят только конвективные, или перестановочные, возмущения [2, 3], соответствующие перестановке соседних силовых трубок без возмущения магнитного поля. Электрическое поле при таких возмущениях является безвихревым, причем его потенциал оказывается постоянным вдоль силовых линий. Поэтому если имеет место хороший электрический контакт с торцевыми электродами, то такие возмущения невозможны, и плазма с достаточно низким давлением будет устойчива. [3]
Возникающее термодинамическое давление плазмы достигает максимума 15 ТПа ( 5 ТПа без учета влияния магнитного поля на пучок) к моменту времени 6 не и затем спадает до 6 ТПа ( 4 ТПа) к концу импульса за счет гидродинамического разлета вещества и потерь на излучение. В результате разлета вещества ( в основном навстречу пучку со скоростью до 107 см / с и по радиусу со скоростью до 2 106 см / с) его плотность на оси изменяется в соответствии с рис. 4.10. При этом образуется канал пониженной плотности ( на оси плотность плазмы к моменту времени 10 не не превышает 2 8 г / см; а массовая толщина поглотителя снижается почти в 4 раза), который должен привести к образованию сквозного отверстия. В случае моделирования разлета плазмы без учета влияния магнитного поля на частицы пучка продольная скорость плазмы значительно меньше и уровни равной плотности вещества соответствуют плоской картине. [4]
Если продольное и поперечное давления плазмы гораздо больше магнитного давления Pj, Р В2 / л0 ( параметр ( Зм мал), приближение Чу, Гольдбергера и Лоу неприменимо, так как, вообще говоря, циклотронный радиус не является величиной малой по сравнению с расстояниями, на которых существенны пространственные градиенты, возникающие при изменениях давления. [5]
Обычно сначала давление плазмы слишком мало, чтобы противостоять внешнему магнитному давлению. Таким образом достигается желаемый результат - отжатие плазмы от ограничивающих ее стенок. Если бы сжатый плазменный столб был устойчив в течение достаточно длительного времени, то плазму можно было бы нагреть до очень высокой температуры, не повредив при этом стенок камеры. [6]
Если анизотропия давления плазмы невелика или ф-ции распределения частиц по продольным ( по отношению к магн. Развитие неустойчивости в этом случае происходит за счет перевода части энергии движения частиц вдоль магн. [7]
В этом случае давление плазмы не очень велико и ее можно удержать магнитной стенкой, помещая в сильное магнитное поле. Такой способ удержания основан на том, что в магнитном поле траектории заряженных частиц плазмы навиваются на силовые линии, благодаря чему подвижность этих частиц поперек магнитного поля резко ограничивается. При этом становится в принципе возможной и термоизоляция плазмы, поскольку коэфф. [8]
Во сколько раз отличается давление плазмы в установке Т-15 от давления в установке Т-10, если концентрации частиц в уетановках одинаковы. [9]
Приведенные выше формулы, связывающие давление плазмы с электродинамическими силами, справедливы лишь при условии, что плазма находится в состоянии равновесия. Возможно, однако, и такое положение, когда равновесие отсутствует. В качестве примера предположим, что вдоль цилиндрического столба холодной плазмы низкого давления пропускается ток, очень быстро нарастающий во времени. Сила взаимодействия тока с его собственным магнитным полем направлена к оси плазменного столба и стремится сжать столб. Этот эффект можно рассматривать также на основе известного правила элементарной физики, согласно которому параллельные токи притягиваются, и поэтому любой проводник с током стремится сжаться. [10]
В § 10.1 выводится тензор давления плазмы в приближении Чу, Гольдбергера и Лоу. В § 10.2 с помощью некоторых преобразований, связанных с подстановкой этого тензора в уравнение импульса, поперечный электрический ток выражается через дрейфовую скорость, ускорение и градиенты давления и магнитного поля. [11]
Оказывается, однако, что величина давления плазмы ограничена сверху при заданных величинах тороидального магнитного поля и тока в плазме. Первое ограничение возникает просто из-за условия равновесия. [12]
Это означает, что вдоль силовых линий поля давление плазмы постоянно. Оно должно быть постоянно также и вдоль линий тока. [13]
В такой ударной волне давление излучения намного превышает давление плазмы. Падающие на звезду электроны тормозятся силой давления излучения, обусловленной томсоновским рассеянием излучения, идущего снизу. Одновременно останавливаются связанные с электронами электростатич. Часть жестких фотонов уходит к наблюдателю, а часть попадает в плотные слои атмосферы ( нейтронной звезды), нагревая ее, В этих слоях вследствие тормозного излучения рождаются многочисл, мягкие фотоны, к-рые, испытывая томсоновское рассеяние на падающих электронах, тормозят падающее вещество. [14]
Условия испарения в луче лазера очень жесткие: давление расширяющейся плазмы достигает примерно 109 Па, а температура на поверхности - нескольких тысяч градусов. Переход из конденсированной фазы в газовую происходит лишь с частичным разрушением связей и с сохранением структуры ближнего порядка конденсированной фазы, что позволяет в дополнение к сведениям о химической природе частиц пара получить информацию об их структуре. [15]