Дагдейла

Cтраница 2

В работе Ниситани [34] методом, обобщающим изложенный выше подход, и с применением техники массовых сил Эшелби [35] численно были найдены размеры полос течения по Дагдейлу и соответствующие значения раскрытия трещины в следующих задачах: о краевой трещине в полубесконечной пластине при растяжении, коллинеарных ( параллельных) трещинах в бесконечной пластине при растяжении, параллельных краевых трещинах в полубесконечной пластине при растяжении. [16]

В работах [92-94] с помощью интегрального вариационного принципа исследована кинетика роста прямолинейной и дискообразной трещины в бесконечном теле под действием постоянных растягивающих напряжений ( однородное растяжение вне трещины, внутреннее давление) в рамках моделей Гриффитса и Дагдейла. Получены уравнения, определяющие закономерность изменения длины трещины во времени, и приведены конкретные расчетные данные о начальном периоде роста трещин в вязко-упругих телах. [17]

Автор выражает признательность всем коллегам, на чьи работы он сделал ссылки, - Ирвину, Раису, By, Си и соавторам, Ваддоупсу и его коллегам, Уитни и Нусмиеру, Крузу, Г. И. Баренблатту, Дагдейлу, авторам других глав сборника, а также Гераковичу и Бринсону за их помощь и советы. [18]

Следует обратить внимание на то, что закон Макэвили и Иллга ( 114) и ( 115) имеет более общий характер и не ограничивается только одним частным случаем ( бесконечной пластины, растягиваемой равномерными напряжениями), как это было при рассмотрении законов Хэда, Фроста и Дагдейла. [19]

Проведено элементарное сравнение методов предсказания несущей способности материала в зоне действия концентратора напряжений. Рассмотрены модель Баренблатта - Дагдейла, критерии точечных и средних напряжений, модель внутренней трещины. Показана также возможность применения метода сопротивлений. Предлагается изучать расслоение как особый присущий слоистым композитам вид разрушения. [20]

Парисом и Эрдоганом [199] проведена экспериментальная проверка большинства ранее предложенных законов в широком диапазоне изменения скорости распространения трещины. Анализ показал, что законы Хэда, Фроста, Дагдейла и Лю необоснованы и что метод проверки законов распространения трещин по ограниченному количеству опытных данных является ошибочным. [21]

Он равен единице в условиях плосконапряженного состояния и равен трем - в условиях плоской деформации. Его величина используется в расчете размеров зоны пластической деформации по Дагдейлу [62], в пределах которой наблюдается эффект взаимодействия нагрузок. Разработанная модель была применена к результатам испытания образцов по программе нагружения крыла транспортного самолета. [22]

Монография посвящена исследованию длительного разрушения изотропных и анизотропных вязко-упругих тел на основе изучения кинетики роста трещин в телах с различной геометрией и реологическими свойствами материала. В основу исследования положена разработка кинетической модели роста трещины в вязко-упругом теле, исходя из ряда положений модели разрушения Леонова - Панасюка - Дагдейла. Рассматриваются линейные вязко-упругие тела. Исследование ведется в квазистатической постановке. [23]

Существенную информацию о характере перераспределения напряжений и деформаций в зонах трещин при плоском состоянии и плоской деформации получают, выполняя численные решения уп-ругопластических задач с использованием методов конечных элементов и упругих решений. По результатам этих решений при переходе от объемного напряженного состояния ( для толстых пластин) к плоскому ( для тонких пластин) форма границы пластической зоны приближается к предсказываемой на основе модели Леонова - Па-насюка - Дагдейла. Для приближенной оценки максимальных местных напряжений и деформаций в вершине острых надрезов типа трещин использованы решения Нейбера для упругих и упругопла-стических задач. В соответствии с полученными данными деформированное состояние в вершине трещин характеризуется высокими уровнями максимальных деформаций на расстояниях, составляющих сотые доли длины трещины, и предельно большими градиентами. С переходом от упругих деформаций к упругопластическим максимальные местные деформации и градиенты деформаций в вершине трещины увеличиваются более интенсивно, чем номинальные напряжения, поэтому к методам экспериментального исследования деформаций в окрестности трещин предъявляются повышенные требования: высокая разрешающая способность, возможность измерения сравнительно небольших ( доли и единицы процентов) и весьма больших ( десятки процентов) деформаций на малых базах, составляющих десятые и сотые доли миллиметра. [24]

Схема расчета тонкостенной цилиндрической оболочки. [25]

Ах В, А ( ов - ат) Л / А; В атЛ ( ат и ав - динамические предел текучести и временное сопротивление) представляет собой упругопластическое разрушение металла в зоне ослабленных связей согласно концепции Леонова - Пана-сюка - Дагдейла. [26]

Рассмотрим задачу о начальном развитии пластических деформаций в конце трещины. В соответствии со схемой Леонова-Панасюка - Дагдейла пластическая область будет представлять собой узкий слой на продолжении трещины, толщина которого равна нулю в рамках применяемой теории малых деформаций. [27]

Основная, пожалуй, задача, на которой были сосредоточены в последние годы усилия ученых-механиков, занимающихся практическими приложениями механики разрушения к оценке прочности крупногабаритных изделий - это задача о нахождении условий равновесия или распространения большой трещины в достаточно пластичном материале. Для плоского напряженного состояния модель Леонова - Панасюка - Дагдейла, заменяющая пластическую зону отрезком, продолжающим трещи-ну и не имеющим толщины, оказывается удовлетворительной. В частности, это подтверждается приводимым в этой книге анализом соответствующей упругопластической задачи, которая ре - шается численно: методом конечных элементов. С увеличением числа элементов пластическая зона суживается и можно предполагать, что в пределе, когда при безграничном увеличении числа элементов решение стремится к точному решению, пластическая зона действительно вырождается в отрезок. Заметим, что при рассмотрении субмикроскопических трещин на атомном уровне многие авторы принимают гипотезу о том, что нелинейность взаимодействия между атомами существенна лишь в пределах одного межатомного слоя, по аналогии с тем, как рассчитывается так называемая дислокация Пайерлса. Опять-таки, как и в линейной теории, возникает формальная аналогия, но здесь она носит уже искусственный характер, и суждения об относительной приемлемости модели в разных случаях основываются на совершенно различных соображениях; степень убедительности приводимой в защиту ее аргументации оказывается далеко неодинаковой. [28]

Такие ограничения способствуют более успешной математизации и упорядочению курса теории трещин. Ирвина, Г. И. Баренблатта и В. В. Новожилова [33, 1, 17], а также деформационные критерии Леонова - Панасюка - Дагдейла [18, 30] и другие. [29]

Форкран [67] определил теплоту плавления безводной перекиси водорода ( 2700 кал / моль) путем умножения значения теплоты плавления воды на отношение молекулярных весов перекиси водорода и воды. По-видимому, оба эти результата страдают неточностью, обусловленной присутствием неизвестного количества воды в перекиси водорода. Более точные измерения Жигера, Лиу, Дагдейла и Моррисопа [28], осуществленные в адиабатическом калориметре с перекисью водорода, содержавшей только 0 03 мол. Эта величина и рекомендуется. [30]

Страницы: 1 2 3