Cтраница 2
Отсюда по заданным значениям х, у сначала из третьего соотношения (4.11) определяем наименьший корень T ] полученного уравнения iJ5: i 0 и, подставляя затем это значение TJ в первые два соотношения (4.11), находим величины xlt i / T. Тем самым точке М плоскости г 0 однозначно ставится в соответствие некоторая точка Мг той же плоскости. [16]
Это и есть полные выражения для дважды продолженной группы Лоренца. Первые два соотношения представляют собой собственно группу Лоренца, третье - закон преобразования скоростей, четвертое - закон преобразования ускорений. [17]
Между OD и 0В может быть только одно из трех соотношений: ODOB, или ODOB, или ODOB. Применив теоремы 3 и 4, убедимся, что первые два соотношения приводят к противоречию с условием теоремы ( AD AB), а поэтому невозможны. [18]
В формулах (4.3.16) содержится интересный результат: при a а излучение отсутствует, Т ( х) R ( У. При этом для коэффициента отражения R и прохождения Т поверхностной волны ( первые два соотношения в (4.3.16)) мы получили формулы, аналогичные известным соотношениям из теории соединения одноволновых волноводов ( ср. [19]
Между двумя дугами обязательно будет верно только одно из трех соотношений: а) АВ СО, что невозможно, так как тогда по теореме 3 AB. CD, что также невозможно, ибо тогда AB CD, а это противоречит условию; в) - AB jCD верно, так как первые два соотношения неверны. [20]