Два - отражение
Cтраница 3
Вычисление их основных параксиальных элементов ( фокусное расстояние, положение главных плоскостей) путем расчета хода лучей через всю систему ввиду большого числа поверхностей представляет задачу, посильную только для ЭВМ, при условии разработки специальных программ. Обычные программы расчета хода лучей через центрированные оптические системы предусматривают ограниченное число поверхностей, обычно не превышающее нескольких десятков. При таких обстоятельствах даже определение положения изображения заданного источника и аберрационных свойств системы превращается в сложную задачу. Однако цикличность процесса вычисления, вызванная повторением оптической схемы через каждые два отражения с одной стороны, и малость отношения воздушного расстояния d к радиусу кривизны зеркал г приводят к тому, что существуют простые и в то же время достаточно точные формулы, позволяющие определить координаты пересечения параксиального луча с поверхностями зеркал и другие важные: характеристики. [31]
 |
Схема использования полос наложения для сравнения длин. [32] |
Эталоны С и С2 устанавливают строго параллельно друг другу и освещают параллельным пучком белого света, падающим почти нормально к поверхности зеркала. За эталонами установлен клиновой компенсатор К. На поверхности одной из пластин, составляющих компенсатор, нанесена миллиметровая шкала М, проградуированная в толщинах клина. Луч / испытывает четыре отражения в первом эталоне, а луч 2 - два отражения во втором эталоне. После прохождения клинового компенсатора К интерферирующие лучи 1 и 2 составят угол со. Они образуют интерференционную картину полос наложения, локализованную на одной из поверхностей клина. [33]
 |
Оптическая схема ИПТ. [34] |
На рисунке для ясности чертежа лучи 1 и 2 показаны смещенными по вертикали. Таким образом из интерферометра реально выйдут группы лучей с малой разностью хода. Эти группы лучей будут пространственно разведены из-за наличия углов между пластинами. Лучи / и 2 будут обладать наибольшей яркостью, так как они имеют всего два отражения. Эти лучи должны быть выделены диафрагмой. Для получения интерференционных полос следует ввести дополнительное малое рассогласование в положении зеркал, так, чтобы кратность углов не была бы точно равна двум. [35]
Начальное положение будет соответствовать наклону пластины А на угол 2а и пластины В на угол а относительно вертикали пластины С. На рис. 13.2 лучи показаны разведенными по вертикали для ясности построения лучей. Реально из системы выйдут группы лучей 3 - 6, 7 - И, которые будут иметь различное число отражений, но близкую разность хода; они пространственно разведены из-за наличия углов 2а и а. Лучи 1 и 2 обладают наибольшей яркостью, так как имеют всего два отражения. Эти лучи должны быть выделены диафрагмой. [36]
Заслуживают внимания некоторое соотношения между однородностью, Изотропией и зеркальной симметрией. Однородное турбулентное поле jje обязательно изотропно, а изотропное поле не обязательно зеркально-симметрично. Однако если однородное поле изотропно хотя бы в одной точке, то оно изотропно во всех точках. Кроме того, ecnij Поле, изотропное в одной точке, зеркально-симметрично по отношению хотя бы к одной плоскости, проходящей через эту точку, то оно зеркально-симметрично по отношению к любой плоскости, проходящей через эту точку. Напротив, турбулентное поле однородно, е сли оно изотропно в любой точке; поле изотропно в одной точке, есди ОНо зеркально-симметрично по отношению к любой плоскости, проходящей через эту точку. Последние утверждения справедливы вследствие того, что любая трансляция может быть осуществлена как дв вращения вокруг двух параллельных осей и любое вращение можна представить как два отражения в плоскостях, содержащих ось вращения. [37]
Таким образом, любая сохраняющая ориентацию изометрия S2 представляет собой поворот. Таким образом, существует прямая / в Е3, проходящая через 0, которая при действии изометрий а остается на месте, но меняет направление. Ортогональная прямой / плоскость П, проходящая через точку 0, инвариантна относительно а, и ограничение а на плоскость П должно быть поворотом. В противном случае а оставляет неподвижным только начало координат. Поэтому существуют два вида обращающих ориентацию изометрий сферы 52 - отражения, оставляющие неподвижными некоторую большую окружность на S2, и изометрий без неподвижных точек. Напомним, что большие окружности являются геодезическими на S2, поэтому отражение сферы 52 оставляет на месте единственную геодезическую подобно тому, как отражение Е2 оставляет на месте единственную прямую. Как и в случае Е2, группа изометрий 52 порождается отражениями. Чтобы увидеть это, предположим, что аир - два отражения сферы S2 относительно геодезических / и m соответственно. В отличие от ситуации в Е2 две геодезические в S2 не могут не пересечься. [38]
Страницы: 1 2 3