Давление - плазма
Cтраница 3
Правда, наличие тока / приводит к некоторому удлинению силовых линий вблизи оси ловушки, и поэтому продольное давление плазмы будет стремиться вытолкнуть к оси трубку с плазмой. Но если продольное давление меньше поперечного, то эффект от удлинения силовых линий будет мал, и такая плазма будет устойчива в заштрихованной области, так как на нее будет действовать возвращающая диамагнитная сила. [31]
Для простоты предположим, что столкновения вообще отсутствуют, но не будем накладывать никаких ограничений на величину давления плазмы по сравнению с магнитным давлением. [32]
Кроме этого, лар-моровские радиусы электронов и ионов предполагаются малыми по сравнению с характерным пространственным масштабом изменения давления плазмы. Это последнее условие также есть результат допущения о близости к термодинамическому равновесию: только при его выполнении неравновесность, связанная с протеканием электрического тока, не очень сильно искажает максвелловское распределение. [33]
При рассмотрении нелинейной задачи основное внимание уделяется более простому случаю разряда в сильном продольном магнитном поле, когда давление плазмы значительно меньше давления магнитного поля. Если пренебречь непотенциальностью колебаний, то остается только две неустойчивости - дрейфовая и токово-конвектив-ная. В работе показано, что токово-конвективная неустойчивость приводит к развитию большого числа конвекционных ячеек, в которых тепло переносится конвекцией. При очень сильном магнитном поле конвекционные ячейки перекрываются между собой, и макроскопические потоки тепла и частиц могут значительно превосходить классические потоки, определяемые парными столкновениями. При увеличении давления плазмы конвекционные ячейки перестают перекрываться, и макроскопический эффект от токово-конвективной неустойчивости становится малым. При еще большем давлении плазмы неустойчивые колебания становятся непотенциальными и сопровождаются искривлением силовых линий, вследствие которого происходит перестройка магнитных поверхностей. [34]
 |
Соотношение давлений, обеспечивающих движение жидкости в капиллярах, межклеточном пространстве и лимфатических сосудах. [35] |
Таким образом, гидростатическое давление в капилляре способствует выходу воды из кровяного русла в тканевую жидкость, а онкотическое давление плазмы крови задерживает выход воды. [36]
 |
Размещение магнитных зондов. [37] |
Идея диамагнитных измерений основана на использовании эффекта уменьшения потока 6Ф продольного поля через сечение плазменного витка при нарастании давления плазмы. Существуют приемы, с помощью которых эти трудности обходятся, но мы не будем останавливаться на этом вопросе. Количественные соотношения основаны на использовании уравнений равновесия плазменного витка по малому радиусу ( см. § 31) и будут выписаны ниже. [38]
В случае плазмы, помещенной в магнитном поле, именно эта объемная сила взаимодействия между / и Я уравновешивает давление плазмы. Для равновесия необходимо, чтобы электродинамическая сила была равна по величине и противоположна по направлению силе, действующей на граничной слой из-за перепада давлений. Как уже было выяснено в гл. [39]
Поскольку действие сил магнитного поля приводит к адиабатическому сжатию плазмы, то возникает разогрев ее, причем соответственно возрастает и давление плазмы. [40]
Как известно, винтовая неустойчивость мало чувствительна к величине давления плазмы ( поскольку ее причина - продольный ток, а не давление плазмы) и к тороидальному искривлению шнура. [41]
СР - константа равновесия реакции ионизации атома урана; / С - постоянная Больцмана; Т и Р - абсолютная температура и давление плазмы. [42]
Такое решение можно интерпретировать как равновесие плазмы внутри камеры, стенки которой совпадают с поверхностью ф - 4тфо / о, где давление плазмы обращается в нуль. [43]
Если решетка достаточно густая, то она жестко определяет собой границу плазмы при условии, что давление магнитного поля снаружи от решетки больше давления плазмы. Действительно, магнитное поле не может глубоко провисать сквозь густую решетку. Поэтому если граница плазмы заметно отодвинется от решетки внутрь, магнитное поле на ней резко уменьшится. Если же плазма выйдет наружу, то ток со стержней перейдет на плазму, и она примет на себя полное магнитное давление, большее, чем давление плазмы. В результате установится некоторое равновесное и устойчивое положение границы плазмы, которое, грубо говоря, совпадает с поверхностью решетки. При этом часть магнитного давления воспринимается стержнями, и устойчивость достигается за счет некоторого проигрыша в величине магнитного поля, уравновешивающего плазму. [44]
На симпозиуме в Стокгольме в 1956 г. Свит ( Sweet, 1958a) подчеркнул, что условия вдали от Х - точки, а также давление плазмы могут играть существенную роль в формировании токового слоя. Он рассмотрел в качестве модели солнечной вспышки магнитное поле с Х - точкой, создаваемое источниками на фотосфере. Поле уплощается, а магнитогидростатическое равновесие требует, чтобы давление плазмы внутри столкновительного, или токового, слоя, было таким же, как внешнее магнитное давление. Избыточное давление выдавливает плазму по краям токового слоя так же, как выдавливается жидкость между сближающимися пластинами. Слушая доклад Свита, Паркер понял, как смоделировать этот процесс в рамках МГД, и вечером того же дня зашел к нему, чтобы обсудить детали. Позднее Паркер ( Parker, 1963) ввел также термин аннигиляция магнитных полей и дал подробное описание механизма. Он смоделировал внутреннее поперечное строение токового слоя и мимоходом высказал смелую мысль, что было бы полезно проинтегрировать точные уравнения с помощью компьютера. Для корректного решения этой задачи потребовалось почти тридцать лет, и она все еще не решена полностью. [45]
Страницы: 1 2 3 4