Первые два - соотношение
Cтраница 1
Первые два соотношения, содержащиеся в доказательстве, получаются непосредственно. [1]
Первые два соотношения выражают условия термич. [2]
Первые два соотношения тривиальны. Третье соотношение вытекает из следующих рассуждений. [3]
Первые два соотношения можно использовать для сравнения равновесий в газовой и жидкой фазах, а последние два представляют интерес для понимания явлений, обсуждаемых в следующей главе. [4]
Первые два соотношения описывают немедленное размножение жертв и хищников соответственно, а последние - естественную смерть хищников и жертв. [5]
Первые два соотношения (12.99) и (12.100) остались неизменными по форме, а соотношение ( 12 101) требует некоторого пояснения. [6]
Первые два соотношения описывают моды вдоль зеркала, или угловые моды, третье - уже известные нам стоячие волны, устанавливающиеся вдоль оси стержня, или продольные ( аксиальные) моды. [7]
Первые два соотношения в условиях (IX.22) являются уравнениями термического и механического равновесия системы, а остальные характеризуют условия равновесного распределения каждого компонента по всей системе. Таким образом, при равновесном распределении компонента в закрытой системе его химический потенциал имеет одинаковое значение во всех фазах, составляющих данную систему. [8]
 |
Сравнение относительной компактности пучков с разной упаковкой труб. [9] |
Первые два соотношения имеют приближенный характер, поскольку при треугольной и квадратной упаковках не учитываются условия заполнения цилиндрического пучка по периметру. [10]
Первые два соотношения выражают условия термич. [11]
Первые два соотношения (1.70) получены аналогично тому, как это было сделано в работе [147] для плоской задачи. [12]
Первые два соотношения дают равенства г - г - 1, s s 1, а последнее можно переписать в виде rsrs ( rs) 2 I. Читатель без труда узнает в них определяющие соотношения четверной группы ( стр. [13]
При этом первые два соотношения описывают закон сохранения заряда ( р - объемная плотность заряда), а третье соотношение свидетельствует об отсутствии макроскопических магнитных зарядов. [14]
Отсюда по заданным значениям х, у сначала из третьего соотношения (4.11) определяем наименьший корень т, полученного уравнения гр3 0 и, подставляя затем это значение т в первые два соотношения (4.11), находим величины х1, У. Тем самым точке М плоскости z 0 однозначно ставится в соответствие некоторая точка Мг той же плоскости. [15]
Страницы: 1 2