Cтраница 2
Первые два интеграла в равенстве (6.3.32) собственные. Для последних же двух интегралов справедливы следующие оценки. [16]
Первые два интеграла дают значения средней энергии, накопленной соответственно в магнитном и электрическом полях, третий интеграл представляет в общем виде неизбежные потери энергии на рассеяние в диэлектрике. [17]
Поскольку первые два интеграла в ( 1 11Ь) имеют одну и ту же структуру, достаточно преобразовать один из них и по аналогии выписать выражение для другого. [18]
Так как первые два интеграла приводятся один к другому заменой х на 1 - х, то отсюда н вытекает искомый результат. [19]
Так как первые два интеграла в правой части (2.11.25) сходятся равномерно относительно А ( для А AQ 0), то, переходя к пределу при А - оо под знаком интеграла, убедимся в том, что они стремятся к нулю. [20]
Легко сообразить, что первые два интеграла в фигурных скобках тождественны. Действительно, они отличаются лишь тем, что та частица, которая в первом интеграле обозначена номером 1, во втором интеграле обозначена номером 2 и наоборот. Вследствие неразличимости частиц такое изменение обозначений не может повлиять на величину интеграла. То же самое относится к третьему и четвертому интегралам, стоящим в фигурных скобках. [21]
Все приводятся к интегралам Фруллани; первые два интеграла при а b расходятся. [22]
Докажем, что в правой части первые два интеграла сокращаются, а остальные два равны нулю в отдельности, так что вся правая часть равна нулю. [23]
Все приводятся к интегралам Фру л лани; первые два интеграла при а Ь расходятся. [24]
Для поверхности Гиббса, на которой адсорбция равна нулю, первые два интеграла в уравнении (10.4) становятся равными нулю. [25]
Если выбрать функции vj / j и vj / 2 нормированными и ортогональными, то тогда первые два интеграла станут равными единице, а третий обратится в нуль. [26]
Подставляя в (9.81) выражение (9.80) и e ( t) Ecosuit и производя почленное интегрирование, убеждаемся, что первые два интеграла от гармонических колебаний с частотами, кратными со, обращаются в нуль. [27]
На плоскости Оуг и Cbrz поверхность G проектируется дважды с разных сторон, поэтому, в силу симметрии поверхности относительно этих плоскостей, первые два интеграла в записи потока равны. [28]
Согласно, известной теореме теоретической механики, скорость изменения кинетической энергии системы равна мощности всех внешних и внутренних сил. Первые два интеграла в правой части (2.2) представляют собой мощность внешних сил, приложенных к материальному телу. [29]
Используя формулы ( 6), легко показать, что два последних интеграла обращаются в ноль. Первые два интеграла правой части выражения ( 46) представляют собой работу L, произведенную внешними силами, приложенными к контуру пластины и расположенными в срединной плоскости пластины. [30]