Ls-связь

Cтраница 3

Энергия электронов в кристаллическом поле больше, чем энергия их отталкивания, ответственная за LS-связь. [31]

Мы будем называть любую систему состояний, в которой L2 и S2 диаго-нальны, схемой LS-связи. [32]

Отсюда следует, что взаимодействие (7.45) исчезает для заполненных электронных оболочек, а также в случае LS-связи - для оболочек, заполненных наполовину. В частности, оно исчезает и для единственного s - электрона, для которого, однако, следует принять во внимание вклад, обусловленный электронной намагниченностью внутри ядра. Для учета этого эффекта проще всего считать, что ядерный момент обусловлен элементарным витком с током, помещенным в намагниченную среду с плотностью М0 спиновой намагниченности на ядре. [33]

Приближение Расселя - Саундерса, в котором L2 и S2 являются интегралами движения, носит название схемы LS-связи. Эта схема связи является основой качественного описания со-стоящш атома, получившего название векторной модели атома. В этой модели орбитальные моменты отдельных электронов рассматриваются независимо от спиновых, моментов. Полный момент атома образуется путем векторного сложения суммарного орбитального L и суммарного спинового S моментов. [34]

Если электростатическое взаимодействие электронов U и спин-орбитальное взаимодействие W одного порядка величины, то неприменимо ни приближение LS-связи, ни приближение уу-связи. О подобных случаях говорят как о связи промежуточного типа, или просто о промежуточной связи. Качественную картину расположения уровней при связи промежуточного типа можно получить, сопоставляя схемы уровней двух предельных случаев LS - и / / - связей. [35]

Приближение Расселя - Саундерса, в котором L2 и S2 являются интегралами движения, носит название схемы LS-связи. Эта схема связи является основой качественного описания состояний атома, получившего название векторной модели атома. В этой модели орбитальные моменты отдельных электронов рассматриваются независимо от спиновых моментов. Полный момент атома образуется путем векторного сложения суммарного орбитального L и суммарного спинового S моментов. [36]

Сдвиг энергии для изоспина / 1, даваемый формулой (7.9.33), существенно отличается от результата (7.9.13) с LS-связью. В отличие от этого сдвиг энергии для / 0 имеет общую форму перевернутого U ( с большими сдвигами как для J 1, так и для J 2j) и, следовательно, качественно ведет себя подобно обсуждавшемуся выше результату с Z-5 - связью. [37]

В теории атомов применяются след, схемы сложения моментов: 1) связь Расселла - Саун-дер с а ( LS-связь), в к-рой сначала складываются орбитальные и спиновые моменты отд. [38]

Таким образом, в ядре имеет место / / - связь, в отличие от обычного атома, где осуществляется LS-связь Рессела - Саундерса, когда вначале складываются все / ( Ц / г L) и s ( 2Х - - S), а затем уже находится / L-4 - S. Как известно, в случае атома спин-орбитальное взаимодействие непосредственно в уравнение Дирака не входит. Поскольку теория ядерных сил разработана совершенно недостаточно, спин-орбитальное взаимодействие нуклонов не может быть сколько-нибудь надежно вычислено. Более того, если в атоме водорода при заданном / уровни с более высоким значением / лежат выше, чем уровни с меньшим /, то в случае ядра уровни с более высокими / лежат ниже, а следовательно, они и должны заполняться в первую очередь. [39]

Расстояние между Рис 7 Группировка термами LS одной конфигурации значительно уровней, типичная для меньше, чем между одинаковыми термами LS-связи. [40]

В пределе очень сильного поля лигандов, когда расщепления уровней в кристаллическом поле велики по сравнению с расщеплениями за счет LS-связи, необходимо полученные формулы выразить в представлении одноэлектронных состояний. [41]

При большом эффективном заряде ядра энергия взаимодействия между lj и s / оказывается больше, поэтому наши предположения, сформулированные для случая LS-связи, уже не подходят для тяжелых элементов, особенно со многими валентными электронами. Другой предельный случай, называемый jj - связью, установлен, например, в спектрах многократно ионизованного атома свинца. [42]

Таким образом, относительные силы линий мультиплета, отвечающие термам jlj и у У, такие же, как и в случае LS-связи для мультиплета SL - SL при следующее соответствии: S - - j1, L - j, L - J, за исключением того случая, когда все у-полуцелые числа, а все L - целые. [43]

U ( V) с 5 / - конфигурацией ( см. табл. 7.7) при условии, что для U ( IV) принимается схема LS-связи. [44]

Мольный коэффициент эк. [45]

Страницы: 1 2 3 4