Равномерное внешнее давление

Cтраница 2

Рассмотрим цилиндрическую форму потери устойчивости цилиндрической оболочки под действием равномерного внешнего давления р и равномерно распределенной осевой силы. Ось х направлена по образующей цилиндра, ось у по касательной к направляющей. [16]

Рассмотрим изгиб и устойчивость однородных изотропных оболочек вращения под действием равномерного внешнего давления. [17]

Николаи справедлива для круглой трубы, находящейся в грунте под действием приложенного равномерного внешнего давления. [18]

Рассмотрены аналитические решения только трех основных задач устойчивости оболочки: при равномерном внешнем давлении, равномерном осевом сжатии и кручении. [19]

По схеме рис. 2.1 а теряет устойчивость круговая цилиндрическая оболочка при равномерном внешнем давлении, по схеме рис. 2.16 - круговая цилиндрическая оболочка при осевом сжатии, по рис. 2.1 в про-щелкивает выпуклая пологая оболочка под действием нормальной нагрузки. [20]

В задаче об устойчивости круговой цилиндрической оболочки с косым краем под действием равномерного внешнего давления наиболее длинная оболочка оказывается и наиболее слабой ( см. пример 7.1 на с. Как следует из формулы ( 10) и рис. 8.4, в случае конической оболочки при к 0 5 наиболее длинная образующая является наиболее слабой. [21]

Целью настоящей работы является получение возможно более простой формулы для критической величины равномерного внешнего давления при любом законе деформирования материала. [22]

Рассмотрим теперь осесимметричную задачу о колебаниях шара с эксцентрической полостью под действием равномерного внешнего давления Pcos otf. [23]

Таким образом, для изготовления цилиндрических оболочек средней длины, работающих под равномерным внешним давлением, может оказаться более целесообразной косая однозаходная намотка. Это объясняется тем, что косая однозаходная намотка оболочек средней длины создает такую анизотропию слоистого пластика, которая нарушает симметричный характер волнообразования и заставляет ее выпучиваться с образованием волн при более высоком давлении. Отсюда еще раз следует, что данный вывод справедлив только для не очень длинных оболочек. [24]

Таким образом, получено в замкнутой форме решение задачи о напряжениях, вызываемых равномерным внешним давлением рп р в эллипсоидальном днище, опертом на гладкое основание. [25]

Идеализированный упруго-пластический стержень. а схема. б диаграмма о-е.| Чисто упругий переход Ьт вертикального равновесия стойки к наклонному. [26]

Сказанное выше относительно цилиндрической оболочки в основном остается справедливым и для сферической оболочки под действием равномерного внешнего давления. Иногда сначала появляется несколько мелких вмятин, которые затем сливаются в одну большую. [27]

В настоящей работе методом Ритца в нелинейной постановке решается задача об устойчивости сферической оболочки при равномерном внешнем давлении. Для аппроксимации прогибов выбрана функция, которая позволяет варьировать не только стрелу прогиба и размеры вмятины, но и характер изогнутой поверхности. Эта функция удовлетворяет условиям жесткого защемления вмятины по контуру. Получены кривые равновесных состояний, которые отвечают различным типам волнообразования. [28]

Реализуем следующую программу термосилового на-гружения: основное температурное поле получает малое возмущение, после чего оболочка нагружается равномерным внешним давлением, меньшим критического при мгновенном упругом деформировании. Предполагаем, что приращение температуры не изменяет упругих и реологических свойств материала. На рис. 34 приведены результаты расчета ползучести оболочки, для которой уровень основного температурного поля ( Г200 С) равномерно повышается на 5 С; силовое нагружение отсутствует. Вследствие дополнительного нагрева оболочка увеличивает начальную погибь. Это состояние отражено штрихпунктирными линиями. [29]

В работе Целли рассмотрен также вопрос об устойчивости шаровой оболочки, имеющей опорным контуром один из параллельных кругов и нагруженной равномерным внешним давлением, но мы этим случаем заниматься не будем. [30]

Страницы: 1 2 3